Течение газа в слое Кнудсена

При очень больших значениях числа Кнудсена (К>1) пограничный слой у поверхности тела не образуется, так как ре-эмитированные (отраженные) поверхностью тела молекулы сталкиваются с молекулами внешнего потока на далеком от него расстоянии, т. е. тело не вносит искажений в поле скоростей внешнего потока. Для этого режима свободно-молекулярного течения газа , который по имеющимся данным наблюдается при M/R > 3, трение и теплообмен на поверхности обтекаемого тела рассчитываются из условия однократного столкновения молекул газа с поверхностью. [c.133]

Коган М. Н., Макашев Н. К. О роли слоя Кнудсена в теории гетерогенных реакций и в течениях с реакциями на поверхности. — Механика жидкости и газа , 1976, № 6, с. 3—11. [c.225]

Как видно из формулы (14.23), скольжение и температурный скачок существуют при любом давлении проявляются же они в слое Кнудсена толщиной (l- 2) . Так как при больших давлениях Т мало, значения и АТ, пропорциональные I, пре-небрежимы по сра внению со значением скорости течения и температурного напора. На этом и основана гипотеза прилипания газа к стенке в динамике сполошной среды. [c.332]

Термодинамика неравновесная (необратимых процессов) 238 Течение газа в слое Кнудсена 320 и д. ---сдвиговое 252 [c.439]

При течении газа через капилляры, диаметр которых менее чем в 1(Ю раз превышает длину свободного пробега молекул, слой газа у стенки приобретает некоторую скорость скольжения. При длине пробега, составляющей от 0,1 до 0,65 диаметра среднего дефекта, поток находится в переходной области между ламинарным и молекулярным. Если длина пробега превышает 65% диаметра капилляра, реализуется молекулярная диффузия. При дальнейшем снижении размеров дефекта до значения, соответствующего величине критерия Кнудсена, равного 100, реализуется кнудсеновская диффузия. Кнудсеновская диффузия характеризуется дальнейшим снижением массопереноса вследствие того, что молекулы отражаются от стенок пор. Этот вид переноса реализуется для инертных газов (Не, Аг), имеющих большую длину свободного пробега. Например, гелий с А, = 174,0 нм переносится по механизму кнудсеновской диффузии в порах размерами [c.39]

Условие к с1 справедливо для микрокапиллярных течей. В таких течах свойства газа в основном определяются столкновениями молекул со стенками течи. Между собой молекулы сталкиваются весьма редко, и их скорость равна скорости потока в целом, что создает условия для молекулярного течения газа. Столкновения молекул со стенками течи приводят к образованию пограничного слоя, затрудняющего течение газа. В условиях молекулярного течения величина потока газа Q прямо пропорциональна перепаду давления на течи и определяется уравнением Кнудсена [3] [c.230]

Изучено течение разреженного газа сквозь пористый слой из параллельных каналов (капиллярное сито). Методом прямого статистического моделирования (Монте-Карло) решения уравнения Больцмана определены зависимости расхода газа через слой от перепада давления по обе стороны слоя, от степени разреженности газа (числа Кнудсена) и от отношения длины каналов к их поперечному размеру. Предложен приближенный метод расчета расхода через пористый слой из параллельных каналов с произвольной формой поперечного сечения и с произвольной пористостью. [c.193]

Указана аналогия между течением газа вне пористого слоя и течением конденсации и испарения. Разработан приближенный метод расчета расхода через пористый слой при произвольном числе Кнудсена, использующий эту аналогию. Метод может быть использован при малых перепадах давления для пористого слоя с каналами с произвольной формой сечения и при произвольной пористости. Сравнение результатов расчета на основе приближенного метода с данными, полученными методом прямого статистического моделирования, подтверждает его удовлетворительную точность. [c.203]

Отметим, что температура образовавшегося пара ниже, чем температура газа, подвергшегося сжатию. Причина в том, что процесс испарения сопровождается расширением образующегося пара. Распределение скорости потока в области, соответствующей размытому контактному разрыву, практически равномерное. Таким образом, газодинамическое течение подобно течению, возбуждаемому поршнем, перемещающимся с постоянной скоростью. Но скорость эта неизвестна и определяется процессами испарения в кинетическом слое. В приводимом варианте число Маха изменялось от 0.39 непосредственно у границы раздела фаз до 0.73 в равномерном потоке, примыкающем к слою Кнудсена. [c.148]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...