69 — Формулы 47—56 — Масса переменного сечения

К формуле (1) мы приходим также при рассмотрении методом интегральных уравнений (см. [2]) шпинделя переменного сечения. Необходимо отметить, что определение собственных частот для упруго заделанного шпинделя постоянного сечения легко выполнить, используя решения, имеющиеся в справочнике [3]. Однако задача значительно усложняется для шпинделей переменного сечения — в тех случаях, когда динамическая жесткость заделки зависит не только от упругих свойств опоры, но и от массы подвижных ее частей. [c.183]

Расчет частоты второго тона крутильных колебаний консольной балки переменного сечения с сосредоточенной массой на конце приведен в табл. 2. 24—-2. 29. Исходным приближением для функции второго тона принята кривая <р2.о на фиг. 2. 74. Следующие приближения, вычисленные по формулам (2. ИЗ) и (2. 114), приведены в табл. 2. 24—2. 29. [c.155]

Если моменты инерции зубчатых колес малы, то расчет системы, приведенной на фиг. 2. 131, а сводится к расчету вала переменного сечения с двумя массами (фиг. 2. 131, в). Частота собственных колебаний в этом случае определяется по формуле [c.250]

Жидкость плотности с течет вдоль горизонтальной трубки переменного попереч иого сечения, и трубка связана с дифференциальным прибором, измеряющим давление двух точках Л и В. Показать, что если Р1 — Рг давление, указанное прибором, то масса т жидкости, протекающей через трубку в одну секунду, задается формулой [c.35]

Учет инерциальных сил довольно сложен в общем случае пространственного нестационарного обтекания тела, так как при подсчете массы газа в данном сечении возмущенного слоя и распределения продольных скоростей в нем необходимо следить за траекториями частиц, зависящими, по крайней мере, от двух переменных координат и времени. Поэтому ограничимся формулой Ньютона, основанной на тождественном переносе давления с ударной волны на тело (формы последних совпадают при ko—>a). Если тело обтекается стационарным потоком со скоро- [c.159]

В случае ротора переменного сечения с массой т (х) формулы типа (3) и (5) выводятся из рассмотрения в интервале Ах = LAx неуравновешенности с эксцентриситетом е (х) = Qzim [x)gLAx при Аг, стремящемся к нулю вне этого интервала е (х) = 0. Погонная нагрузка равна произведению соответствующей функции эксцентриситета на т (г)со . Для валов с названными граничными условиями [c.74]

Мы здесь изучим лишь приближенное решение для достаточно обш,его случая шпинделя переменного сечения на упругих опорах. При этом воспользуемся одним из приближенных методов определения первой частоты, в частности, формулой Донкерли, для случая, когда имеется только распределенная масса шпинделя. Подобным путем можно вывести формулу и при наличии сосредоточенных масс. Для собственной частоты можно записать известное выражение [c.187]

Классификация тел по признакам их построения раскрывает широкую возможность обобщения формул -и вычисления характеристик большого количества тел н частей этих тел, а также предоставить расчетчику и конструктору необходимые им данные из области геометрии масс. Приведем пример. Представим нарезную часть болта как тело, -полученное в результате движения, образующей вдоль направляющей с одновременным поворачиванием вокруг направляющей. Направляющей в этом случае является ось болта, а образующей — сечение болта перпендикулярной плоскостью. При цилиндрической нарезке образующая -ограничена архимедовой спиралью. В данном случае образующая поотоянна, но переменной ориентации. Уравнение образующей и закон ее поворота зависят от шага винта, зная который можно легко вычислить все нужные геометрические и инерционные характеристики нарезной части болта. [c.39]

Основные формулы для расчёта дисков переменной толщины попрежнему могут быть выведены из рассмотрения условий равновесия элемента диска abed (фиг. 586 и 588). Переменную толщину диска, являющуюся некоторой функцией радиуса г, обозначим через г. На элемент abed по меридиональным сечениям ad и Ьс действуют две силы zdr, составляющие между собой угол i/в по грани d на этот элемент действует радиальное усилие rfO, направленное к центру диска, а по грани аЬ — радиальное усилие а гг db- -d (a zr db), направленное от центра к наружной поверхности диска. К этим усилиям должна быть присоединена ещё и сила инерции массы элемента [c.685]

Для сложных грузов переменного поперечного и продольного сечений следует составить частные уравнения опрокидывающих и восстанавливающих моментов, принять Ку равным 1,5 и затем, решая уравнение зависимости Ку от Ко, найти последний, или, построив зависимость Ку = [ (Ко), вычислить Ко по графику, а затем по формуле / /Со4р определить шаг роликов. Как указывалось выше, предельными случаями в части неблагоприятного расположения массы груза являются случаи, когда вес груза можно принять сосредоточенным и приложенным к эксцентрично расположенному центру тяжести (см. рис. 26, б). В табл. 6 даны расчетные формулы для определения шага i роликов в этих случаях. [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...