Коэффициент усиления полосковых лазерах

Измерения коэффициента усиления в полосковых лазерах по Методу, описанному в 9, позволяют сравнить его с расчетами, проделанными в 8 гл. 3. Экспериментальные измерения коэф-ициента усиления необходимы для численной оценки волно-одного эффекта в плоскости р —п-перехода ( 10 настоящей лавы). Показано, что волноводный эффект в плоскости р — п-ерехода, возникающий в лазерах полосковой геометрии, обу-ловлен в основном оптическим усилением. Модель двумерного олновода для полоскового лазера является развитием анализа, а иного в гл. 2 для волноводного эффекта в плоскости, перпен-икулярной переходу. [c.183]

В предыдущих частях этой главы экспериментальные данные. по плотности порогового тока сравнивались со значениями, выведенными из рассчитанного коэффициента усиления. Имеет смысл обсудить также измеренные вблизи порога значения. коэффициента усиления. Очень простой и полезный метод изме-. рения коэффициента усиления в полосковых лазерах был про-" демонстрирован Хакки и Паоли [154, 155]. Здесь будут выве-дены количественные выражения, необходимые для интерпретации экспериментальных данных. Экспериментальный метод измерения коэффициента усиления основан на измерении отношения между максимумами и минимумами резонансов Фабри — Перо спонтанного излучения [154, 155]. Экспериментальные результаты, основанные на этом методе, будут показаны далее в [c.271]

Рис. 7.9.3. Зависимость коэффициента усиления от тока в полосковом ДГС-лазере на GaAs — Alo.seGao.eiAs для длин волн от 0,8675 до 0,8725 мкм [155]. Центр полосы генерации лежит около 0,8760 мкм.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...