Рассеяние, амплитуда экспериментальное определени

Учитывая преимущества линеаризованного учета сил трения для определения установившихся вынужденных колебаний и желательность единообразия методов линеаризации, можно включить и силы внутреннего трения в число зависимых от скорости деформации в степенной форме. К этому располагает и сходство экспериментальных амплитудных зависимостей для рассеяния за цикл (2. 21) и таких же выражений (2. 25), полученных при скоростной зависимости с показателем степени амплитуд у величины рассеяния на единицу больше, чем у сил трения, т. е. полагая т = = л + 1. При линеаризации таких сил трения они с успехом могут употребляться в расчетах колебаний вплоть до статических условий, когда й 0. [c.99]

Выражение рассеянной энергии в контакте удобно записать в виде R = ащ, где а, п — коэффициенты, определенные по экспериментальным зависимостям (рис. 2), — амплитуда относительного перемещения в контакте. Для значений ы -<0,5 мкм коэффициенты имеют значения п 2, а = 10 кгс/см для сухих поверхностей (кривая 1) и 7-10 — для смазываемых (кривая 2). При перемещениях 0,5 мкм < 2 мкм в сухом и смазываемом контактах коэффициенты принимают значения д 3 д 1,5- 10 кгс/см . Потери энергии на частоте 350 Гц превышают потери на 70 Гц не более чем в два раза (кривая 3 — для сухих поверхностей, кривая 4 — для смазываемых). Потери на 780 Гц, соответствующие перемещению 0,42 мкм в контакте с сухими поверхностями, приближенно совпадают с потерями на частоте 70 Гц. Следовательно, потери энергии практически не зависят от частоты колебаний, что соответствует теории адгезионного трения. [c.77]

Для обоснования достоверности термодинамического критерия разрушения В. В. Федоровым с сотрудниками был экспериментально исследован энергетический баланс процесса деформирования и разрушения широкого класса металлов и сплавов в отожженном и закаленном состояниях при циклическом нагружении образцов и в условиях абразивного износа (шлифования). Необратимо затраченную энергию циклических деформаций замеряли по методу динамической петли гистерезиса (погрешностью 3%), а тепловую энергию, рассеянную деформируемыми объемами в окружающую среду,— с помощью специального калориметра. Относительная погрешность при определении суммарного значения рассеянной тепловой энергии не превышала 1,5%. Было установлено, что плотность внутренней энергии и с ростом числа циклов нагружения возрастает, но к моменту разрушения образца всегда достигает одного и того же уровня независимо от амплитуды и частоты нагружения, близкого к и,= м. [c.385]

В гл. 6 и 16 рассматривается кинематическое рассеяние в (совершенных) кристаллах. Выделим здесь некоторые моменты, касающиеся рентгеноструктурного и электронографического анализов. Автор, возможно, недостаточно четко отметил, что в связи с изучением сложных и сверхсложных структур в рентгеновском анализе приходится решать трудную экспериментально-техническую задачу — достаточно точно (с ошибкой 1—2%) измерить интенсивности огромного числа отражений, исчисляемых тысячами и десятками тысяч [3]. Помимо этого фундаментальной проблемой, которая сейчас интенсивно разрабатывается, является математическая теория методов прямого определения знаков и фаз указанного огромного массива структурных амплитуд (см. [4—6], там же ссылки на предшествующую литературу). [c.6]

Самым, ранним методом непосредственного нахождения параметров, не определенных симметрией, является постулирование структуры и на этой основе расчет интенсивностей для последующего их сравнения с экспериментальными интенсивностями. Из набора атомных положений с относительными координатами х-. У/у 2, и амплитуд атомного рассеяния которые первоначально рассматриваются как амплитуды рассеяния на свободных атомах, рассчитывается структурная амплитуда [c.139]

Как мы уже отмечали (гл. 4), коэффициенты поглощения для электронов не являются внутренними свойствами кристалла, но в зависимости от экспериментальных условий будут иметь разные значения . Следовательно, хотя согласие с теоретическими приближениями достигается при умножении на величину от двух до трех, эти результаты могут не иметь такого же фундаментального значения, как в случае определения структурных амплитуд при упругом рассеянии. [c.348]

Проверить правильность только что изложенных соображений можно, например, сравнивая друг с другом различные процессы, протекающие через одни и те же узлы. Так, диаграммный метод устанавливает определенную связь периферического нуклон-нук-лонного рассеяния с фоторождением пионов у порога, поскольку оба процесса идут через один и тот же узел рис. 7.15, а фотон-пионному узлу рис. 7.7 соответствует электромагнитная константа g jY в амплитуде процесса. Существование такой связи подтверждается экспериментально. [c.325]

В гл. 6 и 7 речь пойдет о магнитном взаимодействии и магнитном пробое соответственно — двух эффектах, не затронутых теорией, изложенной в гл. 2. Эти эффекты не только представляют интерес сами по себе, но в определенных случаях их влияние важно правильно учесть при истолковании экспериментальных данных, особенно данных по амплитуде. Гл. 8 посвящена температуре Дингла. В ней показано, какую информацию можно получить о временах электронной релаксации в образцах из разбавленных сплавов, где преобладает рассеяние на примесях, и о полях напряжений в чистых образцах, где размытие фазы является основной причиной уменьшения амплитуды. В последней гл. 9 рассматриваются методы измерения абсолютной фазы и получения значений g-фaктopa из подходящих измерений абсолютного значения амплитуды и числа высших гармоник. [c.45]

В одящие в модель (2.31) комплексные постоянные и Г могут быть определены из расчета одиночного излучателя, излучателя в решетке бесконечных размеров или экспериментально. Для определения комплексных амплитуд Дп волн, падающих на входы активных мо- дулей, составим элементарные модели распределительной системы и фазовращателя, которые описываются матрицами рассеяния. Для получения элементарной модели фазовращателя полагаем, что он идеально согласован со стороны входа и выхода и вносит потери ф, не зависящие от фазового сдвига фф, который устанавливается в соответствии с командой от блока управления лучом. При этом представляемая матрицей рассеяния математическая модель фазовращателя имеет следующий вид [c.70]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...