ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Однофермионная функция Грина из "Метод функций Грина в статистической механике " Очевидно, формулы (4.11) при С = а и = дают функцию распределения / (к) (напомним, что в данном случае ТГ]= —1). [c.39] Функция (5.7) нормирована на числа заполнения. [c.40] Любопытно, ЧТО антикоммутаторные функции Грина для свободного электронного газа вообще не зависят от температуры. [c.44] Как и следовало ожидать, она оказывается дельтаобразной. В данном случае этот результат тривиален взаимодействия между частицами нет, поэтому затухание отсутствует, и собственные значения оператора энергии одной частицы (X) определяют точные изменения энергии всей системы при изменении числа частиц в последней на единицу (при добавлении частицы в состояние X к полной энергии добавляется слагаемое Ш (X) ). [c.44] что она в соответствии с общими результатами 4 меняет знак в точке 1Г(Х) = 1,. [c.44] Пользуясь (5.18), легко проверить и справедливость соотношения (4.11). При Хд = Хд оно в данном случае превращается просто в тождество. [c.44] Наконец, выпишем явно функции Грина для случая свободных частиц, движущихся (в отсутствие внешнего поля) в кубе объема V. Этот случай представляет особый интерес для дальнейшего, ибо именно к нему, как мы увидим в гл. 4, сводится целый ряд задач электронной теории твердого тела. Роль X в данном случае играет совокупность вектора импульса р и спинового квантового числа о. [c.44] Вернуться к основной статье