Пр ямая и точка в плоскости

Для нанесения образующих на цилиндре следует воспользоваться перпендикулярными сечениями М яМ, , построенными в плоскостях, проходящих через точки и С - [c.165]

Распределение энергии в фигуре рассеяния в случае точечного источника. Выберем внутри фигуры рассеяния некоторую точку Р. Найдем силу света элементарного потока, попадающего в точку Р. Будем определять в дальнейшем положение точки Р полярными координатами о и ф, где а — радиус, проведенный из точки О фигуры рассеяния, лежащей иа оптической оси, а ф — угол, составляемый ям с меридиональной плоскостью. Очевидно, что [c.500]

Коэффициенты г и I представляют собой линейный отклик квантовой ямы на воздействие световой волны. Рассмотрим зависимость этих коэффициентов от частоты ю, аналитически продолжив эту зависимость на всю комплексную плоскость 0) =о) -1-г(о. Из общей теории линейного отклика системы на внешнее периодическое возмущение следует, что характеризующая отклик величина имеет как функция комплексной переменной 0) полюсы в точках, равных комплексным собственным частотам возбужденных состояний системы. Следовательно, в пределах интервала Асо мы можем представить зависимости / (со), Г(со)в виде [c.97]

При возрастании энергии любой полюс на /-плоскости движется, все время удаляясь от действительной оси. В случае потенциала Юкавы (12.22а) каждая траектория в конце концов обязательно поворачивает, пересекает положительную мнимую полуось К и, так сказать, исчезает из поля зрения. В случае потенциалов с конечным радиусом действия, например в случае прямоугольной ямы, все может быть иначе. Действительно,в данном случае преобразование Ватсона незаконно. Такие неаналитические потенциалы оказываются неразумными с принятой точки зрения. [c.378]

Когда Ш х) (потенциальная яма имеет параболический профиль), наш осциллятор линейный. Обратим внимание на важное обстоятельство форма потенциальной кривой не совпадает с профилем желоба на плоскости гу. Если, например, уравнение желоба г =, то йу = = й г/(2у ), а из соотношения йх = йгУ + (йу) следует, что [c.275]

Допустим, что главные оси инерции для точек Р и 2 пересекают какую-нибудь главную плоскость инерции для центра тяжести тела в точках р и д, и пусть плоскости, перпендикулярные этим осям и проходящие через точки Р и Q, пересекают эту главную плоскость по прямым ЕМ, ММ. Предположим также, что эти перпендикулярные к осям плоскости пересекаются по прямой ЯМ. Тогда прямая ЯМ перпендикулярна к плоскости, содержащей точки Р, Q, р, д. Так как полярами точек рад служат прямые ЬМ и ММ, то, следовательно, прямая рд будет полярой для точки М. Отсюда вытекает, что прямая ЯМ удовлетворяет критерию, указанному в предыдущем параграфе. [c.57]

Линии, получаемые при пересечении поверхности вращения плоскостями, проходящими через ось, называют меридианами поверхности. На рис. 179 такой меридиан получен при пересечении поверхности горизонтально проецирующей плоскостью 2. Меридиан, расположенный во фронтальной плоскости Д, называется главным меридианом. Для построения проекций точек, лежащих на поверхности вращения, используют параллели, проходящие через эти точки. На рис. 179 задана фронтальная проекция Мг точки М. Для определения горизонтальной проекции Мх точки М проведена параллель п радиуса Ям-Проведя из точки М. линию проекционной связи до пересечения с горизонтальной проекцией этой параллели, находят точку М . [c.142]

На рис. 8 изображена поверхность х, Е). Области I, II соответствуют разрешенным зонам энергии. Плоскость Е — Еа вырезает на поверхности к х, Е) кривую к х, Ец), имеющую горбы между разрешенными зонами и ямы внутри зон. Это означает возможность туннельного перехода между зонами. Точки а ж Ъ явл1яются точками поворота. При х> в области энергий, для которых х, Е) <,0, зоны исчезают, а в области энергий, где х, ) > О, энергетический спектр становится сплошным. Если х, Е) в некоторой области энергий имеет вид ямы, то спектр вырождается в дискретный. [c.47]

Что касается сосредоточенных грузов большего веса, то установка их требует специальных подкреплений. По отношению к усилиям от общей продольной прочности палубы являются тонкими пластинами (настилка палуб), подкрепленными ребрами (набор палуб), опертыми на жесткий контур (переборки и борта) и подверженными растягивающим и сжимающим нагрузкам в их плоскости необходимая степень обеспечения устойчивости палубы определяется желательной величиной участия ее в работе эквивалентного бруса. Онределение устойчивости настилки и набора палуб производится по ф-лам и таблицам, служащим для определения устойчивости пластин и балок. По отношению к усилиям от давления воды палубы представляют собой перекрытия, передающие равномерно распределенное давление )1а пиллерсы, переборки и борта судна расчет настилки палуб на эти усилия производится по ф-лам и таблицам тонких пластин что же касается палубного набора, то расчет его производится согласно общей теории изгиба призматич. брусьев, причем нагрузка, приходящаяся на отдельные части набора, определяется, как для балок перекрытия. Усилия от веса находящихся на палубах грузов обычно передаются на палубный набор в этом случае палубная настилка принимает участие в работе палуб лишь в качестве верхних поясков балок набора, к-рые рассчитываются согласно общей теории изгиба призматич. брусьев если же вес распределенных по палубе грузов передается на набор палуб через настилку (напр, угол в горизонтальных угольных ямах), то настилка рассчитывается как тонкая пластина под давлением столба воды, соответствующего весу распределенного груза. В случае длинных бимсов, подкрепленных большим числом пиллерсов, точный расчет бимсов как многоопорных балок на упругих опорах осложняется трудностью определения жесткости опор поэтому, принимая во внимание сравпительпо небольшой вес бимсов, обычно довольствуются грубым расчетом, считая бимсы разрезными на опорах, но несколько понижая получающуюся нри таком предположеш1И величину [c.105]

Прямая перпендикулярна к плоскости, если она перпендикулярна к любым двум пересекающимся прямым этой плоскости. Если прямая перпендикулярна к двум таким пр>ямым плоскости, то она перпендикулярна к любому множеству прямых этой плоскости. [c.58]

Проведя через точку Л4 линии к, и 1, парал-ле.тьные соответственно п[)ямым к и I, онре-,телим секущую плоскость а (к (]11). еперь с помощью горизонтально проецирующей п. юскости [c.41]

Если плоскосгь являеюя проецирующей, то прямая, перпендикулярная к ней, будет линией уровня и тогда их взаимная перпендикулярность сохраняется между вырож,денной ироекцчшй плоскости и соответствующей проекцией П[)ЯМОЙ. [c.78]

Поляризация света при рассеянии. Если естественный свет падает на молекулу в направлении 0Y (рис. 29.6), то колебания его электрического вектора должны лежать в плоскости ZOX. Если наблюдать рассеянный свет в направлении ОХ, то в силу поперечности волн в этом направлении пойдут волны, обусловленные лишь той слагающей колебания электрического вектора, которая перпендикулярна к ОХ. Таким образом, в свете, рассеянном под щ)ямым углом к падающему, должны наблюдаться только колебания (электрического вектора), направленные вдоль OZ, т. е. свет должен быть полностью поляризован. [c.588]

Несколько более сложная ситуация возникает в lo.vi случае, когда область (фазового) пространства, занимаемая безразличными состояниями равновесия, ограничена. Примером такой системы является шарик, находящийся в яме, дно к-рой—горизонтальная плоскость (рис. 4). При любых нач. условиях шарик в конце концов остановится в одной из точек дна ямы. Широкий класс систем, обладаю-щих аналогичными свойствами, может быть описан с помощью нелинейного дифферснц. ур-ния [c.255]

Скольжение дислокаций, контролируемое термоактивируемым процессом преодоления барьеров Пайерлса, хорошо изучено в экспериментах с постоянной скоростью деформации, проводимых при низких температурах в металлах с объемно центрированной кубической решеткой. Макроскопический предел упругости отвечает не зависящему от температуры напряжению, при котором начинается движение прямолинейных и сидячих винтовых дислокаций [109]. Были предложены две эквивалентные интерпретации изменения макроскопического предела упругости с температурой при помощи механизма двойных изломов [152] либо при помощи следующей модели строения ядра дислокации [372]. Предполагается, что ядро винтовой дислокации размыто одновременно на нескольких потенциальных плоскостях скольжения вблизи оси дислокации [214]. Полосы дефектов упаковки препятствуют скольжению во всех плоскостях, кроме их собственных. В результате дислокация оказывается блокированной до тех пор, пока достаточно высокое напряжение в сочетании с тепловым возбуждением не приведет к ее локальному стягиванию и образованию двойного излома [Ш]. Этот процесс можно рассматривать как непрерывное поперечное скольжение, при котором скольжение в каждой плоскости ограничивается расстоянием до следующей потенциальной ямы. Затем весь процесс повторяется, начинаясь на той же или, возможно, другой плоскости (в этом заключается механизм, по-видимому, некристаллографического, карандашного скольжения ). [c.118]

Порядок выполнения работы. Выкапывают яму несколько большую, чем модель, засыпают в нее слой горелого кокса для увеличения газопроницаемости формы, и из коксовой прослойки выводят на поверхность почвы газовые каналы. В яму засыпают наполнительную землю и затем слой облицовочной земли. На это подготовленное место ( постель ) помещают модель и заформовывают ее, уплотняя вокруг модели формовочную смесь. Поверхность выравнивают, плоскость разъема заглаживают и посыпают разделительным песком. Над моделью ставят опоку, по углам ее забивают деревянные колья, чтобы снятую опоку после удаления модели можно было точно поставить на место при последующей сборке формы. В опоку ставят модели стояка и выпоров, а затем заформовывают опоку. Заформовав опоку, ее снимают, предварительно вынув модели стояка и выпоров, прорезают литниковые каналы, вынимают модель, исправляют повреждения, полученные при удалении модели. Припылив форму, производят сборку ее. Ставят груз на форму и заливают ее. Если отливка имеет полости, то при изготовлении в почве применяют стержни, как и при формовке в опоках. [c.263]

Рабочий чертеж зубчатой рейки, выполненный по ГОСТ 2.404—75, должен содержать два изображения главный вид (с обрывом) и вид слева с профильным разрезом (рнс. 26 ). На чертеже рейки должны быть показаны профили двух-трех впадин. Пр.ямая линия выступов зубьев изображается основнон сплошной линией (как у зубчатых колес), линия впадин — сплошной тонкой и линия делительной поверхности (плоскости) — штрих-пунктирной прямой линией. [c.187]

Полученное уравнение есть уравнение направляющей линии на подвижной плоскости. Рассмотрим частный случай, когда = 1 и i < 0 при этом кривошипы механизма вращаются в разные стороны с одинаковыми угловыми скоростями, а точка С механизма (см. рис. 68) перемещйется по неподвижной плоскости по пр.ямой к центру вращения (началу координат). Угол наклйна траектории точки С составляет ц = = Уо/2. Примем i = 2. Тогда [c.115]

Валентная зона Гз в полупроводниках Аф состоит из двух вырожденных в точке Г ветвей тяжелых и легких дырок. В квантовой яме каждая ветвь рождает свою серию подзон. При отличном от нуля волновом векторе дырки кц, характеризующем ее движение в плоскости интерфейса, подзонные состояния из разных серий смешиваются и энергетическая дисперсия дырок описывается сложной непараболической зависимостью. Подробно этот вопрос рассмотрен в п. 2.3. [c.67]

Доказательство. Группа изометрий сферы порождается враще ями и отражениями относительно больших кругов. Она, очевидно, т зитивна на точках если точки х, у е 3 , то существует большой круг, держащий их, и соответствующее вращение вокруг оси, перпендикуляр к плоскости большого круга, будет переводить х в у. Кроме того, мо) отобразить любой данный единичный вектор в точке х в любой единич вектор в точке у, применяя затем поворот вокруг оси, проходящей че у. По тем же соображениям вращения и отражения, а значит, и все I метрии, сохраняют большие круги и могут переводить любой большой к в любой другой большой круг с любой ориентацией. Теорема следует теп из леммы 5.4.1. [c.214]

Если р = О, то отображение (6.1.12) описывает иезависидюз движение в плоскостях (х, г) и (у, г). На рис. 6.5 показаны различные траектории на поверхности сечения (а, 6). Мы видим обычную картину для систем с двумя степенями свободы резонансные и нерезонансные инвариантные кривые и стохастические области. Центр целого резонанса при а = 0 = О соответствует устойчивым колебаниям шарика вдоль оси г в одном из минимумов потенциальной ямы стенки. Инвариантные кривые вокруг этого центра соответствуют адиабатическим колебаниям вдоль оси х, медленным по сравнению с колебаниями по г. Имеются две основные стохастиче-кие области. Толстый стохастический слой расположен в районе [c.349]

В системах с периодическим внешним воздействием, таких, как странный аттрактор Дуффинга—Уэды (3.2.25) или странный аттрактор в задаче о движении в потенциале с двумя ямами (3.3.6), время, или фаза ф = становится естественной переменной в фазовом пространстве. В большинстве случаев эта временная переменная лежит в том подпространстве, которое содержит аттрактор, и время можно рассматривать как одну нз составляющих размерности аттрактора. В случае нелинейного осциллятора второго порядка с периодической вынуждающей силой отображение Пуанкаре, состоящее нз периодической выборки временных точек, порождает некоторое распределение точек на плоскости. Для вычис- [c.233]

Смотреть страницы где упоминается термин Пр ямая и точка в плоскости : [c.24] [c.167] [c.123] [c.102] [c.5] [c.83] [c.230] [c.341] [c.230] [c.15] [c.150] [c.517] [c.549] [c.100] [c.412] [c.550] [c.284] [c.13] [c.226] [c.235] [c.20] [c.258] [c.18] [c.106] [c.108] [c.167] [c.23] [c.31] [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...