XY3, молекулы, линейные, несимметричные

XYa, молекулы, линейные, несимметричные [c.614]

В табл. 42 для ряда линейных несимметричных молекул приведены наблюденные значения частот и силовые постоянные, вычисленные из них с помощью (2,198—200). При расчете были использованы значения междуатомных расстояний, полученные из других источников. Они приведены в столбцах под рубрикой и 4. Как и следовало ожидать, постоянная /(/1/2) всегда значительно меньше как постоянной так и постоянной ко, т. е. силы, препятствующие изменению длин связей, много больше, чем силы, препятствующие изменению угла. [c.191]

По квантовой теории, как и по классической теории, появление некоторой основной частоты в инфракрасном или комбинационном спектре, определяется изменением дипольного момента или поляризуемости соответственно, поэтому сделанные ранее выводы (раздел 1) о зависимости появления частоты от свойств симметрии молекулы остаются в силе и в квантовой теории. Так, например, в случае линейной симметричной молекулы типа ХУ в комбинационном рассеянии квантовое число может изменяться на 1 только для полносимметричного колебания 7), тогда как в инфракрасном спектре квантовые числа могут изменяться на 1 только для колебаний 7, и Уд. Обратно, если трехатомная молекула типа ХУ имеет только одну (стоксову) комбинационную линию и только две интенсивные инфракрасные полосы, частоты которых отличны от частоты комбинационной линии, то отсюда можно заключить, что молекула является линейной и симметричной, так как и для нелинейной и для линейной несимметричной молекулы типа ХУ все три основные частоты активны как в инфракрасном, так и в комбинационном спектрах. [c.271]

Вращательная статистическая сумма. Формулы для вращательной части статистической суммы, разумеется, различны для разны.х типов молекул линейных молекул, симметричного волчка, несимметричного волчка. Для двухатомных и линейных многоатомных молекул мы имеем в очень хорошем приближении (жесткий ротатор) [c.535]

В случае линейных несимметричных молекул (точечная группа С дипольный момент имеет тин симметрии 2+ или П. Следовательно, переходы 2+ — 2 +, Е — 2 П — П, А — Д возможны с М , а переходы — П, П— А,. .. — или с Мх, или с Му, или же с их линейной комбинацией, которая нами обозначается через Мх,у. Однако переходы 2+ — 2 , 2 — А, П — [c.132]

Как известно, рассеянием света молекулами атмосферы объясняется голубой цвет неба, а также и поляризация света неба. Количественно выводы теории рассеяния в газах в изложенном здесь виде хорошо подтверждаются на опыте, например для инертных газов (гелия, аргона). Для других газов, например для углекислого, имеются отклонения от выводов теории. А именно, мы видели, что согласно изложенной теории для случая линейно-поляризованного падающего света и рассеянный свет оказывается полностью поляризованным. Это получается на опыте лишь в случае, когда газ состоит из молекул, обладающих шаровой симметрией, что и имеет место, например, для инертных газов. Для углекислого и других газов, молекулы которых несимметричны, рассеянный свет оказывается поляризованным только частично.. Это объясняется тем, что в этих случаях газ, в среднем оптически изотропный, может при флуктуациях приобретать местные отклонения от оптической изотропии. Если учесть это обстоятельство, то теория оказывается в состоянии объяснить результаты опыта для газов во всех деталях. [c.258]

Поливинилхлорид представляет собой термопластичное синтетическое высокополимерное соединение с линейной структурой молекул несимметричного строения. Резко выраженная полярность поливинилхлорида объясняется наличием хлора, вносящего в молекулу асимметрию и полярность вследствие отрицательного заряда и большего атомного веса хлора (35,457), чем у водорода (1,008). [c.79]

Если бы молекула SO3 была бы несимметричной линейной молекулой (О-S—О или [c.308]

Полосы 2 — S (тип 1). В несимметричных линейных молекулах (точечная группа Соо г/) колебательные полосы и — Е" и будут иметь струк- [c.409]

В качестве примера рассмотрим образование линейной молекулы СНг из составляющих ее трех атомов. Два атома И в их основных состояниях дают молекулярные состояния и (как для молекулы Иг), а атом С в основном состоянии Pg, согласно табл. 58, дает в поле симметрии молекулярные состояния и IIg. Комбинирование состояний И + И и С приводит затем к следующим состояниям линейной конфигурации молекулы СНг 2 , 41 , "2 , 2 , rig, 2й и В табл. 24 собран ряд подобных примеров, а также примеры по несимметричным молекулам, рассмотренные ранее. [c.288]

Теперь рассмотрим построение симметричных линейных молекул из неодинаковых групп, например образование симметричной молекулы Х г из XY и Y. Очевидно, что для получения значений А и S результирующих состояний необходимо идти тем же путем, что и в случае несимметричных молекул. При этом, однако, нельзя установить четность получаемых состояний. Причина невозможности установления четности состояния на основе правил корреляции заключается в том, что рассмотрение начинается с несимметричной конфигурации, принадлежащей точечной группе Соо и, для которой g- и и-свойства не определены, тогда как при образовании молекулы из равных частей па всех этапах сохраняется симметрия точечной группы 1>оон, Для которой g- и и-свойства определены. Таким образом, если исходить из различных разделенных групп, то и для симметричных молекул табл. 22 дает ту же информацию (за исключением спина), которая может быть получена непосредственно из правил корреляции. [c.288]

Аналогичные рассуждения могут быть использованы для молекулы N2O, которая, как хорошо известно, линейна и несимметрична (см. [23], стр. 301). Единственной структурой метода валентных связей, в которой отсутствует возбуждение или ионизация одного из атомов молекулы, будет следуюш,ая [c.381]

Для несимметричной линейной трехатомной молекулы XYZ непрерывный спектр также будет возникать только тогда, когда положение и глубина потенциальной ямы значительно различаются в верхнем и нижнем состояниях. Здесь в дополнение к возможности диссоциации на три атома (когда оба равновесных расстояния г и г изменяются пропорционально) имеется также возможность диссоциации в одно колебание на X -f- YZ или XY + Z, если только г или сильно изменяется при переходе в возбужденное электронное состояние. Это потому, что система после поглощения фотона может достигнуть точки сбоку ямы, из которой после прохождения через минимум фигуративная точка выходит через одну из двух долин (фиг. 168). Чем больше изменение межъядерного расстояния, тем более вероятен такой процесс. Однако, если изменения невелики, хотя энергия и достаточно высока, фигуративная точка может достигнуть долины, соответствующей диссоциации, не сразу, а но фигурам Лиссажу только через некоторое время. Такой механизм более полно рассмотрен в следующем разделе. [c.461]

Когда нелинейная симметричная молекула ХУз в возбужденном состоянии имеет расстояние X — У, много большее, чем в основном, а угол У — — X — У изменяется мало, то может быть прямая диссоциация на У + X + - - У, подобно линейной молекуле ХУз. В связи с тем что и в данном случае для диссоциации требуется довольно большая энергия, не было найдено ни одного явного примера, который относился бы к этому типу. Для того чтобы получить прямую диссоциацию на У ХУ, было бы желательно иметь, как и в случае линейных молекул, несимметричное равновесное положение в возбужденном состоянии. [c.462]

Применение к линейным молекулам типа XYZ. Линейные несимметричные молекулы (XYZ) типа H N, 1 N, N, 0 имеют две разные квазиупругие постоянные ki и ko, соответствующие изменениям длин двух различных связей (Н—С и =N в молекуле H N), а также одну постоянную k , соответствующую изгибу молекулы. Расчеты, аналогичные описанным выше при разборе нелинейных симметричных молекул, приводят к следующим формулам для частот (см. Лехнер [562], Бауермейстер и Вейцель [129] и Розенталь [749]) [c.191]

Основные частоти и силовые постоянные линейных несимметричных молекул [c.192]

Изогнутая трехатомная молекула, образовавшаяся (при возбуждении) из несимметричной линейной молекулы, относится к точечной группе s, а из симметричной линейной молекулы — к точечной группе v с осью симметрии второго порядка (Сг) в плоскости изогнутой молекулы. Для изогнутых молекул с четырьмя, пятью и более атомами, которые образуются из симметричных линейных молекул, точечные группы могут также быть ih, С 2 и i. Более подробно мы рассмотрим только три случая С , - h и s- На фиг. 81 показаны переходы между первыми вращательными уровнями для четырех различных типов изогнуто-линейных переходов в случае, когда верхнее состояние молекулы относится к точечной группе С и, а в нижнем ( Sg) состоянии молекула линейна (точечная группа Do h). Свойства симметрии враш ательпых уровней приведены для четырех типов электронно-колебательных уровней точечной группы С2в- В скобках приводятся соответствуюш ие типы для группы С2h- При этом предполагается, что в случае точечной группы ось С 2 направлена по оси Ь, а в случае С ал — по оси с. Примененная здесь классификация врап ательных уровней по свойствам симметрии соответствует вращательной подгруппе, а не полной группе симметрии (гл. I, разд. 3,г). Для точечной группы s две левые схемы соответствуют состоянию типа А, две правых — состоянию типа А". Кроме того, для этой точечной группы вращательная подгруппа не обладает никакой симметрией, и, следовательно, обозначения А ж В вращательных уровней могут быть опущены. В нижнем состоянии, для которого приведен только самый низкий колебательный уровень (Z = 0), свойства симметрии S ж а онределены, разумеется, лишь для симметричных молекул. Помимо полных типов симметрии, на схеме обозначены также свойства симметрии вращательных уровней (+или—) в соответствии с правилами, приведенными в гл. I, разд. 3,а и 3,г (где рассматривается поведение волновой функции при инверсии). [c.196]

Молекула СО2 состоит из атома углерода и двух симметрично расположенных атомов кислорода, т. е. имеет линейную структуру О—С—0. Как видно из схемы (рис. 4.1), атомы кислорода могут совершать симметричные (мода viOO) и несимметричные (мода OOva) колебания относительно атома углерода вдоль направления О—С—О, а также поперечные этому направлению так называемые деформационные колебания (мода OV2O). Из-за наличия двух возможных взаимно перпендикулярных направлений последний тип колебаний является дважды вырожденным. Употребляемые для [c.117]

Эффект Ренера заключается во взаимодействии колебательных уровней двух электронных состояний, которые становятся вырожденными в линейной конфигурации молекулы. В многоатомных молекулах, которые редко бывают в линейной конфигурации, важное значение может иметь другой эффект, получивший название эффекта Яна —Теллера [66, 144 ]. Эффект Яна — Теллера называется динамическим, если взаимодействуют колебательные уровни двух электронных состояний, для которых поверхности потенциальной энергии молекулы пересекаются при некоторой (симметричной) конфигурации ядер [49]. Если многоатомная молекула при некоторой симметричной конфигурации ядер имеет вырожденные электронные состояния и вырождение связано с симметрией электронного гамильтониана для этой конфигурации ядер, то при определенных искажениях конфигурации ядер такие вырожденные состояния расщепляются [66]. Это явление называется статическим эффектом Яна — Теллера, а минимумы получаемых при этом потенциальных поверхностей соответствуют несимметричной конфигурации ядер. Прн рассмотрении взаимодействий между уровнями таких элек- [c.328]

Так, в случае несимметричных линейных молекул (точечная группа ooTi, например, молекула H N) при возбуждении трех квантов колебания, относящегося к типу П (к которому принадлежат все перпендикулярные колебания, см. фиг. 47), результирующий колебательный уровень является четырехкратно вырожденным (см. стр. 93) и состоит из двух подуровней одного подуровня типа симметрии П, другого — типа симметрии Ф. [c.143]

Решение с помощью внутренних координат. Относительное положение атомов задается ЗЛ — 6 (или ЗМ—5) координатами. Вместо того чтобы следовать изложенному выше способу, можно выразить потенциальную и кинетическую энергию как функции этих ЗЛА —6 внутренних координат и таким путем получить непосредственно вековое уравнение порядка 3//—6, не содержащее нулевых решений. Имеется много возможностей для выбора внутренних координат (см. Вильсон и Кроуфорд [943]). Пожалуй, наиболее естественным в случае несимметричной молекулы является выбор в качестве координат ЗМ—6 междуатомных расстояний или, точнее, изменения Q ЪЫ—6 равновесных расстояний между атомами. Такие координаты также называют центрально-силовыми координатами (см., например, Шефер и Ньютон [778]), так как они лучше всего соответствуют центральной сис-теме сил (см. стр. 85). Вследствие того что при малых амплитудах эти координаты являются линейными функциями от прямоугольных координат смещений, потенциальная энергия является квадратичной функцией от координат (3,- и может быть записана в виде [c.161]

Линейные трехатомные молекулы и плоские молекулы с числом атомов свыше трех. Для линейной трехатомной молекулы (симмэтричной или несимметричной) при предположении центральных сил мы получили бы, что частота перпендикулярного (вырожденного) колебания равна нулю. Это очевидно, так как при таком колебании расстояния между атомами не изменяются (если только не учитывать более высоких приближений). Иначе говоря, при подстановке в уравнения (2,165) и (2,166) значения а = 90°, наблюденному значению частоты, отличающемуся от нуля, будет соответствовать бесконечно большое значение 033. Отсюда вытекает, что предположение о центральных силах неприменимо для линейных молекул. Следует также ожидать, что оно является очень плохим приближением для других трехатомных молекул с очень большим значением угла. [c.180]

Классическое ангармоническое движение. Классический учет ангармоничности в двухатомных молекулах приводит просто к небольшому изменению зависимости смеп ения от времени. При этом движение остается строго периодичным, хотя уже не гармоническим (так же как у маятника при больших амплитудах). Однако для многоатомных молекул изменение характера колебаний вследствие ангармоничности значительно более существенно, так как при наличии в выражении потенциальной функции членов, степень которых выше второй, уже нельзя провести строгое разделение колебательного движения на ряд простых движений (нормальных колебаний), при которых все атомы двигаются вдоль прямых линий и имеют одинаковую частоту колебаний. Это легко представить себе совсем наглядно, если рассмотреть потенциальную поверхность фиг. 66, б. В то время как для малых амплитуд два нормальных колебания V, и V, соответствуют простым колебаниям воображаемой точки вдоль прямой СС и вдоль прямой ОО (см. выше), для больших амплитуд подобное соответствие уже неприменимо. Если движение частицы начинается, например, из точки О, то ввиду отсутствия симметрии потенциальной поверхности по отношению к прямой ОО оно будет происходить первоначально вдоль кривой ОЕ (линия наибольшего наклона в точке О) и затем выполнять сложные движения по фигурам Лиссажу, которые в принципе будут заполнять всю площадь потенциальной поверхности для энергий меньших, чем энергия в точке О. Если движение частицы начинается из точки С, то ввиду симметрии потенциальной поверхности по отношению к прямой СС она будет совершать простые колебания однако при малейшем отклонении начальной точки от прямой СС снова возникает сложное движение по фигурам Лиссажу. Для несимметричных (линейных) молекул такой специальный случай будет отсутствовать. При средних амплитудах и небольшой ангармоничности частица, начинающая движение, например, из точки Р, будет совершать вначале, по крайней мере приближенно, простое колебание вдоль прямой ОД и только постепенно отклоняться от нее, двигаясь по фигурам Лиссажу, заполняющим все большую и большую площадь около отрезка РР. Чем меньше амплитуда и ангармония- [c.222]

Соответствующие выражения для изотопического эффекта в спектрах несимметричных линейных и нелинейных трехатомных молекул при небольшом различии масс были получены Аделем [32,33]. Для линейных молекул он подробно рассмотрел влияние ангармоничности и взаимодействие вращения и колебания. Результаты, полученные для нелинейных трехатомных молекул, могут быть также применены к молекулам типа H H J, СН3СН2ОН и т. д., т. е. к таким молекулам, у которых три группы СН3, СН., и J или ОН колеблются как целое. [c.250]

Вода, Н2О. Изучение интенсивного инфракрасного вращательного спектра, а также структура этого спектра (см. гл. I) вместе со структурой вращательно-колебательного спектра (см. гл. IV) однозначно приводят к выводу, что молекула HjO не линейна. Этот вывод находится в согласии и со структурой колебательного спектра. В комбинационном спектре водяных паров имеется одна интенсивная линия с частотой 3654,5 см (Джонстон и Уолкер [475], Ренк, Ларсен и Борднер [716], Бендер [135]). Она соответствует, очевидно, симметричному колебанию (фиг. 25, а), так как комбинационные линии для несимметричных колебаний должны быть слабыми. С другой стороны, частота 3654,5 весьма близка к частоте колебания радикала ОН (AGj = 3568,4) и поэтому не может принадлежать второму симметричному колебанию Vj, т. е. изменению угла между связями ОН. Наблюдались или не наблюдались другие комбинационные частоты водяных паров пока еще не ясно. [c.304]

Вспоминая примеры, приведенные в предыдущей главе, мы видим, что из одной только грубой структуры колебательного спектра трудно делать определенные заключения о линейной структуре молекулы, в особенности потому, что некоторые полосы могут не обнаруживаться в наблюденном спектре вследствие их слабой интенсивности, но не вследствие их действительного отсутствия в спектре. Доказательство линейности молекулы на основании тонкой структуры колебательных полос свободно от такого возражения. Более того, наличие или отсутствие чередования интенсивности в такой простой полосе с несомненностью показывает, является ли линейная молекула симметричной (точечная группа Doa h) или несимметричной (точечная группа Соо л)- Таким путем Плайлер и Баркер [703] впервые доказали, что молекула N 0 имеет структуру N — N-—О, а не N-—О —N (см. фиг. 103). Аналогичным образом, наблюдение чередования интенсивности для молекулы С Н. (фиг. 106) и отсутствие половины линий для молекулы СОз (фиг. 105) доказывает, что эти молекулы являются симметричными [c.414]

Изложенные выше соображения применимы как к случаю молекулы, являющейся симметричным волчком в силу своей симметрии (как, например, молекулы КНз и молекулы галоидозамещенных метана), так и к случаю несимметричной молекулы, для которой два главных момента инерции случайно равны друг другу. Сильвер и Шефер [790] и Шефер [776] с помощью квантовой механики более строго доказали справедливость формул (4,38) и (4,39) для плоских и пирамидальных молекул ХУд. То же самое было выполнено Шефером [777] для случая молекул типа Х 2д с аксиальной симметрией и Нильсеном [666] — для общего случая. Эти авторы также дали точные формулы для и а , выраженные через потенциальные постоянные и геометрические параметры молекулы. Аналогично случаю линейных молекул, постоянные а,- слагаются из трех частей гармонической, ангармонической и части, обусловленной кориолисовым взаимодействием [см. уравнение (4,12)]. Сильвер, Шефер и Нильсен также наи ли, что в правые части выражений (4,38—39) необходимо добавить постоянные члены — и —а . Однако эти члены имеют тот же порядок величины, что и вращательные постоянные йу и поэтому практически ими можно всегда пренебречь ). [c.429]

Статистические суммы 531 внутренние 532 в приближении гармонического осциллятора и жесткого ротатора 539, 540 вращательные 533, 535 колебательные 533, 534 молеку.т с внутренним вращением 540 постоянные равновесич химических реакций, выраженные через статистические суммы 556 поступательные 532 Статистический вес влияние инверсионного удвоения 442, 495 внутренний и полный 532 вращательных уровней асимметричных волчков 67 линейных молекул 28, 400 симметричных волчков 38, 439 сферических волчков 51, 474, 477 полный, включая ядерный спин для несимметричных молекул 28, 39, 539 Степень вырождения 93, 94, 118 Степень деполяризации комбинационного рассеяния 264, 291 релеевского рассеяния 266, 291 способы, позволяющие отличать полносимметричные и неполносимметричные комбинационные линии 269, 292, 521, 522 [c.623]

В трехатомной линейной молекуле может быть только один вид деформационных колебаний. Если молекула несимметрична (XYZ), то изогнутая конфигурация имеет симметрию С , а если симметрична (XY2) —то симметрию Сав- первом случае все вырожденные электронные состояния П, Д,. .. при г Ф О расщепляются каждое на одно состояние А и одно А". Во втором случае типы изогнутых конфигураций различны для разных типов вырожденных состояний. Электронное состояние Ilg расщепляется на А и В2, Пи — на Ах -j- Вх Ag — на Ах г Д на А -]- В . (Более подробно это будет показано в гл. 111, разд. 1.) В каждом случае электронная волновая функция одной компоненты симметрична по отношению к плоскости молекулы, а другой антисимметрична. Принятые обозначения типов А, А" или Ах, В X ИТ. д. можно было бы приписать двум потенциальным функциям F+ и F . Однако, вообще говоря, невозможно сказать, коррелирует F+ с А и F с А" или наоборот. Иногда две компоненты, соответствующие функциям F+ и F , обозначаются П + П " или Д + , Д " и т. д. Эти обозначения не следует путать с П+, П", Д+, А ,. . . , которые используются, чтобы различать две I- или А-компонепть состояния П, А,. ... [c.35]

При некоторых из неполносимметричных смещений получаются в первом приближении просто две параболические потенциальные функции, которые сходятся (соприкасаются) нри симметричном положении ядер, где обе функции имеют минимумы (когда электронно-колебательное взаимодействие мало), точно так же, как в случае линейных молекул (фиг. 4, б и 4, в). Однако, как показали Ян и Теллер [618], в нелинейной молекуле в отличие от линейной всегда имеется хотя бы одна неполносимметричная нормальная координата, которая обусловливает такое расщепление потенциальной функции, что потенциальные минимумы не соответствуют симметричному положению и располагаются тем дальше от него, чем сильнее электронно-колебательное взаимодействие. Одномерное сечение простых потенциальных функций показано на фиг. 11. В исходном равновесном положении два компонента потенциальной функции взаимно пересекаются под углом, не равным нулю. Таким образом, если учесть электронно-колебательное взаимодействие, то оказывается, что симметричная конфигурация не соответствует минимуму энергии, но при определенных несимметричных конфигурациях появляются несколько (равных) минимумов потенциальной энергии. [c.45]

В возбужденном состоянии. Для всех же несимметричных молекул, например XYZ (фиг. 89), или даже симметричных X2Y2, если в возбужденном состоянии они относятся к точечной группе 2h, при изогнуто-линейных переходах происходит поворот осей. Угол между двумя системами осей обычно очень мал, даже в крайних случаях он пе превышает 10°. Однако из-за различия систем осей (различных систем координат) для вращательных волновых функций в случае переходов с АК ф azi для перпендикулярных полос и с АК ф О для параллельных полос матричные элементы не равны нулю, даже если в возбужденном состоянии молекула очень близка к симметричному волчку. Следовательно, можно ожидать, что будут наблюдаться запрещенные подполосы с необычными значениями АК. Более [c.208]

Несимметричные молекулы (точечная группа ( сс ). Для определения молекулярных электронных состояний на основе электронных состояний разъединенных атомов или групп атомов в случае несимметричных линейных молекул можно использовать векгорную модель. Как и в случае двухатомных молекул, возможные значения квантового числа Л получаются алгебраическим сложением соответствуюнщх компонент орбитальных [c.283]

Несимметричные линейные трехатомные молекулы. Если представить потенциальную поверхность линейной молекулы XYZ как функцию расстояний XY и YZ (Г] и Гг) в предположении, что молекула остается линейной, то симметричную картину, как на фиг. 163 для СО, (или в общем случае для XYj), уже нельзя будет больше нолучить. В этом случае необходимо использовать различные шкалы по двум (косоугольным) осям координат, если представлять движение в молекуле как движение точечной массы но потенциальной поверхности. Из ранее приведенных формул (IV,2) и (IV,3) получается, например, для H N г" = 78°15 ж с = 0,378. На фиг. 168 схематически нанесена потенциальная поверхность для основного состояния H N. Здесь также имеются две долины, но разной глубины и наклона, одна ведущая к Н( 5) -]- N( S+), а другая — к СН( 1] ) + N( S). На рисунке не показана пересекающая поверхность, приводящая к СН( П) -[- N( .S), которая дает только триплетные и квинтетные состояния, так н е как иоверхность, приводящая к СН( П) N( D), которая дает синглетные состояния, но для больших значений Гг лежит, по всей вероятности, выше ), чем СН( 2] ) + -j-N( [c.451]

В линейных молекулах типа XY2 также могут встречаться процессы несимметричной диссоциации, аналогичные таковым в линейных молекулах XYZ, если только в возбужденном состоянии равновесная конфигурация несимметрична, т. е. если в возбунгденном состоянии потенциальная яма расположена несимметрично по отношению к потенциальной яме основного состояния. В таком случае фигуративная точка, которая первоначально располагается симметрично относительно осей координат, может после квантового скачка проходить через новый минимум и покидать яму на противоположной стороне через долину, соответствующую Y + XY. И наоборот, можно сказать, что линейная симметричная молекула XY2 будет давать [c.461]

Линейное тепловое расширение объясняется несимметричной формой кривой зависимости потенциальной энергии П г) взаимодействия двух молекул от расстояния г между ними. Как известно (11.1.5.3°), такой характер кривой П г) связан с различной зависимостью от расстояния г сил притяжения и отталкивания между молекулами. Если при некоторой невысокой температуре Ti молекула имеет полную энергию Е , то она колеблется около положения равновесия Ло между точками а и Ь, причем аго Ьго (рис. II.7.2). С повышением температуры возрастает полная энергия молекулы Е , Es и т. д. и она колеблется между точками а и Ь, а" и Ь" и т. д., причем а го<ГоЬ, а"го< jrJb" и т.д. Неравенство усиливается при повышении тем- [c.172]

Смотреть страницы где упоминается термин XY3, молекулы, линейные, несимметричные : [c.301] [c.509] [c.746] [c.782] [c.30] [c.310] [c.327] [c.617] [c.619] [c.626] [c.143] [c.463] [c.510]

Колебательные и вращательные спектры многоатомных молекул (1949) -- [ c.0 ]

ПОИСК

XY3, молекулы, линейные, несимметричные влияние ангармоничности на колебательные уровни

XY3, молекулы, линейные, несимметричные идентичные потенциальные минимум

XY3, молекулы, линейные, несимметричные правило отбора для основных частот

XY3, молекулы, линейные, несимметричные статистические веса вращательных

XY3, молекулы, линейные, несимметричные уровней

Линейные молекулы

Несимметричность

Несимметричные молекулы

Симметричные линейные трехатомные молекулы.— Несимметричные линейные трехатомные молекулы.— Нелинейные симметричные трехатомные молекулы.— Более сложные случаи.— Правило непересечения и коническое пересечение Непрерывные спектры. Диссоциация многоатомных молекул

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...