Жидкость Рейнера — Ривлина

Уравнение (2-3.4) представляет собой уравнение, определяющее жидкость Рейнера — Ривлина. Оно является столь же общим, как и уравнение (2-3.1). Приведение последнего к менее общей форме (2-3.4) диктуется принципом объективности поведения материала. Следовательно, если поведение реальной жидкости не описывается адекватно уравнением (2-3.4), мы можем заключить, что в такой жидкости напряжения не определяются однозначно тензором растяжений. [c.64]

Величины ф и Фа являются материальными функциями в том смысле, что любая конкретная жидкость Рейнера — Ривлина определяется заданием этих двух функций. Ньютоновские жидкости представляют весьма специальный случай жидкостей Рейнера — Ривлина, для которых ф = 2 л и фа = 0. [c.64]

Рассмотрим теперь линейное течение Куэтта жидкости Рейнера — Ривлина. Из уравнения (2-3.4) получаются следующие выражения для компонент тензора напряжений (см. пример 2А) [c.65]

Хотя трусделловская жидкость с конвективной упругостью является не более удовлетворительной моделью для описания реальных жидкостей, чем жидкость Рейнера — Ривлина (вместо [c.74]

Вычислить D и Т для линейного течения Куэтта. На основании принципа объективности поведения материала вывести уравнение (2-3.13) для жидкостей Рейнера — Ривлина. [c.89]

Простейшим примером вискозиметрического течения является линейное течение Куэтта. Оно уже встречалось в разд. 2-1 в связи с жидкостями Рейнера — Ривлина, а его кинематика рассматривалась в общем случае в примере ЗА. В декартовой координатной системе компонентами вектора скорости будут [c.179]

А. Адсорбция. В случае адсорбции течение жидкости может уменьшать адсорбированный слой. Как упоминалось выше в параграфе 1, такой механизм был предложен Хатчеком и математически сформулирован Рейнером и Ривлином. В этом случае изменение температуры должно оказывать влияние. Адсорбция есть экзотермический процесс и, следовательно, понижается с ростом температуры. [c.252]

Рейнер 121, 138, 207, 236, 283, 360 Рейнера и Ривлина уравнение 141 Рейнольдс 122, 280, 344 Рейнольдса жидкость 348 пластическое тело 348 число 225 Релаксация напряжения 151 Релаксации время (Тр) 154 Релей 185 Ренкин 118, 238 Рентген 67 Реология 17 [c.379]

Среда, имеющая реологическое уравнение (2.160), носит название жидкости Рейнера — Ривлина (иногда — жидкости Стокса). [c.394]

Задача 14.2. Определить силы, действующие на бесконечные параллельные пластинки, отстоящие друг от друга на расстоянии Л и движущиеся со скоростями и У , (рис. 82), если между ними находится неньютоновская жидкость Рейнера — Ривлина, для которой (в декартовых прямоугольных координатах) [c.409]

В области течений неньютоновских жидкостей Джакуинта и Хын [1968] рассчитали возвратные течения для жидкости Рейнера— Ривлина, а Заггендорф [1971] дал расчет струи вязко-упругой жидкости со свободной поверхностью. Кервен [1968] получил уравнения состояния для жидкости, содержащей [c.462]

В гл. 2 обсуждалась неадекватность уравнения Рейнера — Ривли-на для предсказания поведения некоторых реальных жидкостей даже при описании таких простых течений, как линейное течение Куэтта. Понятие памяти для текучих материалов было введено как необходимое следствие несостоятельности применения уравнения Рейнера — Ривлина, а именно несостоятельности предположения о том, что напряжение однозначно определяется мгновенной скоростью деформации. [c.130]

Ясно, что принцип затухающей памяти вводит понятие естественного времени для любого данного материала. В некотором интуитивном смысле естественное время является мерой временного промежутка памяти материала, например минимально необходимой продолжительности проведения эксперимента, подобного описанному вьпне. Теория чисто вязких жидкостей (т. е. теория Рейнера — Ривлина) может трактоваться как предельный случай, когда естественное время равно нулю. Таким образом, можно надеяться установить, что обобщенная гидромеханика ньютоновской жидкости будет асимптотически справедливой при определен-иых условиях. В дальнейшем будем использовать символ Л для обозначения естественного времени жидкости, в то время как символ X, используется для обозначения любого реологического [c.132]

Потребовалось создавать нелинейные модели и нелинейные теории сплошных сред, которые находились бы в полном согласии с обшрми принципами Термодинамики. Одно направление развития нелинейной механики сплошной среды началось с работ М. Рейнера и Р. Ривлина посвященных построению физически нелинейной гидродинамики неньютоновых жидкостей (1945—1948). Полученные Ривлиным общие результаты позволили, в частности, объяснить с чисто механической точки зрения ряд нелинейных эффектов в движении жидкостей, для толкования которых ранее прибегали к различным частным физико-химическим соображениям. Дальнейшее развитие, в применении к механике сплошной среды в целом, это направление получило в трудах главным образом американской школы (В. Прагер, [c.305]

Модель Рейнера — Ривлина. Среди неньютоновских жидкостей особое место занимают изотропные реостабильные среды, у которых тензор напряжения т является непрерывной функцией тен- [c.253]

Выбор в формуле (7.1.7) коэффициентов /1 и е не равными нулю константами приводит к модели Рейнера — Ривлина, аддитивно сочетающей линейную модель Ньютона с тензорно-квадратичной добавкой. В этом случае постоянные /1 и е называются сдвиговой и объемной (поперечной) вязкостями соответственно. Уравнение (7.1.7) позволяет описать качественные особенности механического поведения упруговязких жидкостей, в частности эффект Вейсенберга (подъем жидкости по вращающемуся валу вместо оттеснения от вала за счет центробежной силы). [c.254]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...