Приближение Буссинеска—Обербека

Приближение Буссинеска—Обербека. Несмогря на принятые допущения, система (1.1) — (1.3) весьма сложна даже для численного анализа. С целью дальнейшего упрощения на практике часто прибегают к приближению, которое в литературе связывают с именами Обербека и Буссинеска [4—6]. Суть его в следующем. [c.8]

О правомерности приближения Буссинеска—Обербека при условии —Го <С1 свидетельствуют многочисленные работы, как теоретические, так и экспериментальные. В настоящее время не вызывает сомнения, что система (1.5) — (1.7) дает почти адекватное представление о процессах, происходящих при ламинарной ЕК. Есть основания считать, что она достаточно хорошо описывает важнейшие эффекты конвективного теплообмена и на начальных стадиях турбулентного режима. [c.9]

Почти все известные математические модели МЖ строятся на рассмотрении ее как сплошной однородной среды. Наиболее распространенной и исследованной является модель неэлектропроводной несжимаемой МЖ без источников тепла в уравнении температуры и с линейными уравнениями состояния [7—9]. Применяя приближение Буссинеска — Обербека, получаем соответствующую ей систему уравнений в следующем виде [c.16]

Моделирование распределения воздушных потоков, температуры и концентрации примесей в производственном помещении произведено в 72 75 76] на основе уравнений Павье-Стокса в приближении Буссинеска-Обербека, уравнений теплопереноса и конвективной диффузии примесей. Па основе численного решения этих же уравнений методом релаксации исследована аспирационная система выбивного отделения литейного цеха, включающая в себя местную вытяжку и общеобменный приток воздуха [73 74. [c.448]

Приближение Обербека-Буссинеска. В этом случае справедливы следующие приближенные соотношения р р, р 0, <Ку [c.264]

Моделирование конвекции сплошной среды в замкнутой области с боковым подогревом является классической задачей, которая рассматривалась в совершенном газе в приближении Обербека-Буссинеска [1-3], в приближении дозвуковых течений с "фильтрацией" акустики [4-6], а также на основе полных уравнений Навье-Стокса [7-9]. [c.143]

При изучении естественной конвекции в условиях микрогравитации интерес исследователей в последние десять лет вызвал случай изотермически несжимаемой жидкости, когда зависимостью свойств среды от давления можно пренебречь [4]. Для этого случая в [5,6] определены границы применимости приближения Обербека - Буссине-ска при пониженной силе тяжести по отношению к эффекту объемного расширения и с помощью априорных допущений из общих принципов механики сплошных сред выведена модель тепловой конвекции при очень малых числах Рэлея, обобщающая модель Обербека - Буссинеска (см. также [7]). Эта модель, известная как модель микроконвекции, подробно изучалась в последние десять лет для случая однокомпонентной жидкости [4-10]. [c.67]

Пусть число Рэлея достаточно мало. Следуя [5], сравним вклады сил плавучести и фактора объемного расширения в формирование поля скоростей. Для умеренных чисел Рэлея порядок скорости течения, вызванного силой плавучести, есть (РТ + y )i/ gv . Вклад объемного расширения оценивается из первого из соотношений (1.3), его порядок равен (хрГ -I- убС )йГ. Из этих оценок можно заключить, что приближение Обербека - Буссинеска неприменимо для описания естественной конвекции при условии [c.69]

Ясно, что в приближении Обербека - Буссинеска в данной задаче скорость тождественно равна нулю. Рассматриваемое микроконвективное течение обусловлено исключительно вариациями плотности. Очевидно, что чем более резкие градиенты температуры и концентрации создаются в начальный момент времени в переходном слое, тем больше скорость микроконвекции в начальный период переходного процесса. [c.73]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...