Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

69 — Формулы 47—56 — Масса

Газ Химичес- кая формула Масса 1 кмоль, кг/кмоль Газовая постоянная R, дж кг град Плотность газа при нормальных физических условиях.  [c.27]

В этой формуле = масса системы. Кроме того, последние два слагаемых равны нулю. Действительно, по определению радиуса-вектора центра масс относительно этого центра масс имеем  [c.319]

Однако в этих формулах массы могут зависеть от времени. Это необходимо принимать во внимание при выводе соответствующих формул.  [c.477]

В заключение рассмотрим проблему релятивистского изменения массы. При этом мы будем говорить специально об электроне, хотя формула массы (2.20) справедлива не только для электрона, но и для любой другой массы. Изменение массы является внутренним свойством электрона и отнюдь не связано с передачей ему импульса извне.  [c.48]


Точность определения М. н. т. зависит от точности определения всех величин, входящих в соответствующие формулы. Масса Земли найдена с погрешностью ж 0,05%, масса Луны — с погрешностью ж 0,1%, Погрешность определения массы Солнца также составляет ж 0,1%, она зависит от точности определения астр, единицы. Вообще, в значит, степени точность определения массы зависит от точности определения расстояний шкалы, а также расстоянии между звёздами (в случае двойных звёзд), линейных размеров тел и т. д. Массы планет известны с погрешностью от 0,05 до 0,7%. Массы звёзд определены с погрешностью ж 20—60%. Неуверенность определения массы галактик можно характеризовать коэф. 2, даже если надёжно определено расстояние до них.  [c.60]

Колесная формула Масса снаряженного автомобиля, т Грузоподъемность, т Масса снаряженного прицепа, т  [c.71]

Иногда, как, например, в случае С-цепи, входящая в эту формулу масса имеет условный смысл, являясь лишь характеристикой инерции системы (см. пример 4).  [c.20]

Неравномерное вращательное движение звена рис. 46, б). Инерционная нагрузка состоит из силы инерции Рц> определяемой формулой (9.1), и инерционного момента М,,, определяемого формулой (9,2). Модуль полного ускорения центр. масс звена в этом случае равен  [c.78]

Из формул (14.1), (14.2), (14.4) и (14.5) следует, что приведенная сила или приведенный момент сил зависят от отношения скоростей ведомых звеньев к скорости звена приведения, приведенная масса или приведенный момент инерции зависят от отношения квадратов этих же скоростей.  [c.125]

Приведенную массу определяем по формуле (14.4)1  [c.126]

Произведение массы маховика па квадрат его диаметра называется его маховым моментом. В некоторых задачах вместо момента инерции маховика требуется найти его маховой момент. Для решения следует воспользоваться формулой (16.8).  [c.160]

Приведенная масса находится по общему правилу на основании равенства кинетических энергий, но при подсчете кинетической энергии звена с переменной массой следует в формулу для определения этой энергии подставлять скорость переносного движения центра масс звена. В частном случае, когда звено движется поступательно относительно неподвижных направляющих, эта скорость — такая же, как и абсолютная скорость любой точки звена.  [c.182]

Формула, связывающая основные параметры передачи гибким звеном, была выведена в 1765 году Л. Эйлером. Пусть гибкое звено охватывает круглый шкив (рис. 11.32). Ту ветвь гибкого звена, которая при своем движении набегает на шкив, назовем набегаю-щей ветвью, а ту ветвь, которая сбегает со шкива, — сбегающей ветвью. Дуга, па которой гибкое звено соприкасается со шкивом, называется дугой обхвата, а соответствующий ей центральный угол а — углом обхвата. Пусть натяжение набегающей ветви равно F , а сбегающей — Fn . Найдем связь между этими натяжениями. При этом примем следующие упрощения. Будем считать гибкое звено нерастяжимым и не оказывающим сопротивления изгибу при набегании и сбегании. Далее будем предполагать движение этого звена происходящим с постоянной скоростью v. Будем пренебрегать массой гибкого звена и его центробежной силой.  [c.236]


Таким образом, для определения силы инерции звена плоского механизма надо знать его массу т и вектор полного ускорения Оа его центра масс S или проекции этого вектора на координатные оси. Из формулы (12.1) следует, что сила инерции F имеет размерность кг-м/с , т. е. измеряется в ньютонах (Н).  [c.239]

В формуле (12.2) Уа — момент инерции звена относительно оси, проходящей через центр масс 5 и перпендикулярной к плоскости движения звена, а е — угловое ускорение звена.  [c.239]

В общем виде формулу для нахождения вектора rs, определяющего положение общего центра масс 5 отдельных точечно сосредоточенных масс mi, т. , т.,,. .., напишем так  [c.280]

Пользуясь формулой (13.36), можно для любой кинематической цепи определить положение ее центра масс. Пусть, например, задана кинематическая цепь AB . .. FGK, состоящая из п звеньев (рис. 13.24). Центрами масс звеньев пусть будут точки 5i, S , Sy,. .., S . Длины звеньев обозначим соответственно через / , 4, / ),. .., In, а расстояния центров масс Sj, 5.,, S3,. .., от крайних левых осей шарниров при обходе цепи по часовой стрелке — через  [c.280]

Сравнивая полученное выражение с первым членом формулы (13.37), мы видим их полную тождественность. Таким образом, первый член формулы (13.37) представляет собой вектор hi, определяющий положение некоторого фиктивного центра масс Я].  [c.282]

Г. Для уравновешивания только главного вектора сил инерции плоского механизма (без уравновешивания моментов сил инерции), как было показано выше (см. формулу (13.35)), достаточно, чтобы общий центр S масс всех звеньев механиз ш оставался неподвижным и удовлетворялось условие  [c.285]

В формуле (15.36) nil — масса звена i, Vi — скорость центра масс, Ji — его момент инерции относительно оси, проходящей через центр масс, и шг — его угловая скорость. Рассмотрим, как подсчитывается кинетическая энергия отдельных звеньев в зависимости от вида их движения.  [c.335]

В этой формуле т есть масса звена и Vs — скорость центра масс поступательно движущегося звена.  [c.335]

В этой формуле Уа > 4 суть моменты инерции звеньев 2 и 4 относительно осей, проходящих через центры масс и Sj и J3 — моменты инерции звеньев / И 3 относительно осей, проходящих через точки Л и D oj, СО3, СО4 — угловые скорости звеньев J, 2, 3, 4 v u — скорости центров масс S , и звеньев 2, 4 и 5 и пц, и т — массы звеньев 2, 4 ш 5. Так как в качестве звена приведения выбрано звено АВ, то кинетическая энергия Т механизма, согласно формуле (15.43), может быть выражена так  [c.339]

Кинетическая энергия механизма (рис. 15.8, а) может быть также выражена через приведенную массу т , причем за точку приведения может быть выбрана любая точка звена. Если за точку приведения мы выберем точку В, то формула (15.46) для кинетической энергии примет следующий вид  [c.340]

Выразим формально газовую постоянную смеси R по формуле (1.6), введя кажущуюся молекулярную массу смеси ц,.  [c.41]

Разделив числитель и знаменатель этой формулы на массу смеси М, получим  [c.41]

Механический недожог определяется содержанием Г (% по массе) горючих элементов в золе и шлаке, образующихся в результате сгорания топлива (оно находится путем выжигания проб золы и шлака). Принимая теплоту сгорания горючих равной 32,65 МДж/кг (почти как у чистого углерода), величину Q o, можно рассчитать по формуле, МДж/кг,  [c.132]

МНОГО раз экспериментально подтверждена. Поэтому правильность этого соотношения не вызывает никаких сомнений. Если иметь в виду материю как объективную реальность, а энергию как важнейший ее атрибут, то из факта прямой пропорциональности между энергией материального объекта Е и его массой т Е = тс-(причем коэффициентом пропорциональности является универсальная постоянная с ) следует, что масса этого объекта представляется таким его свойством, которое обязано наличию у этого объекта энергии. Следовательно, материальному объекту при-суш,а та или иная масса постольку, поскольку он обладает некоторым количеством энергии и масса объекта по суш,еству является мерой количества содержаш,ейся в нем энергии. Утверждение автора о взаимном превращении массы и энергии является недоразумением. Исходя из сказанного выше о массе как о свойстве материи, обусловленном наличием у последней энергии, второе из параллельных высказываний автора энергия не может быть создана из ничего и не может быть уничтожена , масса не может быть создана из ничего и не может быть уничтожена абсолютно неверно. В нем автор в скрытой форме отождествляет понятия масса и материя , что, конечно, неправильно и не соответствует формуле Е = тс .  [c.14]

Пусть звенья представляют собой стержни с вращающимися па них маховиками такими, что момент инерции каждого звена относительно поперечной оси, проходящей через его цеитр тяжести, равен а /3. Показать, что начальные реакции в шарнирах в этом случае определяются теми же формулами. Масса каждого звена предполагается единичной.  [c.326]

Если обозначить через с = и — относительную скорость присоединения или от1еления массы, то формула (18.1) перепишется так  [c.181]

По дставляя значение скорости центра масс в формулу (18.4), получим  [c.183]

Устанавливаем корректирующую массу Шд (рис. 13.41) в плоскости / на расстоянии рд от оси г—г, равном внешнему радиусу флаица, приводим во вращение ротор и снова замеряем на индикаторе наибольшую амплитуду. Пусть эта амплитуда равна А . Наконец, устанавливаем корректирующую массу на том же расстоянии Рд от центра фланца В, но по другую сторону от него, и приводим GO вращение ротор и снова замеряем наибольшую амплитуду. Пусть эта амплитуда равна А . По полученным амплитудам Л], Ла и Лз можно определить величину miti (см. формулу (13.64)). На рис. 13.44, а показана сила вызывающая вынужденные колебания в первом испытании.  [c.298]


В этом равенстве Zpg есть расстояние от центра масс S звена до мгновеппого центра вращения р. Подставляя выражение для Jp из равенства (15.40) в уравнение (15.39) и принимая во вниманпе, что = fs есть скорость центра масс звена, получаем известную формулу для кинетической энергии звена, имеющего сложное вращательно-постунательное движение  [c.336]

Если заданы не приведенные моменты, а приведенные силы Рд = -Рд( ). Рс = f s) и приведенная к точке приведения масса Ша = ftia (s), где S — путь ТОЧКИ приведбния, то равенства, получаемые решением уравнения движения агрегата, будут аналогичными уравнению (16.20) и формулам (16.21) и (16.26). Имеем  [c.346]

Далее, так как нам известны массы и моменты инерции всех звеньев механизмов машиш1, кроме момента инерции махового колеса, величину которого мы и должны найти, то нами может быть определено только изменение приведенного момента инерции звеньев механизма (см. формулу (19.18)). Таким образом, не зная момента инерции маховика и величи 1ы кинетической энергии, накопленной механизмом или машиной за время их разбега, нельзя построить диаграмму Т — Т (ф), а можно построить только диаграмму АГ = АТ (ф). Переменную величину АУ определяют по заданным моментам инерции и массам звеньев с помощью планов скоростей механизмов (см. 71).  [c.387]

Эвольпеита круга 428, 432, 433 Эвольвенты радиус кривизны 433 Эволюта 433 Эйлера формула 238 Элемент кинематической пары 20 Энергия кинематическая звоиа с переменной массой 369  [c.639]

Ю. П. Гупало [Л. 105], предполагая распределение монодисперс-ных сферических частиц равномерным и опираясь на выражение (2-4), теоретически установил зависимость для R b. t, справедливую для всего диапазона режимов обтекания частиц. В основу вывода зависимости в [Л. 105] положено представление о том, что если в формулу для одиночного шара (типа (2-4)) подставить взамен чисел Рейнольдса и Архимеда их модифицированные для всей массы частиц значения  [c.58]

Сопоставление известных расчетных результатов для Е = = =/(1—Р) проведено на рис. 2-9 (кривые 1—8). Там же нанесена зависимость (г от Р (линии 9—12) для разных коэффициентов скольжения фаз ф Ит/у, которая позволяет оценить роль расходной концентрации ц при рт/р 2 000. Ранее было показано, что для разных взаимонаправлений компонентов газовзвеси влияние на различно [Л. 71]. Рассматривая рис. 2-9, отметим, что стесненность движения массы частиц более всего сказывается в ламинарной области и менее в турбулентной. Указанное отличие проявляется тем резче, чем больше объемная концентрация частиц, что объясняется самой природой стесненного движения газовзвеси. Заштрихованная область переходных режимов хорошо усредняется линией I, построенной по формуле (2-19) с показателем степени, равным 3. Эту простую зависимость можно рекомендовать для практических расчетов поправочного коэффициента в рассматриваемой области газовзвеси, где Р<3% и соответственно )г< гкр 45. При этом разбежка величины Ер, определенная по различным данным, будет менее 7%. В ламинарной области расхождение линий, построенных по данным Гупало и Минца, закономерно, так как линия 4 построена для шаров, а линия 8—по опытным данным для частиц неправильной формы.  [c.59]


Смотреть страницы где упоминается термин 69 — Формулы 47—56 — Масса : [c.38]    [c.332]    [c.24]    [c.95]    [c.87]    [c.239]    [c.276]    [c.280]    [c.281]    [c.283]    [c.367]    [c.389]    [c.403]    [c.119]   
Справочник машиностроителя Том 3 Изд.3 (1963) -- [ c.0 ]



ПОИСК



316 — Кручение — Расчетные формулы постоянного сечения — Деформация продольная 22 — Масса приведенная 404, 405 — Напряжения

416 — Приведение масс 457 — Приближенные формулы для скорости

416 — Приведение масс 457 — Приближенные формулы для скорости и ускорения поршня 123—127 Связь между перемещениями, скоростями и ускорениями звеньев 118122 — Точные формулы 122 Уравновешивание статическое

69 — Формулы 47—56 — Масса консольные переменного сечения Расчетные формулы

69 — Формулы 47—56 — Масса коробчатые — Перемещения — Расчетные формулы

69 — Формулы 47—56 — Масса криволинейные — Устойчивость

69 — Формулы 47—56 — Масса многопролетные

69 — Формулы 47—56 — Масса на двух опорах

69 — Формулы 47—56 — Масса на жестких опорах постоянного

69 — Формулы 47—56 — Масса на жестких опорах постоянного сечения неразрезанных

69 — Формулы 47—56 — Масса на жестких опорах, получающих

69 — Формулы 47—56 — Масса на сплошном упругом основании Расчет

69 — Формулы 47—56 — Масса на упругом основании при неподвижной нагрузке

69 — Формулы 47—56 — Масса нагрузкой

69 — Формулы 47—56 — Масса неразрывные с пролетами

69 — Формулы 47—56 — Масса ограниченной длины с произвольной

69 — Формулы 47—56 — Масса однопролетные

69 — Формулы 47—56 — Масса однопролетные с двумя защемленными концами

69 — Формулы 47—56 — Масса однопролетные с одним защемленным концом

69 — Формулы 47—56 — Масса осаду — Расчет

69 — Формулы 47—56 — Масса переменного сечения

69 — Формулы 47—56 — Масса переменной высоты и постоянной

69 — Формулы 47—56 — Масса пластмассовые — Изгиб

69 — Формулы 47—56 — Масса плоских сечений 75 — Момент сопротивления 76 — Нагрузки допускаемые 81 — Напряжения главные 79, 80 — Напряжения основные

69 — Формулы 47—56 — Масса полубесконечные с силой Р и моментом М — Расчет

69 — Формулы 47—56 — Масса поперечные 69 — Усилия

69 — Формулы 47—56 — Масса постоянного сечения — Деформации относительные 75 — Запас

69 — Формулы 47—56 — Масса приведенная — Расчет 440 Опорные реакции — Формулы 4756 Перемещения 47—56 — Силы

69 — Формулы 47—56 — Масса прочности 81 — Изгиб — Гипотеза

69 — Формулы 47—56 — Масса сечения — Расчет

69 — Формулы 47—56 — Масса ширины — Расчетные формулы

Анализ полуэмпирической формулы для массы и энергии связи атомного ядра

Вывод формулы для реактивной силы. Уравнение движения точки переменной массы

Исследование траектории. Формулы для космических скоросДвижение точки переменной массы

Капельная модель ядра. Полуэмпирическая формула Вейцзеккера для энергии связи и массы

Некоторые формулы дифференцирования объемных интеграЗАКОН СОХРАНЕНИЯ МАСС Интегральная запись закона сохранения масс

Опорные реакции Формулы Прогиб консольные при ударе — Масса

Опорные реакции Формулы консольные при ударе — Масса

Поиятне о теле переменной массы. Уразнеиис Мещерского. Формула Циолковского

Полуэмпирическая формула Вейпзеккера для энергии связи и массы ядра

Понятие о теле переменной массы. Уравнение Мещерского Формула Циолковского

Системы отсчета с началом в центре масс. Формулы Кёнига

Теоретические формулы для закономерностей светимость—масса и радиус—масса

Топливо Горючая масса — Формулы

Формула барометрическая для вычисления коэффициентов присоединенных масс

Формулы для координат центра масс непрерывно-протяжённых Центры масс некоторых линий и площадей

Формулы, относящиеся к притяжению эллипсоидами. Потенциальная энергия эллипсоидальных масс



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте