Уравнения Громеко движения

O. Рейнольдсом. В дальнейшем И. С. Громека были предложены уравнения вихревого движения жидкостей, а Н. П. Петровым разработана гидродинамическая теория смазки. Большой вклад в развитие гидравлики внес Н. Е. Жуковский, разработавший теорию гидравлического удара в трубах и предложивший классическое решение ряда технических вопросов водоснабжения, гидротехники и по расчету осевых насосов. Работы В. А. Бахметьева по исследованию движения жидкостей в открытых руслах, А. Н. Колмогорова и немецкого ученого Л. Прандтля продвинули вперед изучение турбулентных потоков и позволили создать полу-эмпирические теории турбулентности, получившие широкое практическое применение. Трудами Н. Н. Павловского и его школы разработана теория движения подземных вод и развита новая отрасль гидравлики — гидравлика сооружений. [c.8]

В первую очередь здесь следует отметить работы профессора Казанского университета И. С. Громека (1851 —1889 гг.), рассматривавшего структуру потока жидкости как вихревую (уравнения Громека для вихревого движения жидкости). Профессор Н. П. Петров (1836—1920 гг.) опубликовал в 1882 г. исследование Гидродинамическая теория трения при наличности смазывающей жидкости , принесшее ему мировую известность. Известный русский инженер и ученый В. Г. Шухов в 1886 г. первым выполнил исследования в области гидравлики нефти, изучив движение жидкостей, характеризующихся большой вязкостью. [c.7]

Большую роль в развитии гидравлики того времени сыграли русские ученые. В первую очередь здесь следует отметить работы профессора Казанского университета И. С. Громека (1851 — 1889), основателя русской школы гидравликов, рассматривавшего структуру потока жидкости как вихревую (уравнения Громека для вихревого движения жидкости). Профессор Н. П. Петров (1836—1920) опубликовал в 1882 г. исследование Гидродинамическая теория трения при наличности смазывающей жидкости , принесшее ему мировую известность. Известный русский инженер и ученый В. Г. Шухов в 1886 г. первым выполнил исследования в области гидравлики нефти, изучив движение жидкостей, характеризующихся большой вязкостью. Великий русский ученый профессор И. Е. Жуковский (1847—1920) еще в конце XIX столетия решил вопрос о гидравлическом ударе в трубах (1898), положив тем самым начало исследованию одной из важнейших проблем гидравлики. [c.8]

В конце XIX — начале XX в. появились крупные работы русских ученых И. С. Громека (1851—1889 гг.), предложившего уравнения вихревого движения жидкости, Н. П. Петрова (1836—1920 гг.), разработавшего гидродинамическую теорию смазки, Н. Е. Жуковского (1847-— 1921 гг.), создавшего теорию гидравлического удара в трубах. [c.7]

Уравнения Эйлера (3.8) и (3.9) справедливы как для безвихревого (потенциального), так и для вихревого движений. Для вихревого движения уравнения Эйлера следует несколько преобразовать, вводя компоненты вихря. Такие преобразованные уравнения называют уравнениями Громека — Лэмба и представляют в виде [c.24]

Из уравнения Громека (13) в случае стационарного движения сразу следует постоянство полной механической энергии Е также и вдоль любой вихревой линии. Действительно, откидывая в случае стационарного движения первый член и умножая обе части (13) скалярно на Q, получим [c.146]

И. С. Громека (1851—1889) заложил основы теории так называемых винтовых потоков и потоков с поперечной циркуляцией, получивших большое практическое значение. Он исследовал неустановившееся ламинарное движение вязкой жидкости в цилиндрических трубках и изучал влияние деформации упругих стенок на движение жидкости эти исследования представляют большой интерес для физиологии. Получил в новой форме уравнения гидродинамики, носящие название уравнений Громеки — Ламба. [c.8]

Для удобства дальнейшего использования приведем записи уравнения неразрывности (1.26), уравнений движения (1.10) или (1.25), уравнений Громеки - Ламба (1.12) или (1.28) и уравнений Гельмгольца (1.14) или (1.29) в произвольной ортогональной системе криволинейных координат, а также в наиболее часто используемых случаях в декартовых, цилиндрических и сферических координатах. Отметим, что переход к уравнениям движения идеальной жидкости для любой формы записи уравнений формально получается, если положить v = О. [c.36]

В случае установившегося движения, используя (1.46), можно записать уравнение Громеки - Ламба (1.13) в виде двух скалярных равенств [c.48]

Запишем уравнения движения (2.2) в форме Громека—Л амба сначала в векторной форме, а затем — в произвольной криволинейной системе координат. Выделим в уравнении количества движения из конвективного ускорения его потенциальную часть. Для этого воспользуемся следующей формулой векторного анализа [c.67]

Таким образом, уравнение движения в форме Громеки дает три частных интеграла для установившегося вихревого движения [c.83]

Уравнения движения Эйлера можно преобразовать к другой форме, впервые указанной И. С. Громека, а именно [c.668]

Параметры тройных точек 72 Громека уравнения движения 668 Громкость — Понижение — Влияние [c.708]

Рассмотренный выше класс стационарных течений характеризуется постоянством энтальпии торможения в расчетном сечении. Такой класс течений, как это следует из уравнения движения в форме Громеки—Лэмба, при потенциальном поле массовых сил относится к винтовым [22], так как [c.191]

Теория Г. Тейлора переноса завихренностиТейлор Г. развивает методы Рейнольдса по-другому, чем Прандтль. Как было отмечено выше, Тейлор Г. по-иному представляет себе механизм турбулентности. По Тейлору, турбулентные возмущения переносят не количества движения из одной части потока в другую, а группы частиц, охваченных вращательными движениями. В связи с этим Тейлор Г. применяет методы Рейнольдса к уравнению количеств движения в форме Ламба—Громека [c.235]

Пусть некоторая идеальная жидкость или ras под действием потенциального поля объемных сил с потенциалом П совершает стационарное баротроиное движение с функцией давлений . Тогда, опуская в уравнении Громека (13) первый член, равный при стационарном Движении нулю, и умножая обе части (13) скалярно на вектор скорости V, получим, в силу перпендикулярности последнего слагаемого вектору V [c.145]

Из уравнений Громеко видно, что при любом движении идеальной несжимаемой жидкости эти проекции являются производными по соответствующим ко-/ Р и" [c.282]

Эти уравнения для газа аналогичны уравнениям Громеко для несжимаемой жидкости. Если движение газа потенциально, Т(1 и) = Шу = т2 = 0 и из этих уравнений получается [c.355]

Широко известны работы Н. Е. Жуковского (1847—1921 гг.), создавшего теорию гидравлического удара в водопроводе, Н. П. Петровз (1836— 920 гг.), разработавшего гидродинамическую теорию смазки, и И. С. Громека (1851 —1889 гг.), получившего уравнения вихревого движения жидкости. [c.4]

Данный закон легко выводится из уравнения Громеки - Ламба (1.13). Действительно, из условия стационарности первый член в (1.13) обращается в нуль. Далее, умножим (1.13) скалярно на и. Очевидно, M-(rotMxM) = 0. Тогда U-VH = 0 или и(и/и VH) = О, откуда, с учетом определения производной по направлению, следует dH/ds = О, что и доказывает теорему Бернулли. Здесь djds означает производную, взятую вдоль линии тока или траектории жидкости, что эквивалентно в случае стационарного движения. [c.33]

Установившееся движение жидкости. Уравнения Громеко. Интеграл Бернулли [c.265]

Это есть уравнение Громеко, написанное в векторном виде. Рассмотрим установившееся движение идеального, нетеплопроводного совершенного газа в случае, когда внешние силы имеют потенциал и. Из (12.1) для этого случая получим [c.147]

Преобразовывая уравнения Громека — Лямба (ХХ.2) для установившегося движения с использованием уравнения (П.46), получаем [c.433]

Уравнения Громека— Лямба для потенциального, т. е. безвихревого, движения приводятся к виду [c.433]

А. Из уравнений Громека — Лямба (ХХ1.2) и сплошности движения потока (ХХ.85) следует, что линии равного напора Н перпендикулярны плоскости, в которой лежат вектор скорости V и вихревая линия, т. е. [c.430]

В записанной форме (3.4.1) уравнение движения впервые было получено русским учепым проф. И, С. Громека, С учетом. массовых сил уравнение Громека принимает следующий вид [c.127]

Уравнение Громеки-Лемба (1881 г.). Выразим в уравнениях (4.39) в явном виде проекции ускорений поступательного и вращательного движений частицы. Для этого добавим к dv dt и йхю1(И с положительным и отрицательным знаками следующие выражения соответственно [c.77]

Предварительно получим из уравнений движения газа (45) в час1пом случае установившегося безвихревого движения следствие в форме уравнения Бернулли. Для этого выразим левые части трех этих уравнений (45) в форме Лэмба Громеки. Пренебрегая объемными силами, имеем [c.589]

Для установившегося движения уравнения Эйлера—Громеко упрощаются, так как в этом случае [c.54]

В 1881 г. профессор Казанского университета И. С. Громеко (1851 —1889) опубликовал работу Некоторые случаи движения несжимаемой жидкости , в которой дал новую форму уравнений движения жидкости, удобную для получения энергетических зависимостей. Им же впервые было проведено теоретическое исследование нестационарного движения жидкости в капиллярах. [c.8]

Преобразуя аналогично остальные уравнения Эйлера, запишем уравнения движения идеальной жидкости в форме Громека [c.88]

Более ста последуюш их лет развитие науки о равновесии и движении жидкости происходило по двум различным направлениям. Одно направление развивалось по линии строгих математических решений, используя уравнения Эйлера и принимая при этом ряд допущений (Лагранж, Лэмб, Навье, Стокс, И. С. Громека и др.). Однако наличие ряда существенных упрощений не позволило использовать полученные этим методом результаты для решения конкретных практических задач. Это заставило ученых и инженеров прибегать к экспериментированию и на основании опытных данных создавать расчетные формулы для решения разнообразных гидравлических задач, выдвигавшихся бурно развивавшейся техникой (Шези, Буссинек, Дарси, Базен, Вейсбах, Дюпюи и др.). Таким образом, независимо от аэрогидромеханики практическая гидравлика продолжала свое развитие как опытная наука, опережая первую в целом ряде областей. Однако без наличия серьезного математического аппарата она, естественно, не в состоянии была обобщить данные сложного эксперимента. [c.7]

Рассмотрим движение идеальной жидкости, определенное по отношению к некоторой системе отсчета, и запишем уравнения движения в форме Громеки — Лемба [c.150]

Рассмотрим уравнение движения идеальной среды (жидкости или газа) в форме Громеки — Лемба [c.302]

Навье, Пуассон, Стокс, обобщив формулу Ньютона о связи касательных напряжений с полем скоростей, вывели фундаментальные уравнения движения вязкой жидкости. В результате интегрирования этих уравнений Стокс, И. С. Громеко, Н. П. Петров получиоти теоретические ре- [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...