Однофермионная функция Грина

Пусть для начала мы имеем систему ферми-частиц с прямым взаимодействием. Рассмотрим уравнение для однофермионной функции Грина, полагая j (х) = а (X, Хц), С2(х ) = = а( к, х у Для операторов а, а, взятых в один и тот же момент времени, справедливы обычные правила перестановки 2) [c.59]

Таким образом, уравнениями (8.12), (8.13) можно воспользоваться для вычисления среднего потенциала, создаваемого данной классической плотностью 4-тока. При этом, строго говоря, и однофермионную функцию Грина следует вычислять с учетом данного потенциала. Это означает, что в уравнении (8.8) надо считать Ф(х, J) Ф О при J — 0, а функцию J в (8.3) надо рассматривать как отклонение классической плотности 4-тока от истинного ее значения. [c.72]

Это равенство, как и в случае однофермионной функции Грина, позволяет переписать (9.12) в символическом виде [c.78]

Для решения интересующей нас задачи достаточно вычислить однофермионную функцию Грина. Мы воспользуемся теорией возмущений 11, предполагая справедливыми два неравенства [c.196]

Как 5 же отмечалось в 9, задача на собственные значения (24.1). вообще говоря, не эрмитовская массовый оператор может иметь неэрмитовскую часть. Мы увидим, однако, что для наших целей особый интерес представляет случай Re О (поверхность Ферми). Как было показано в 5, при этом мнимая часть однофермионной функции Грина (а следовательно, и мнимая часть массового оператора) обращается в нуль. Соответственно мы будем рассматривать (24.1) как обычную эрмитовскую задачу на [c.202]

Наряду с однофермионной в данном случае надлежит ввести еще однобозонную функцию Грина, определив ее соотношением типа (5.29) [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...