Деформация Симметричная относительно оси вращени

При деформации, симметричной относительно оси вращения тела, вблизи этой оси равенство Од = Од имеет место при внедрении тела вращения в преграду (среду). Итак, условия полного предельного равновесия среды при внедрении тела вращения являются [c.172]

В случае деформации, симметричной относительно оси вращения, т. е. оси Ог, деформация на любой плоскости, проходящей через ось Ог будет одна и та же, а следовательно, компоненты напряжённого состояния не будут зависеть от полярного угла О, и все производные по б обращаются в нуль. [c.234]

Составить условие неразрывности деформаций для тела вращения при симметричной относительно оси вращения (Ог) нагрузке (рис. 22). [c.43]

Замыкающие пружины располагаются или центрально на оси вращения дисков, или по периферии. В последнем случае устанавливают несколько пружин, расположенных симметрично относительно оси вращения и на равном расстоянии друг от друга, так чтобы их равнодействующее усилие было направлено по оси вращения. Обеспечение этого условия требует достаточно высокого качества изготовления пружин с одинаковой жесткостью и одинаковыми размерами. Регулирование тормозного момента при центральной пружине проще, чем при нескольких пружинах, расположенных по периферии. Применение для тормозов с осевым нажатием тарельчатых пружин весьма удобно оно позволяет получить малые габариты замыкающего устройства при значительной величине усилия. Кроме того, при определенном выбранном отношении свободной высоты пружины к толщине листа, из которого она сделана, можно получить в некотором диапазоне изменения деформации практическую независимость ее от нагрузки, т. е. тарельчатые пружины могут на некотором участке своей характеристики обеспечить практическое постоянство развиваемого ими усилия независимо от величины деформации [103]. Изменением толщины пружины и соответствующей установкой регулировочных болтов эту часть характеристики можно выбрать по максимуму замыкающей силы. При этом изменение деформации пружины вследствие износа накладок не приводит к существенному изменению замыкающего усилия, что устраняет необходимость в регулировании тормоза по мере изнашивания накладок. [c.224]

В теле вращения, когда параметры теплового и силового воздействий симметричны относительно оси вращения, возникают напряжения и деформации, зависящие только от осевой z и радиальной г координат и не зависящие от окружной координаты ф, В коорди- [c.239]

Первые два уравнения этой си ем и первые два из условий (101) не заключают касательных напряжений г0 и 0г. Соответствующее им распределение напряжений будет симметричным относительно оси вращения. По меридиональным сечениям будут действовать лишь нормальные напряжения 00. Перемещения отдельных точек тела при такой деформации будут происходить в меридиональных сечениях. [c.151]

Вопрос о деформациях трубки, симметричных относительно оси, встречается при решении целого ряда технических задач. Такие деформации испытывает, например, цилиндрическая трубка, закрытая по концам и подвергающаяся действию наружного или внутреннего равномерного давления. Подобные же деформации испытывают стенки круглого резервуара, наполненного жидкостью. Здесь давление на стенку будет изменяться от уровня жидкости до дна резервуара по линейному закону. Быстро вращающийся относительно своей оси цилиндрический барабан также испытывает деформации, симметричные относительно оси, под действием сил инерции, которые при больших угловых скоростях вращения могут вызвать в стенках барабана весьма значительные напряжения. [c.465]

Значительный интерес представляет задача о напряжениях и деформациях в быстро вращающихся валах и дисках. Высокие скорости вращения валов паровых турбин обусловливают появление в валах и дисках значительных центробежных усилий. Вызванные ими напряжения распределяются симметрично относительно оси вращения диска. [c.681]

При fe=l (так называемая ветровая или изгибающая нагрузка), как и при й = О, можно получить общие решения уравнений (6.7)— (6.8) в квадратурах для оболочки о произвольной формой меридиана при произвольном законе изменения толщины вдоль меридиана. При k = внутренние силы в кольцевом сечении оболочки не уравновешены. Их можно привести к моменту, вектор которого нормален к оси вращения оболочки и к силе, нормальной к этой же оси. Ясно, что эти величины выражаются через внешние нагрузки, приложенные по одну сторону от сечения. Рассмотрим, например, деформацию, симметричную относительно нулевого меридиана, Выделив элемент rd(f сечения [c.294]

По достижении на упрочняемом участке необходимой температуры начинается процесс обкатки путем включения деформирующего органа. Число обкатывающих элементов должно обеспечить минимальные изгибающие напряжения в детали в процессе деформации. В этом отношении предпочтения заслуживает симметричное расположение деформирующих элементов (роликов, шариков) относительно оси вращения упрочняемой детали. [c.403]

В отличие от работы Г. Фромма [6], мы не будем предполагать с самого начала, что угловая скорость ведомого диска ои < Шо, а примем его гипотезы о наличии зоны проскальзывания только у точки выхода материалов дисков из области контакта х — а) и наличии защемленной окружной деформации о при подходе к точке х = —а — О (ео > О для верхнего диска и —Ео для ведущего диска). Важным обстоятельством, упрощающим построение точного решения задачи, является то, что возникшая при сжатии дисков площадка контакта [—а, а] не изменяет своей длины 2а в процессе перехода к несвободному равномерному вращению и остается симметричной относительно оси Оу. [c.620]

При температурном поле и внешних контурных силах, симметричных относительно оси оболочки вращения, ее срединная поверхность при деформации остается поверхностью вращения все точки поверхности перемещаются в своих меридиональных плоскостях. [c.116]

Во многих задачах эластостатики мы встречаемся с деформациями, симметричными относительно некоторой оси. Осесимметричное распределение деформаций и напряжений, как правило, возникает в телах вращения, нагруженных осесимметричным образом, а именно в цилиндрах кругового сечения, в толстых круглых плитах и вращающихся дисках. Часто приходится также иметь дело с осесимметричным состоянием деформации в упругом пространстве, полупространстве, в неограниченном слое и в шаре. Вообще говоря, в этих задачах удобнее будет применять цилиндрическую систему координат (г, ф, г). В силу осесимметричного распределения деформаций и напряжений, перемещения, деформации и напряжения не будут зависеть от угла ф, т. е. и Пг, О, иг). [c.191]

Рассмотрим чистый изгиб тонкостенного стержня с круговой осью в плоскости начальной кривизны, причем предположим, что сечение стержня симметрично относительно плоскости кривизны (рис. 10.17). В этом случае деформации всех поперечных сечений стержня одинаковы, так же как и при осесимметричной деформации оболочки вращен"Ия (предполагается, что усилия, создающие моменты на торцах, распределены так же,, как и внутренние силы в любом поперечном сечении стержня). Однако эта задача отличается от рассмотренной в гл. 3. Там центральный угол d(p, занимаемый элементом оболочки, оставался неизменным, так как оболочки были замкнутыми по окружности. Здесь, в связи с изгибом, угол получает приращение ф, причем отношение [c.429]

Из изложенного ясно, что силы, дейстаующие на катящийся цилиндр со стороны плоскости, должны, во-первых, иметь горизонтальную составляющую, направленную против скорости поступательного движения цилиндра, и, во-вторых, их суммарный момент относительно оси цилиндра должен быть направлен против угловой скорости й) вращения цилиндра. Такими силами являются силы трения качения, природа которых принципиально связана с деформацией плоскоста и цилиндра, неизбежно возникающей при качении цилиндра. При этом существенны два обстоятельства. Во-пер-вых, деформированные цилиндр и плоскость имеют поверхность соприкосновения в виде полоски конечной ширины АВ (рис. 64 а), у которой радиус круга кривизны, помеченного пунктиром, больше радиуса цилиндра. В результате линии действия сил нормального давления А/У,, действующих на элементы поверхности цилиндра со стороны плоскости, проходят выше центра цилиндра (силы трения покоя, направленные по касательной к дуге АВ, ъ нашем рассуждении можно не принимать во внимание). Во-вторых, принципиальную роль играет учет неупругого характера деформаций, в результате которого в точках области наката СВ, где деформации находятся в стадии роста, силы ЛУУ, больше по величине, чем в симметричных с ними [c.75]

Основной особенностью конструкции планетарных передач являются симметрично расположенные одинарные или сложные сателлиты, работающие параллельно и вращающиеся как относительно своих осей, так и вместе с ними относительно центральной оси. Отсюда вытекает ряд частных особенностей, учитываемых при расчете степень равномерности распределения нагрузки по сателлитам определение относительных чисел оборотов колес при расчете зубчатых зацеплений и подшипников обеспечение, кроме условий соосности, условия сборки и соседства при определении числа зубьев колес многосателлитных передач возможность циркуляции мощности в замкнутых контурах действие центробежных сил на узлы опор сателлитов у быстроходных передач односторонняя или двухсторонняя работа зубьев сателлитов в зацеплении с солнечным колесом и эпициклом даже при неизменном направлении вращения валов число полюсов зацепления при определении нагрузки в них и определении числа циклов нагружения разгрузка опор центральных колес благодаря уравновешиванию радиальных усилий при выборе коэффициента концентрации напряжений лучшее распределение нагрузки по длине зуба из-за меньшего изгиба валов, меньшей деформации картера и меньшего консольного действия сил при внутреннем зацеплении. [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...