Поверхностная волна Стоунли

Компоненты вектора смещений в полупространствах в поверхностной волне Стоунли определяются выражениями [c.75]

Как и для свободного полупространства (см. 3 данной главы), к отысканию поверхностных волн можно подходить двояко. Стоунли [2711, стараясь более детально изучить способы передачи энергии при землетрясении, пришел к анализу задачи о возможности распространения вдоль границы раздела двух полупространств плоской волны. Уравнение для отыскания фазовой скорости с волны Стоунли имеет вид [c.71]

Непосредственным подсчетом значений S ( s) легко проверить, что для многих пар материалов поверхностная волна типа Стоунли в условиях скользящего контакта существует, что указывает на значительное расширение допустимых классов материалов по сравнению G обычной волной Стоунли. [c.75]

Когда одно из полупространств является идеальной сжимаемой жидкостью, поверхностная волна существует всегда. Пример пары золото — вольфрам, для которой волна типа Стоунли при условии скользящего контакта не существует, свидетельствует о том, что в случае упругих полупространств волновая картина значительно сложнее, чем при контакте упругого полупространства с идеальной жидкостью. [c.75]

Третьим основным типом звуковых поверхностных волн являются волны на границе двух твердых полупространств (жестко склеенных), описанные Стоунли [29] в 1924 г. Волны Стоунли бывают двух поляризаций вертикальной ( /= О, f/ у = 0) и горизонтальной уфО, Ux.z = 0). [c.31]

В разд. 9 первой части отмечалось, что при любом соотношении параметров тв.ердой и жидкой сред на их границе может существовать поверхностная волна типа волны Стоунли, бегущая вдоль границы с фазовой скоростью, меньшей скорости с волны в жидкости и скоростей С1, продольных и поперечных волн в твердом теле. Волновое число к = со/с этой волны соответствует вещественному корню дисперсионного уравнения (1.48), а смещения описываются выражениями (1.15) и (1.49). [c.135]

Теория поверхностных волн, очень важная для сейсмологии, получила дальнейшее развитие в работах Лява, Стоунли, Соболева. В. И. Смирнов и С. Л. Соболев ввели класс функционально-инвариантных решений волнового уравнения (решение, произвольная функция от которого также является решением) и представление волнового поля с помош,ью функций комплексного переменного. Этим был достигнут значительный прогресс в обш,ей теории волн в упругом полупространстве [95]. [c.10]

Кроме волн, существующих на границе твердого тела с вакуумом, известны также поверхностные волны на границе двух сред. Строго говоря, такие волны правильнее было бы назвать граничными. К простейшей разновидности таких волн относятся волны вертикальной поляризации, распространяющиеся вдоль границы твердого тела с жидкостью, или волны Стоунли [8]. Эти волны не обладают дисперсией и распространяются со скоростью, меньшей скорости звука в жидкости, спадая экспоненциально при удалении от общей границы. Отметим, что дисперсионное уравнение Стоунли имеет также комплексный корень, соответствующий отходящей от [c.205]

Другой пример упругих поверхностных волн представляется так называемыми волнами Стоунли, открытыми Р. Стоунли (R. Stoneley) в 1924 г. в этих волнах в противоположность SH-волнам упругое перемещение поляризовано параллельно сагиттальной плоскости (например, волны на поверхности раздела изотропного однородного линейно упругого тела и жидкости, как это имеет место на дне океанов при сейсмическом рас- [c.148]

Поверхностные волны. Для тех значений I и о). при которых М к К вещественны, соответствующие потенп,иалы ведут себя примерно так же, как и в случае изотропных сред, Поэтому можно ожидать, что на свободной границе поперечно-изотропной среды будут распространяться поверхностные волны, аналогичные волне Рэлея. Эти волны кратко обсуждались Р. Стоунли и другими исследователями [48, 154]. В зависимости от степени анизотропии величины М к К могут иметь мнимую и вещественную части при больших значениях В этой ситуации потенциалы экспо- [c.52]

Вторая поверхностная волна волна Стоунли) распространяется в жидкости вбпизи поверхности примерно так же, как поверхностная волна вблизи границы, обладающей импедансом гибкости. Основная энергия этой волны движется по жидкости, а меньшая - по упругому гелу. Скорость этой волны несколько меньше скорости волн в жидкости. Поэтому при плоской границе раздела такая вопна [c.233]

На рис. 5.6 показаны также полюса соответствующие волнам Франца, огибающим цилиндры по среде. Соотношения, определяющие скорости этих волн, приведены в работе [63]. Полюса, описывающие волны Франца, находятся немного правее точки Re t>/ ka) = 1. Поэтому скорости этих волн несколько меньше скорости волн в среде. Это означает, что траектории, обладающие свойством минимального времени распространения относительно соседних траекторий, будут состоять из участков, расположенных касательно к поверхности, как показано на рис. 5.7, б. Аналогичным образом распространяются и поверхностные волны (типа Стоунли). Мнимые части lmi>/lka) для полюсов, определяющих волны Франца, значительно больше, чем для полюсов, соответствующих волнам, распространяющимся в материале, а также поверхностным волнам. Поэтому волны типа Франца затухают при распространении вокруг цилиндра гораздо быстрее, чем волны других типов. [c.235]

Волна второго типа является, по определениям П.В. Крауклиса, гидроволной, т.е. волной двойственной природы при и) — 0 ее скорость равна скорости волны Стоунли - поверхностной водны, возникающей на плоской границе жидкого и твердого полупространств при и)- 0 гидроволна имеет скорость, равную скорости, так называемой трубной волны Лэмба [c.86]

Вдоль плоской границы двух твердых сред, модули упругости и плотности которых различаются не слишком сильно, может распространяться поверх -ностная волна Стоунли, состоящая фактически из двух поверхностных волн. [c.53]

Несмотря на то, что волны Стоунли существуют в узком диапазоне сочетаний свойств материалов, они находят применение в неразрушающем контроле, в первую очередь при определении качества сцепления материалов. Распространяются эти волны со скоростью, несколько меньшей (на 0,001...3%), чем меньшая из двух скоростей сдвиговых волн. Характер распределения смещений в более жестком материале близок к распределению в релеевской волне на границе со свободным полупространством. В более мягком материале характер распределения близок к наблюдаемому в жидкости, контактирующей с поверхностью, вдоль которой распространяется релеевская волна, однако энергия переносится в более тонком слое. Например, для пары вольфрам-алюминий в последнем переносится всего 1% энергии поверхностной волны, тогда как при контакте с жидкостью в ней переносится почти вся энергия. [c.54]

В предыдущих главах рассматривались волновые процессы в бесконечных упругих телах, причем основное внимание уделялось особенностям распространения волн. При этом были изучены характерные резонансные явления, связанные с наличием границ. К ним относится распространение поверхностных вели Рэлея и Стоунли и нормальных мод в слое и цилиндре. Для всех рассмотренных ситуаций характерно то, что для них граница играет направляющую для потока энергии роль. При этом, конечно, происходят элементарные процессы отражения от границы, но они не связаны с изменением направления общего потока энергии. [c.157]

До сих пор мы ограничивались рассмотрением волн в изотропных средах. Многие изверженные породы, а также некоторые карбонаты и песчаники не проявляют явных свойств, характеризующих направленность, и поэтому ведут себя так же, как изотропные твердые тела. Однако для большинства глинистых и некоторых других отложений характерны плоскости кливажа либо ориентация зерен в образцах размером I см . Эти свойства направленности могут проявляться и в мощном слое с большим латеральным протяжением, если предположить, что порода рассматривается как однородная, но анизотропная твердая среда. Было показано, что многие толщи Земли, состоящие из многочисленных тонких осадочных слоев, когда через них распространяются низкочастотные сейсмические волны, ведут себя как однородные, но анизотропные среды [165]. Под влиянием веса вышележащих пород свойства глубоко-залегающих отложений могут обладать симметрией относительно вертикали. Материал с такой осью симметрии был назван поперечно-изотропным [95, 149]. Плоские волны внутр/ такой твердой среды были подробно рассмотрены Рудцким [135], а поверхностные и объемные волны изучались Стоунли [149]. Другие авторы в последнее время занимались проблемами изучения волн от локализованного источника в поперечно-изотропной среде. Эта проблема будет рассмотрена в разделе, посвященном сейсмическим источникам. Ниже изучается свойство плоских волн, распространяющихся в безграничной поперечно-изотропной среде. [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...