Ван Флека

По классификации, предложенной Дж. Ван-Флеком, следует различать три типа кристаллических парамагнетиков неметаллов [c.329]

В 30-х годах Ван-Флек [6, 7] разработал систематическую теорию магнетизма, основанную на квантовой механике. Он и его ученики, а также Крамере со своими учениками рассмотрели с помощью этой теории ряд специальных случаев в связи с экспериментальными работами Беккереля и его сотрудников в лаборатории Камерлинг-Оннеса в Лейдене. После второй мировой войны многие работы в этой области были сделаны Прайсом с сотрудниками в Оксфорде в связи с эксиернментамн, проводимыми в Кларен-донс[<ой лаборатории. [c.383]

Краткий обзор теории Ван-Флека [6, 7]. Низший энергетический уровень свободного иона, характеризующийся полным угловым моментом /, величина которого может быть вычислена по правилу Хунда при анализе спектров, является (2/+ 1)-кратно вырожденным. Магнитное поле снимает это вырождение, образуя группу (2/-t l) эквидистантных уровней, отстоящих друг от друга на расстояние, где i = е/2тс) (/г/2-п )—магнетон Бора, g —фактор расщепления Ланде. При g=2 и Н — 0ООО эрстед это расстояние равно - 0,9 Упомянутые уровни характеризуются величиной nij, которая принимает значения /,/ — 1,. .., —соответствующие значениям Wygp-B компонент [1я магнитного момента в направлении Н. Полная намагниченность грамм-моля будет в. чтом случае равна [c.384]

Вопрос о снятии вырождения рассматривается ниже более подробно, пока же мы только отметим существованпе этого эффекта. Рассмотрим теперь, следуя Ван-Флеку, два противоположных случая—когда расщепление наинизгапх уровней мало и когда оно велико по сравению с /с7 [c.384]

В случае больших расщеплений мы будем характеризовать уровни квантовым числом п. Ван-Флек получил следующий результат (при малых НГГ, 1 огда эффекты насыщения отсутствуют), который лгы нрпводнл без вывода [c.385]

И два триплета, однако порядок их расположения в разных случаях может быть различным. Ван-Флек [13] нашел, что в одинаковых кристаллических полях ионы спи(5 + н) электронами имеют одинаковый порядок групп подуровней, а ионы с (5—п) и (10—п) электронами—обратный. [c.389]

В теориях Ноэля и Ван-Флека, так же как и в более полной теории Гортера и Хаантьеса [119] и других авторов [120, [c.411]

Ван-Флек [30] сделал попытку вычислить /Удок, исходя из действительных магнитных взаимодействий между ионами. Поскольку точное решение задачи невозможно, он раз н)жил функцию распределения в ряд по 1/Т и вычислил вклад, который дают несколько первых членов разложения. При высоких температурах результаты Ван-Флека эквивалентны [c.432]

Используя для Ядок. соотношения Онзагера и Ван-Флека, получаем другие выражения для связи между Г и Г. Согласно (7.20) и (7.21), они могут быть записаны в виде [c.440]

Для решения этой задачи Ван-Флек [30] использовал разложение функции распределения в ряд по степеням 1/Т, в котором он смог вычпслить только несколько первых членов. Таким методом он получил ириближенное решение, справедливое при высоких температурах его выражения не содержали ни одного произвольного параметра. Одиако в области температур, где /сТ сравнимо с шириной полосы, ряд сходится слишком медленно и удовлетворительного решения получить не удается. [c.466]

Как и в случаях штарковского расщепления и сверхтонко структуры, при высоких температурах теплоемкость пропоргцюпальна 1/7 . Ван-Флек, исходя из (32.1), получил для этого члена следующее выражение [c.467]

Соотпсшения, выражают,по влияние взаимодействия магнитных ионов на восприимчивость, былз впервые получены Лоренцем и Онзагером. Расчеты последних основывались на классических моделях соответствующие формулы ужо обсуждались в и. 7. Можно использовать разложение в ряд Ван-Флека с прибавлением к энергии ионов члена - E jui [c.467]

Необходимо сделать еще несколько замечаний об области температур, в которой теплоемкость соли уже не может быть представлена только членом, ироиорциональньш 1/Т . Здесь трудность заключается в том, что в области, в которой разложение в ряд Ван-Флека перестает быстро сходиться, вычисление еще нескольких добавочных членов не представляет большой ценности, поскольку необходимо учитывать весь ряд в целом. Кроме того, если уширение уровней, обусловленное магнитным взаимодействием, не является действительно малым по сравнению со штарковским расщеплением, то оба максимума теплоемкости частично накладываются друг на друга, и вся задача становится исключительно сложной (даже если полностью пренебречь сверхтонким расщеплением и обменным взаимодействием). Мо- [c.468]

Некоторые из результатов Хадсона и де-Клерка приведены в табл. 1 п па фиг. 15. Отклонения при температурах ниже 0,1° К могут быть связаны с тем, что в этой области температур разложенпе в ряд Ван-Флека уже не является удовлетворительным методом учета магнитного взаимодействия. [c.471]

О выполненных в более ноздний период экспериментах Кюрти и Симона сообщил Кук [137]. Он опубликовал график зависимости от 7д.. (фиг. 21). Наличие более или менее горизонтальной части этой кривой при значении, Шп2 качественно подтверждает предположение о том, что низший штар-ковский уровень является дублетом. Калориметрические измерения с использованием у-излучения позволили получить данные об абсолютных температурах была опубликована соответствующая кривая зависимости Гл. от Т (фиг. 22). Выше 0,1° К результаты находятся в удовлетворительном согласии с приближениями Онзагера и Ван-Флека в предположении только кубического штарковского поля [см. (38.3) и (38.4)]. [c.484]

Кривая О соответствует формуле Онзагера, кривая V—формуле Ван-Флека, кривая Е—экс-периментальр]ым данным, нолучениым при помощи калориметрических иэме еиий. Кривые О и V рассчитаны для случая электрического поля кубической симметрии при с=0,33° К. [c.489]

Полученные в результате значения с и с ири различных Т и Т приведены на фиг. 31 и в табл. 16. Видно, что максимум и минимум на кривой для с практически исчезают на кривой для с. Это обусловлено ходом кривой зависимости Т от Г, которая приведена на фиг. 32. Оказалось, что эта кривая находится в лучшем согласии с соотношениями Онзагера и Ван-Флека, чем с формулой Лоренца (см. п. 7). [c.501]

Они были проанализированы Хеббом н Перселлом [49], пользовавшимися формулами из п. 46. Поскольку эта соль является заметно более разбавленной, чем сульфат гадолиния, влияние магнитного взаимодействия в ней много меньше и ири расчетах им можно пренебречь. На фиг. 33 показана теоретическая кривая зависимости энтропии от температуры для случая одного лишь штарковского расш епления при значении. = 1,4° К, т. е. при том же значении j, что и для сульфата гадолиния (см. п. 46). Светлыми кружками представлены экснериментальные значения Гд., а залитыми кружками—абсолютные температуры, также вычисленные в приближении Лоренца. Вычисление температур методами Онзагера и Ван-Флека (Го. и Гв -ф.) не имело смысла, поскольку они практически совпадают с Уд. вплоть до самых низких температур. Такое совпадение обусловлено низким значением [c.502]

Парамагнитными могут быть и химические соединения с ионами, не обладающими магнитным моментом в основном состоянии. В этих соединениях парамагнетизм связан с квантовомеханическими поправками, обусловленными примесью возбужденных состояний с магнитным моментом. Такой парамагнетизм (поляризационный или парамагнетизм Ван Флека) не зависит от температуры. [c.593]

Настоящая книга написана по материалам лекций по классической механике, прочитанных автором в Гарвардском университете. Автор выражает благодарность заведующему кафедрой физики профессору ван Флеку за его личную и официальную поддержку, а также профессору Швингеру и другим своим коллегам за ряд денных советов. Кроме того, автор глубоко признателен слушавшим его лекции студентам, активный интерес и доброжелательное отношение которых служили постоянным стимулом в работе автора над этой книгой. [c.10]

Интеграл (9.65Ь) также можно вычислить без особого труда, что проще всего сделать с помощью процедуры, которую предложил ван Флек (J. Н. Van Vle k). Вспомним, что если равенства, связывающие декартовы координаты с обобщенными, не содержат времени, то [c.329]

Ван Флек Л. Теоретическое и практическое материаловедение. Пер. с англ. М., Атомиздат, 1975. [c.20]

Третий вклад связан со смешиванием разл. собств. состояний атома под действием магн. поля и (при смешивании подуровней основного состояния) пропорционален поляризац. компоненте намагниченности (парамагнетизм Ван Флека). Этот член магнитооптич. активности не зависит от темп-ры зависимость появляется только в случае, когда оба смешивающихся состояния оказываются термически заселёнными. [c.702]

Из (1) ВИДЕО, что при А > О имеем < V, т. е. основным состоянием является триплетное намагниченное состояние СО спином 5=1. Напротив, при А <. О имеем V < и основным состоянием является немагнитный синглет. По П. Дираку (Р.А.М.Dira , 1926) и Дж. Ван Флеку (J. Н. Van Vle k, 1932), энергию двухэлектронной системы можно записать в виде [c.373]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...