Кнудсена число

КНУДСЕНА ЧИСЛО Кп) — один из подобия критериев движения разреженных газов, Kn = l/L, где [c.388]

М. ч. связано с др. подобия критериями — Эйлера число.п Ей, Рейнольдса числом Re и Кнудсена числом Кп соотношениями Ей — 2/уМ-,, Кп = M/Re. [c.75]

Клатратная структура кластеров воды 93, 94, 107, 108 Кнудсена число 13 [c.362]

Кнудсена число 174, 226 Колебания молекул 10 Концентрация молекул 11 [c.270]

Кавитация 186 Капиллярные волны 178 Кинематическая вязкость 105 Клапейрона уравнение 14, 27, 29 Кнудсена число 27 Колмогорова — Обухова закон 122 Конвекция 161. 164 Кризис сопротивления 144 Кулоновский логарифм 65 [c.222]

Число Кнудсена можно выразить через известные критерии подобия — числа Маха М и Рейнольдса Р для этого следует использовать формулу Чепмена из кинетической теории газов, связывающую кинематическую вязкость с длиной свободного пробега II средней скоростью движения молекул с [c.132]

Имеющиеся теоретические и экспериментальные данные свидетельствуют о том, что при очень малых значениях числа Кнудсена (К < 0,01) газ ведет себя как сплошная среда. В интервале значений числа Кнудсена 0,01 < К < 0,1 можно также пользоваться уравнениями газовой динамики сплошной среды, однако при этом, как будет показано ниже, следует в граничные условия на твердой поверхности вводить поправку на так называемые скольжение и скачок температуры . [c.133]

При очень больших значениях числа Кнудсена (К>1) пограничный слой у поверхности тела не образуется, так как ре-эмитированные (отраженные) поверхностью тела молекулы сталкиваются с молекулами внешнего потока на далеком от него расстоянии, т. е. тело не вносит искажений в поле скоростей внешнего потока. Для этого режима свободно-молекулярного течения газа , который по имеющимся данным наблюдается при M/R > 3, трение и теплообмен на поверхности обтекаемого тела рассчитываются из условия однократного столкновения молекул газа с поверхностью. [c.133]

Напомним, что решение (36) справедливо лишь при Мо<1. Зависимость коэффициента трения от числа Рейнольдса при различных значениях числа Маха представлена на рис. 12.4. Она хорошо согласуется с опытными данными Кнудсена и других исследователей. Горизонтальные участки кривых (R) отвечают переходу к свободно-молекулярному течению (К 1). [c.145]

Если учесть скольжение, т. е. принять, согласно (9), что скорость скольжения на стенке пропорциональна числу Кнудсена, то, как показал Бассет ) еще в 1888 г., справедлив видоизмененный закон сопротивления сферы [c.146]

Свободно-молекулярный режим течения наблюдается в сильно разреженном газе, когда число Кнудсена значительно больше единицы (М/Их > 3). [c.147]

На гидродинамической стадии эволюции неравновесного газа малым параметром является отношение средней длины свободного пробега Я, атомов к характерной (макроскопической) длине Ь (размер сосуда) г=% Ь. Этот параметр называется числом Кнудсена Кп. [c.143]

Число Кнудсена характеризует степень разреженности газа. При больших числах Кнудсена столкновения оказывают малое влияние на изменение функции распределения и при Кп- оо интегралом столкновений можно пренебречь. При малых же числах Кнудсена функция распределения, наоборот, определяется в основном столкновениями. Чтобы подчеркнуть это и придать большее влияние столкновительному члену в состояниях, близких- к локально равновесному, его умножают на большую вели-записывая кинетическое уравнение Больцмана в ви- [c.143]

Возможность возникновения особенностей течения и теплообмена в разреженных газах зависит не только от средней длины свободного пробега газовых молекул, но и от размеров тела. Поэтому для характеристики условий, в которых могут возникать эффекты, обусловленные разреженностью газа, удобно пользоваться соотношением между длиной среднего пробега молекул Д и характерным линейным размером I. Это соотношение получило название числа Кнудсена [c.394]

При вынужденном движении газа число Кнудсена можно выразить через числа Маха и Рейнольдса. Получим эту связь в предположении, что I — характерный размер тела. [c.394]

Для умеренно разреженных и плотных газов, в которых интенсивность теплоотдачи определяется процессами теплообмена в пограничном слое, степень разреженности можно охарактеризовать соотношением между свободной длиной пробега молекул и толщиной пограничного слоя б. Для этих условий число Кнудсена запишется так [c.395]

Рассмотренные формулы числа Кнудсена, строго говоря, могут использоваться только при рассмотрении систем с умеренным диапазоном изменения температуры в системе. Так, для больших ско-ростей газового потока вместо МУЯе используется М / /l/Re, где [c.395]

Учитывая значение /, =5 м и У =3000 м/с, получаем Re = 622,6 б = 0,9298 м. Следовательно, Кп = 0,1548. Согласно кинетической теории газов, при 0,1 < Кп < < 1 обтекание характеризуется скольжением. Таким образом, в соответствии с по-, лученным значением числа Кнудсена (Кп = 0,1548) течение около пластины определяется режимом скольжения. [c.713]

Аналогичное положение имеет место при переносе импульса и вещества. При переносе касательной составляющей импульса в падающем и отраженном спектрах молекул содержится разный запас касательной составляющей импульса газа. В процессе переноса массы (конденсация, испарение) падающий и отраженный спектры молекул переносят разную плотность вещества (их разность и определяет результирующий поток вещества). Таким образом, состояние газа (пара) на поверхности неравновесно и эта не-равновесность усиливается по мере повышения интенсивности процессов переноса. По мере удаления от поверхности разрывный характер в распределении молекул постепенно утрачивается за счет перемешивания молекул вследствие их столкновений. Такой процесс, строго говоря, носит асимптотический характер, т.е. перестроение функции распределения происходит плавно с затухающей интенсивностью по мере удаления от поверхности. Основное изменение, однако, приходится на весьма тонкий слой у поверхности, эффективная толщина которого имеет порядок средней длины пробега молекул. Этот слой называется слоем Кнудсена. В плотных газах и парах, характеризующихся малыми числами Кнудсена [c.62]

При изучении потоков в различных вакуумных установках и в разреженных газах определяющим параметром при моделировании является число Кнудсена. Оно равно отношению средней длины свободного пробега молекулы I к характерному линейному размеру модели Ь [c.239]

Теперь можно выразить число Кнудсена через числа Маха и Рейнольдса. Сопоставляя (11.136), (11.137), (11.138), получим [c.237]

Число Кнудсена можно представить также в виде следующего отношения [c.237]

Цянь-Сюэ-Сэнь выделяет различные режимы теченгй, основываясь на значениях числа Кнудсена Кп = где I — длина свободного пробега молекул, а — характерный размер области течения. Используя выражение (2.6.12) для средней тепловой скорости и (3.2.13) для т], получаем следующее выражение для числа Кнудсена [c.201]

С помощью числа Кнудсена можно выделить следующие типы аэротермохимических течений течение сплошной срв ды, течение со скольжением, переходный режим течения р свободно-молекулярное течение. Течением сплошной средь называют аэротермохимическое течение, при котором выпол няются неравенства [c.202]

Оптически толстой называется среда, для которой радиационное число Кнудсена [c.205]

Аэродинамическая степень разрежения газа как степень его отклонения от состояния континуума определяется, как отмечалось ранее, числом Кнудсена Кп = Г//о, где Г —средняя длина свободного пробега молекул /о — характерный размер. [c.260]

Гидродинамика многофазных систем (1971) -- [ c.39 ]

Прикладная газовая динамика. Ч.2 (1991) -- [ c.132 ]

Теплообмен при конденсации (1977) -- [ c.34 ]

Кластеры и малые частицы (1986) -- [ c.13 ]

Молекулярное течение газов (1960) -- [ c.174 , c.226 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...