101 —Таблицы монотонные

Из таблицы видно, что для дважды магического ядра g0 числа во всех столбцах выпадают из закона монотонного роста, [c.185]

Рассмотрим призматический стержень, щарнирно закрепленный по концам при этом одна из опор имеет возможность перемещаться вдоль оси стержня (см. первую строку таблицы 18.1). При воздействии на такую систему сжимающей силы, линия действия которой совпадает с осью стержня, по мере роста силы от нулевого ее значения можно отметить три характерные ситуации в зависимости от значения силы Р Р С. Р, Р Р и Р > Р,. Значение Р называется критическим. Если Р < Р , то, отклоняя стержень какой-либо внещней силой и затем устраняя ее, возбуждаем затухающее колебательное движение стержня около его первоначального прямолинейного положения, если сопротивление (диссипативные силы) мало, или монотонное возвращение стержня в исходное прямолинейное положение, если сопротивление велико, т. е. стрежень ведет себя наподобие шарика в наинизшей точке дна чаши. Чем ближе Р к Р (Р < Р ), тем легче отклонить стержень от его прямолинейного положения и тем менее стремительно он возвращается в исходное положение. Изгибная жесткость стержня, которую назовем эффективной, падает. Проводя аналогию с чашей и шариком, можно сказать. [c.287]

Рассмотрение распределения, полученного при первоначальном выборе величины интервала Л, может дать некоторые указания на неудачный выбор интервала. Если числа я,- колеблются от интервала к интервалу (то больше, то меньше), то можно думать, что интервал слишком мал. Если, как бывает в большинстве случаев, числа п/ сначала растут, затем убывают (или, что бывает реже, меняются монотонно), то можно думать, что интервал выбран удачно, но приходится опасаться, не велик ли он. Для контроля в этом случае можно сместить границы интервалов на половину интервала если общий характер распределения не изменяется, то выбор интервала считают удовлетворительным. Практически выгодно сначала взять небольшой интервал и чётное число интервалов и составить таблицу. Если окажется, что интервалы малы, то их величину удваивают. Новое распределение получают, складывая попарно смежные числа п начального распределения. По окончательно составленной таблице частот эмпирического распределения обычно строится гистограмма или полигон распределения. [c.305]

Практическое значение такого изучения реальных процессов заключается в получении таблиц или графиков изменения относительных параметров потока при монотонном течении процесса. Далее эти материалы используются для проектирования проточной части турбоагрегата. [c.11]

Определение и анализ спектров лопаток желательно сопровождать заполнением таблиц форм, идентифицируя формы по рисункам узловых линий. Это облегчает достоверное определение полного спектра, соответствующего данному диапазону частот. Заполнение таблицы форм удобно сопровождать построением частотных кривых, отражающих зависимость частот собственных колебаний, принадлежащих каждой строке таблицы, от номеров столбцов. Эти зависимости применительно к лопаткам типичных геометрических форм, как и для пластинок (см. рис. 6.5), представляют собой монотонно возрастающие кривые. Если какая-либо клетка таблицы оказалась вакантной, то с помощью таких частотных кривых можно достаточно точно указать, на какой частоте следует искать собственную форму, соответствующую этой вакантной клетке. Экстраполяция частотных кривых позволяет также оценить степень полноты спектра, определяемого в заданном диапазоне частот. С необходимостью этого приходится сталкиваться, когда выявление сложных форм колебаний на высокочастотной части исследуемого диапазона частот оказывается затруднительным. [c.90]

Спуск по переменной Xj, таким образом, заканчивается на значении Xj>, которое фиксируется, пока не будет просмотрена вся таблица D. Благодаря тому, что зависимость функции цели 3 xj) определяется одной из характеристик а) выпуклостью вниз б) выпуклостью вверх в) монотонностью,— выполнение условия (2.38) позволяет заканчивать спуск по переменной Xj без полного перебора всех ее значений. [c.26]

Результаты аналогичных, выполненных с помощью ЭВМ расчетов параметров развернутой комплексной схемы замещения для серии РЦН магистральных нефтепроводов, проиллюстрированы в таблицах 5.2 и 5.3. Следует также отметить тот факт, что для насосов с расчетным номинальным значением угла нагрузки Ур"° <0.8 (ns<70) имело место расхождение итерационного процесса (параметры и стремились соответственно к о и 1). Такое явление потери устойчивости расчетов можно объяснить нарушением монотонности характеристики напора указанных насосов (появлением начального подъема, где режим работы машины является неустойчивым). [c.98]

Воспользуемся рлс. 7.1 и уравнением (7.7) и построим зависимость температуры центра от времени (рис. 7.4). Заменим монотонную функцию Г(т) ступенчатой и составим таблицу расчетов (табл. 7.3). [c.186]

Из этой таблицы видно, что приближенное решение сходится монотонно к точному при увеличении числа делений балки. При и = 32 отличие в максимальных прогибах не превышает 0,5%. [c.482]

В табл. 3.1 материалы приведены как раз в том порядке, в котором они стоят в ряду прессуемости. Необходимо отметить, что ни по одному из приведенных в таблице основных механических свойств ряд не является монотонным, т. е. его нельзя получить, располагая металлы в порядке возрастания или убывания модуля Юнга, коэффициента Пуассона или другого параметра. [c.97]

Реализация этой схемы с входными данными (4.21) при г = 0,1 приведена в табл. 4.1. Как видно из этой таблицы, установление решения для этой схемы происходит не монотонно, а волнообразно . Объяснение этого явления может быть дано с помощью результатов упражнения 4.5. [c.191]

Для наглядности на рис. 3.6 приведена зависимость жесткости прямоугольника, характеризуемой величиной Р, от параметра предварительного напряжения е при Л = 0,5 для материала Муни (кривая 1, j3 — 2,0) и материала Бартенева-Хазановича (кривая 2, (3 = 1,5). Приведенные и другие результаты числовых расчетов показывают, что для материала Муни существуют такие значения параметров /ЗиЛ, когда жесткость от параметра зависит не монотонно и имеет при некотором — минимум, В Других случаях жесткость с увеличением параметра возрастает. Для материала Бартенева-Хазановича при всех значениях параметров /ЗиЛе увеличением жесткость не убывает. Такая же зависимость от г характерна и для контактных напряжений в точках под штампом, о чем можно судить и по результатам расчетов, приведенных в таблицах 3.6, 3.7. [c.117]

Однако в такую таблицу нужно включить еще некоторые данные. Во-первых необходимо, чтобы той же таблицей можно было воспользоваться для определения степени деформации. Известно, что значение степени деформации как монотонной, так и немонотонной, можно было бы вычислить по формуле [c.279]

Ф (е,) — известная для данного материала функция от е,- (заданная кривой или таблицей по данным обработки результатов испытания образцов материала на растяжение). Однако процесс деформации при круговом изгибе листа не является монотонным по всей толще этого листа. [c.307]

Возможность широкого использования таких формул и таблиц различными прикладными дисциплинами, органически связанными с сопротивлением материалов пластическому деформированию, в частности теорией горячей обработки металлов давлением, тем более очевидна, что равенства (5-18), устанавливающие связь напряжений с компонентами скорости деформации, можно считать справедливыми (в пределах практической точности) не только в случаях монотонной или приближенно монотонной деформации, но даже и в тех случаях, когда процесс деформации существенно немонотонен. [c.381]

Таблица 2.16 показывает, что при увеличении К или сс значения коэффициента интенсивности А, по абсолютной величине, монотонно возрастая, значительно увеличиваются. [c.159]

Таблица 3. Критические параметры монотонной неустойчивости в зависимости от угла наклона слоя

На рис. 99 и в табл. 17 приведены величины теоретических ошибок для различных положений стрелки. Из этих графиков и таблицы видно, что теоретическая ошибка индикатора ИГМ выражается монотонной кривой и достигает 0,858 деления п калы, а у индикатора МИГ она исчезающе мала и может в расчет не [c.197]

Возмущения оскулирующих элементов эллиптической орбиты. Различают вековые и периодические возмущения оскулирующих элементов эллиптической орбиты. Вековыми называют возмущения, которые монотонно возрастают по числовой величине вместе Таблица 8.1 [c.355]

B приложениях чаще встречается функция v(t). Дадим таблицу значений v(t) при I < I 6 (табл. 1). На рис. 21.1 дан график функций v(t)/v(0), причем V (0) = 0,6293. Эта функция осциллирует прп i < О п быстро, монотонно спадает до нуля при t > 0. [c.126]

Величина о для указанной последовательности материалов монотонно возрастает. Поэтому, согласно (4.1), монотонно возрастает и величина Q, что коррелирует с изменением для этой же последовательности материалов экспериментального значения заряда Q (см. соответствующую таблицу в п. 3). [c.89]

Как видно из приведенной таблицы, коэффициенты ослабления луча в запыленном потоке лля всех видов золовон пыли монотонно возрастают по мере угрубления пыли и увеличения температуры источника излучения. Эти изменения являются совершенно закономерными и могут быть вполне удовлетворительно описаны зависимостью (24). [c.218]

Рис. 8.17. Зависимость между напряжениями и деформациями некоторых материалов (см. таблицу). (Из работы [74], ASTM перепечатано с разрешения.) / — циклическое нагружение 2 — монотонное нагружение.

Данные таблиц и графики показнвают, что в решениях задачи № I при X = х = значения Ви , и представляют собой монотонно убывающие функции т и Fo [c.529]

Для асферик не исключена ситуация, когда эйконал записи меняет свой знак в пределах светового диаметра элемента. Аналитическое обращение ряда (7.20) в этом случае осуществляют отдельно для каждого участка монотонности эйконала записи (но не для участков постоянного знака), однако получаемые выражения довольно сложны. Гораздо проще и удобнее найти уравнение структуры численно. Для этого составляют таблицу вида Фд. — р , где Фц. — результат подстановки р в выражение (7.20). Все точки таблицы берутся на участке монотонности [c.209]

Не приводя таблиц, помещенных в цитированной работе Террилла, удовольствуемся сводным графиком двух представляющих наибольший интерес величин б х) и ди ду)у=о (рис. 175). Как видно из рисунка, безразмерная толщина потери импульса б (а ) монотонно возрастает от некоторого начального значения в лобовой критической точке, равного примерно 0,29. Это совпадает со значением В (Р), определенным по табл. 16 при щ = Р = 1 и с = 2, что соответствует закону распределения скоростей на внешней границе пограничного слоя вблизи лобовой критической точки [7 со аг. [c.479]

В табл. 8.1 приведены округленные значения 2 (/ = 1, 2, 3, 4) для некоторых значений п. Из таблицы видно, что при 170 176 пара комплексных значений 2,- (1 = 3, 4) превращается в два действительных, близких друг от друга числа.. Это обстоятр-пьство должно быть учтено при построении решения, как будет показано ниже. При п > 177 значения Кег и 1тг монотонно возрастают. Данное явление имеет место и для других оболочек. [c.126]

Заметим снова, что в этом обзоре неуместно обсуждать вопросы, связанные с программированием, однако несколько замечаний относительно осуществления рассмотренного нами второго метода ТУрГ-ансамбля могут оказаться полезными. Мы уже отмечали, что метод твердых дисков (или сфер) по существу совпадает с обычным методом малого канонического ансамбля при этом величина —1п Г (Л + 1 Л фТт) играет роль мягкого межмолекулярного потенциала фигурирующего в методе малого ансамбля. В методе ТУрГ-ансамбля нет понятия запрещенной конфигурации. Процедура случайных блужданий здесь, как и ранее, состоит в задании пробного смещения одной молекулы, после чего находится значение мин величины мин и соответствующее значение т т для пробной конфигурации. Как и в первом методе Л рГ-ансамбля, их определение значительно ускоряется при наличии таблицы нескольких первых наименьших значений в исходной конфигурации. Из (84) следует, что Г монотонно убывает с ростом т . Поэтому если значение т т меньше или равно исходному значению т , то пробная конфигурация принимается за следующий этап реализации, в противном случае разыгрывание случайных чисел продолжается на основе сравнения Г-функций таким же образом, как и в обычном методе Ж Т-ан-самбля. [c.304]

Оптимальная степень наполнения стеклянным волокном для большинства термопластов составляет 25—30 вес.%. При степени наполнения более 30 вес. % вязкость расплава полимера резко возрастает, волокно измельчается в процессе формования изделий, тонкая пленка полимера не выдерживает напряжений, обусловленных различием в термоупругих свойствах матрицы и наполнителя. Все это приводит к ухудшению свойств наполйенного пластика. Исключением являются лишь полиамиды, что можно объяснить сравнительно низким их молекулярным весом, а, следовательно, и низкой вязкостью расплава, благоприятной для равномерного распределения валокон по объему термопласта без их разрушения. В полиамидах, наполненных стеклянным волокном, монотонно увеличиваются показатели прочности (в 3 раза) и модуль упругости (почти в 8 раз) вплоть до степени наполнения 50 вес. %. Показатели свойств стеклонаполпенных термопластов с различной степенью наполнения приведены в таблице У.2 и на рис. V. —У.4 [1, с. 414 2-8]. [c.189]

Не приводя таблиц, помещенных в цитированной работе Террилла, удовольствуемся сводным графиком двух представляющих наибольший интерес величин б (х) и (dul y)y o (рис. 198). Как видно из рисунка, безразмерная толщина потери импульса б монотонно возрастает от некоторого начального значения в лобовой критической точке, равного, примерно, 0,29. Это совпадает со значением -8(р) во второй из формул (106), определенном по табл. 19 при т = р=1 и с=1, что соответствует закону распределения скоростей на внешней границе пограничного слоя вблизи лобовой критической точки U = x. Безразмерное напряжение трения растет от нулевого значения при х = 0 и достигает своего максимального значения в точке х=1, что соответствует примерно углу 57° 17 (один радиан). Затем напряжение трения убывает до нулевого значения при х = 1,82 или в градусах х = 104°30. Эта точка и является точкой отрыва 5 пограничного слоя с поверхности кругового цилиндра. В этом расчете, напомним еще раз, не учитывается обратное влияние пограничного слоя на внешний поток, т. е. то значительное искалсение, которое отрыв вносит в теоретическое потенциальное обтекание. В действительности отрыв ламинарного пограничного слоя возникает при угле х° = 82°, т. е. еще до миделевого сечения цилиндра. Отсюда нельзя сделать вывод, что отрыв происходит в конфузорной части пограничного слоя. Как у ке упоминалось ранее, минимум давления в действительном обтекании находится примерно в точке с угловой координатой 70°, так что точка отрыва расположена ниже по потоку, чем точка минимума давления, в диффузорной части слоя. [c.614]

Для каждой группы переменных входного сигнала возможные пороговые значения могут рассматриваться как дополнительные входы в большую таблицу истинности, образующую макрофункцию. Эта макрофункция является в значительной мере программируемой униполярной пороговой функцией [13]. Данная макрофункция, связанная с каждой группой переменных входного сигнала, представляет определенный уровень функциональной сложности. Сложность вычислений, требуемая для синтеза данной функции, может быть определена путем суммирования всех произведений вдоль определенной строки в табл. 9.1. Результаты указаны в столбце, именуемом коэффициент разветвления ио выходу . Из представленных в данном столбце данных становится очевидным, что сложность вычислений коэффициента разветвления по выходу, связанная с каждым значением переменных входного сигнала, уменьшается монотонно с ростом сложности декодера. Как отмечалось ранее, не является удивительным тот факт, что число термов произведения должно в конечном счете равняться одному терму на один выходной канал в том случае, когда входной сигнал полностью декодируется. Один из негативных моментов, связанный с использованием декодеров высших порядков, заключается в сопутствующем увеличении коэффициента объединения ио входу. В следующей части раздела будет показано, что существует оптимальный уровень сложности декодера, связанный с достижением компромисса между коэффициентами объединения по входу и разветвления по выходу. Этот оптимальный уровень сложности декодера задает минимум требований в отношении сложности вычислений, сводя к минимуму затраты мощности и энергии на проведение конкретных вычислений. [c.260]

Из таблицы следует, что для данных а я Ь сугцествует только одно значение с, удовлетворяюгцее условию (20). Этот результат впервые был получен Мейером (Меуег). Также видно, что угловая скорость является наибольшей для сфероидального члена и после этого монотонно уменьшается вдоль последовательности в направлении возрастающего углового момента. Общую для рядов Маклорена и Якоби фигуру бифуркации можно легко найти, подставив а = Ъ в условие (20), и записать = а (1 — е ). Тогда этот интеграл сводится к простому уравнению [c.74]

Условия отражения. Уже беглый просмотр графиков и таблиц значений [41 ] показывает, что этот множитель в гораздо большей степени зависит от свойств среды и расстояния от источника, чем все остальные множители (1) — (4). Вместо монотонного изменения с ростом X для др,. характерно чередование резких максимумов и миниму.мов. В зависимости от соотношения скоростей Ур и 1 5 но разные стороны от границы при фиксированном х/Я может изменяться в десятки раз. Аналогичные явления отмечаются для коэффициентов отражения от тонкого слоя (в дальнейшем обозначаемых крз) при фиксированных значениях отношения //Я, мощности тонкого слоя к длине продольной волны в нем. Это свидетельствует, что условия отражения определяющим образом влияют как на абсолютные значения 1рз, так и на характер зависимости 1рв х) и заслуживают более детального анализа. Такому исследованию посвящены 2 — 4. [c.24]

А. ф.). А. ф, для атомов разл, элементов — характерная величина таблицы А.ф. для атомов элементов и мн, ионов используются в рентгеновском структурном анализе, электронографии и нейтронографии. Числ, значение А, ф. и его зависимость от угла рассеяния и длины волны излучения определяются физ, природой вз-ствия излучения с атомом. А. ф. монотонно уменьшается с увеличением угла рассеяния, если длина волны излучения порядка радиуса атома или меньше, т. к. в этом случае волны, рассеянные разл. точками атома, сдвинуты друг относительно друга по фазе и частично взаимно гасятся. А, ф. определяет интенсивность излучения, рассеянного атомом в определ. направлении, [c.42]

Другой важнейший параметр, характеризующий св-ва С.,— значение критического магнитного поля Я , выше к-рого С. переходит в нормальное (несверхпроводящее) состояние. С ростом темп-ры значение Я монотонно падает и обращается в нуль при Г Гк. Макс. значение Нк=Н , определённое из эксперим. данных путём экстраполяции к нулю абс. температурной шкалы, для ряда С. приведено в таблице на стр. 660. [c.659]

Имеет смысл проанализировать далее тонкую структуру IMF, чтобы понять их физическую природу. В таблице приведены первые четыре центральных момента межволновых частот (длин волн) для каждой из IMF на рис. 2. Можно наблюдать, что средняя частота монотонно уменьшается с ростом номера IMF, так же как и второй - четвертый центральные моменты. Согласно третьим и четвер- [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...