ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теплофизические свойства из "Пористые проницаемые материалы " Перенос теплоты в пористых телах происходит за счет контактной теплопроводности, конвекции и излучения. В большинстве случаев преобладающим механизмом переноса теплоты в пористых телах является контактная теплопроводность, однако при высоких температурах может существенно повыситься роль излучения. [c.46] В большинстве случаев пористые металлы в спеченном состоянии обладают совершенными контактами. Так, для пористых металлов, изготовленных из сферических порошков, отношение диаметра межчастичного контакта к радиусу частицы составляет 0,2—0,5, однако для пористой коррозионностойкой стали, изготовленной из восстановленных порошков, эта величина колеблется примерно от 0,6 до 0,9. Таким образом, формулу (1.57) для расчета теплопроводности пористых материалов можно применять лишь после соответствующей экспериментальной проверки [1.1]. [c.47] Явления электрической проводимости и теплопроводности, имеющие одинаковую физическую сущность, для компактных материалов обычно описывают одними и теми же аналитическими зависимостями. Эта закономерность сохраняется и для пористых сред, поэтому зависимость (1.57) можно использовать и для расчета электрической проводимости металлов при изменении их пористости. Электрическую проводимость металлов, как и теплопроводность, во многом определяет совершенство межчастичных контактов. [c.47] Связь между теплопроводностью и электрической проводимостью металлов и сплавов определяется числом Лоренца =Я,рэ/7. Для большинства металлов и сплавов величина L находится в пределах от 2,1.10-8 до 2,8.10-8 Вт-Ом.К-2 при 20 С. [c.47] Сравнение экспериментальных значений теплопроводности и удельного электрического сопротивления с расчетными показало, что иаилучшее совпадение с экспериментом для большинства ППМ дает формула (1.57). [c.48] Удельная массовая теплоемкость некоторых компактных материалов приведена в табл. 1.13. [c.49] Температурный коэффициент расширения пористых материалов идентичен коэффициенту линейного расширения компактного материала (табл. 1.13), не зависит от пористости и практически не зависит от температуры, линейно увеличиваясь с ее повышением (рис. 1.18). [c.49] Вернуться к основной статье