277 — Ядра — Размеры

По современным представлениям атом (размером около 10" см) состоит из ядра (размером около 10" см) и вращающихся вокруг ядра электронов. При этом любой электрон обладает элементарным [c.6]

Дадим определение, что следует практически понимать под размерами (радиусом) ядра. Размеры ядра — это размеры той области, в которой проявляется действие ядерных сил. [c.87]

Более детального развития теории строения атома Бор достиг, исходя из модели Резерфорда. Основываясь на опытах по рассеянию а-частиц тонкими металлическими пленками, Резерфорд, как известно, предложил так называемую ядерную" теорию атомов, которая предполагает, что атом состоит из тяжелого положительно заряженного ядра (размеры которого малы по сравнению с размерами всего атома) и вращающихся вокруг него электронов. Заряд ядра равен - -Ze, где е—заряд электрона, а Z — зарядовое число элемента, равное его порядковому номеру в периодической [c.18]

Квадраты — Элементы — Вычисление 113, 274 — Ядра — Размеры и форма 337 --полые — Элементы — Вычисление 274, 275 [c.984]

Ядра — Размеры и форма 337 Кольца круговые с лыской — [c.984]

Ядра — Размеры и форма 337 Круги ослабленные шпоночным [c.985]

Ядра — Размеры и форма 337 Прямоугольники полые — Элементы — Вычисление 274 [c.994]

Элементы — Вычисление 277 — Ядра — Размеры и фермы 337 [c.1001]

Шнуры и набивки — туго закатанные полосы прорезиненной ткани с резиновым ядром в центре и без ядра. Размеры О сечения 8—70 сечения 8—60 мч Шнуры 4а, 4в, 4г и 6 из хлопчато-бумажной ткани, оа, 56, 5в и 5г из льняной ткани Набивки 8а, 86, 8с и 8д из асбестовой ткани Набивки 8а, 86, 8с и 8д из асбо-ме таллической ткани [c.368]

По современным воззрениям, атом, имеющий размер порядка 10 см, состоит из ядра размером около см и вращающихся вокруг его электронов. Электрон несет элементарный отрицательный заряд —е и [c.392]

Главная задача автоматизации точечной сварки — получение сварных точек заданной прочности при высокой производительности процесса. Как было показано в гл. V, сварные точки обладают равной прочностью при одинаковых размерах и структуре их центрального литого ядра. Размеры и структура ядра определяются условиями нагрева и охлаждения свариваемой точки и прежде всего распределением температуры в зоне сварки в момент окончания сварочного нагрева (температурным полем к концу сварки). Нагрев свариваемой точки зависит от очень многих параметров, основными из которых являются длительность включения сварочного тока, сила тока в сварочной цепи сопротивление участка цепи между электродами R, усилие Р, приложенное к электродам во время сварки, и диаметр контактной поверхности электрода Из них четыре параметра независимые, а сопротивление R определяется величинами Р w к состоянием поверхности свариваемых деталей. При точечной сварке деталей из заданного материала строго постоянной толщины и при неизменном качестве подготовки поверхности перед сваркой одинаковый нагрев каждой точки, а следовательно, и одинаковая прочность каждой точки будут обеспечены при постоянстве перечисленных выще пяти основных параметров процесса. [c.293]

Общее контактное сопротивление при точечной сварке изменяется относительно мало, и характер тепловыделения при протекании тока качественно не изменяется. В связи с тем, что отвод тепла в электроды (обычно охлаждаемые водой для ограничения их нагрева и повышения стойкости), как правило, больше, чем в свариваемые листы, наиболее интенсивно температура повышается вблизи контакта между листами. При этом металл вблизи контакта может быть нагрет до температур, при ко орых возможно сваривание в твердом состоянии, или до температуры плавления. При точечной сварке обычно более стабильное качество получается при местном расплавлении — образовании литого ядра. Размеры этого литого ядра определяются меняющимися соотношениями тепловыделения при протекании тока и теплоотвода, в частности в электроды. При выключении тока жидкий металл охлаждается, кристаллизуется и получается сварная точка с диаметром, обычно несколько большим диаметра электрода. [c.118]

Безразмерная постоянная а = —так называемая постоянная тонкой структуры — характеризует, независимо от применяемой системы единиц, силу электромагнитного взаимодействия. Поэтому формула (137.1а) показывает, что сравнительно (с классическим радиусом электрона) очень большие размеры атомов объясняются слабостью электромагнитного взаимодействия — другое известное нам в природе взаимодействие— сильное или ядерное взаимодействие, для которого соответствующая константа велика (порядка 15-ти), — приводит связанным системам (атомным ядрам), размеры которых по порядку величины не отличаются от классического радиуса электрона. Таким образом можно сказать, что привычные нам плотности макроскопических тел определяются слабостью электромагнитного взаимодействия — будь это взаимодействие сильным, все окружающие нас тела были бы в т. е. примерно в миллион миллионов раз тяжелее ). [c.493]

NA волокна изменяется с расстоянием. Моды высокого порядка, которые распространяются под большими углами, близкими к критическому, быстро покидают волокно. Например, после достижения РРМ в волокне со сглаженным профилем индекса его значение NA может уменьшиться до 50%. Это означает, что на выходе из волокна свет распространяется под углами существенно меньшими, чем определяет входной конус. На рис. 6.9 представлены диаметр светового пучка внутри ядра размером 62.5 микрон в условиях полного наполнения и РРМ. Когда волокно наполнено, свет заполняет ядро целиком. При достижении состояния РРМ диаметр светового пучка составляет лишь 50 микрон. При этом NA света в свою очередь также уменьшается. [c.73]

Каковы бы ни оказывались энергетические соотношения, в реальной действительности конечной целью процесса нагрева является создание расплавленного ядра, размеры которого согласно ГОСТ 15878—79 определяются диаметром и высотой /г. Микро- и макроструктура ядра сварной точки и зоны термического влияния могут быть самыми разными, в зависимости от физических свойств металла и технологии создания точки. Есть, однако, некоторые типовые структурные картины, которые можно рассмотреть с помощью рис. 4.2. [c.159]

На основании приведенного выше описания поведения слоя представляется довольно обоснованным использование подхода двухфазной теории к определению степени расширения для псевдоожиженного слоя под давлением, т. е. логично полагать, что избыточное, сверх необходимого для минимального псевдоожижения, количество газа проходит в фонтанирующих ядрах, доля которых в слое зависит в основном от свойств системы (размера и плотности частиц, плотности и вязкости газа) остальной газ фильтруется через плотную фазу со скоростью щ, как и требует двухфазная модель. При выводе формулы для расширения псевдоожиженного слоя под давлением как функции скорости фильтрации газа, очевидно, логичней применить понятие об относительной порозности слоя [c.53]

Пусть В дисперсную среду погружена поверхность достаточно больших размеров и малой кривизны (по сравнению с d), температура которой постоянна и отличается от температуры слоя. Вследствие перемешивания частиц вблизи теплообменной поверхности сформируется стационарный температурный профиль. Будем считать, что температура теплообменника меньше, чем ядра слоя (удаленной от поверхности и в среднем изо- [c.175]

Согласно (1-54) коэффициент теплоотдачи дисперсного потока можно увеличить за счет увеличения кажущейся теплопроводности пограничного слоя (что определяется характером движения и размером твердых частиц и др. факторами), а также за счет увеличения температурного градиента в пограничном слое дисперсного потока (в связи с меньшей толщиной этого слоя). Последнее зависит не только от обстановки, создаваемой твердыми частицами в пристенной зоне, но и от термического сопротивления ядра потока (см. гл. 6-8). [c.45]

В системе без ДП для каждой задачи следует указать раздел, в котором она в дальнейшем будет выполняться, еще на этапе компоновки программой построителя задач. При этом задача связывается с базовым адресом раздела и поэтому в другом разделе ОП не может быть установлена и выполнена. В системе с ДП задача компонуется с нулевого виртуального адреса и является перемещаемой, т. е. ее мол<но установить и выполнить в любом разделе достаточного размера. Наибольший размер задачи в системе без ДП составляет 28К слов (без размера управляющей программы ОС — ее ядра). При этом предполагается, что вся выделенная для пользовательских задач ОП будет представлена единственным разделом. В системе с ДП наибольший размер задачи обычно составляет 32К слов, однако при желании пользователь с помощью специальных средств управления памятью может превысить это ограничение. [c.135]

Электроны вращаются вокруг ядра по определенным круговым и эллиптическим орбитам, размеры, эксцентриситет и пространственное расположение которых характеризуются первым (главным), вторым и третьим квантовыми числами. [c.7]

Пример 4.15. Определить размеры ядра сечения для бруса, имеющего круглое сечение радиуса / . [c.159]

Выделение спиновых систем в качестве обособленных макроскопических объектов оказьшается возможным в силу следующих обстоятельств. В основе всего лежит тот факт, что электрон и многие атомные ядра, помимо того, что они являются носителями элементарных электрических зарядов, являются еще и элементарными магнитными диполями. Это значит, что их можно представлять в виде магнитных стрелок невообразимо малых размеров. [c.89]

В последующих работах выполнено исследование изоэнтроп-ного радиально-уравновешенного потока при частных законах его закрутки. В работе [29] делается допущение о неизменной величине циркуляции вращательной скорости вдоль линии тока. Полученное решение указьшает на образование приосевого вакуумного ядра, размеры которого определяются интенсивностью закрутки потока. В дальнейшем Магер в работе [30] усовершенствовал свое решение, рассмотрев вязкий поток в ядре течения и идеальньш с постоянной циркуляцией вне его. [c.107]

Для слоя с изотермическим ядром, размеры которого превышают пристенную градиентную часть профиля (см. рис. 5-12, кривая 2), в г инципе достаточно провести измерения на двух длинах волн чтобы установить раз- [c.200]

Прежде чем переходить к другим вопросам, заметим, что модель Изинга может дать также схематическое описание жидкости. Действительно, рассмотрим так называемый решеточный гол. Представим себе, что физическое пространство разделено на большое число ячеек, центры которых, расположенные в узлах решетки, пронумерованы. В каждой ячейке может располагаться одна и только одна молекула (это условие отображает наличиетвердого ядра, размер которого, таким образом, равен размеру ячейки). Состояние системы, следовательно, задается числом заполнения каждой ячейки, причем = 1, если ячейка заполнена, и = О, если она пуста. Предполагая, что суш,ествует постоянный потенциал взаимодействия, равный —если оба соседних узла заняты, легко показать, что большая статистическая сумма такой системы имеет вид [c.361]

Несгоревшие твердые частицы углерода, раскаленные теплом, выделяющимся при реакции горения, образуют видимый ярко-белый конус — ядро , размеры которого зависят от диаметра сопла и расхода ацетилена, т. е. практически от-номера наконечника горелки (табл. 17), Зона пламени, находящаяся непосредственно за ядром, насыщена окисью углерода и водородом, которые, являясь активными восстановителями, раскисляют наплавленный металл и защищают его от окисления. Поэтому зону пламени, расположенную за ядром, называют восстановительной. В восстановительной зоне происходит вторая стадия сгорания продуктов распада ацетилена за счет кислорода окружающего воздуха по реакции 2С0-ЬН2-Ь1 f5 02=2 02- -H20 (2-я фаза горения). [c.84]

ВИДНО из графика, ни марка материала, ни его толщина не оказывают существенного влияния на характер получаем- ) зависимости. Каждая из приведенных кривых имеет кр , той участок АВ, соответствующий, к.,к показали изломы ис -uiсСрззцоЕ. свпр е без расплпвления (схематический разрез по оси такоМ точки показан на фиг. 82, (У), и пологий участок ВС при сварке с расплавлением ядра. Размеры ядра (фиг. 82, виг) постепенно увеличиваются с увеличением длительности включения тока (или силы тока). Сначала этот рост быстрый, а затем вблизи точки С он замедляется. [c.123]

По созременным воззрениям, атом, имеющий размер порядка 10" см, состоит из ядра размером около см и вращаю- [c.260]

Основная масса атомов сосредоточена в их ядрах размеры ядер (-Ю м) значительно меньше межядерного расстояния ( 10 ° м), поэтому атомы кислорода можно считать материальными точками, а моментом инерции атома углерода можно пренебречь. [c.32]

С ростом давления в аппарате верхняя граница псев-доожиженного слоя как мелких, так и крупных частиц существенно стабилизируется и становится ярко выраженной. Размер пузырей резко уменьшается. В слоях крупных частиц, склонных к поршнеобразованию, уже при давлении выше 1 МПа подобная тенденция не обнаруживается. Так, например, для частиц проса со средним диаметром 2 мм при давлении порядка 2,6 МПа струк-, тура по высоте псевдоожиженного слоя почти идентична, т. е. средняя зона , по определению Беккера и Хертьеса [38], словно распространяется на весь объем слоя, который представляет собой как бы систему нескольких своеобразных фонтанирующих слоев с присущим им контуром циркуляции и делением на центральное фонтанирующее ядро и плотную периферийную зону, При этом ядро с разреженной фазой довольно узкое большую часть слоя занимает плотная фаза. Даже при больших скоростях фильтрации газа таким слоям не свойственна обычная для псевдоожиженного газом слоя картина размытой верхней границы, когда, проходя через поверх- [c.48]

Рис. 4.17. Распределение температуры вблизи поверхности теплообмена (по данным [180]) а — при заданной толщине неизотермичной зоны (/ — Mt = 2- 2 — 3 3—5 —11 5 —-V,=20) б — зависимость температуры частиц, примыкающих к теплообмеиной поверхности (2) н ядру слоя (/), от размера неизотермичной зоны I — температура поверхности // — температура слоя

При первом нагревании вольфрамовой ленты первоначальная рекристаллизация начинается примерно при 1200 °С. Образуются ядра зерен, которые растут до соприкосновения зерен. Затем происходит небольщой дальнейщий рост зерен, пока температура не достигнет примерно 1900 °С. При этой температуре происходит вторичная рекристаллизация, когда некоторые зерна растут за счет других. Вторичная рекристаллизация продолжается до тех пор, пока поверхностная энергия зерен достаточна для преодоления блокирующих процессов, препятствующих передвижению границ зерен. Последующая работа лампы при более низких температурах будет оказывать незначительное влияние на размер зерен. [c.354]

Метод конт )оля вихревыми токами используют для обнаруже1гия ненроваров, слипаний, трещин в изделиях из низколегированных сталей, алюминиевых сплавов, сплавов титана. Контролироваться может также размер ядра точки, сваренной контактным способом. [c.141]

На рис. 5 приведены условно указанные кристаллические ре-Н1етки и схемы [)асиоложения или упаковки атомов (попов), даюнп)е более наглядное представление о каждой из структур. В схемах упаковки атомы (иопы) изображены сферами такой величины, чк они касаются друг друга, Из этого, естественно, не следует делать вывод, что эти сферы представляют собой несжимаемые об1)Смы, поскольку очень малые по размерам ядра атома окружены электронными оболочками сравнительно невысокой илотпости. [c.14]

Предположим, что под воздействием малого возмущения вихревое ядро отклонилось на расстояние ОО, от оси (см. рис. 3.20, . В этом случае осевая симметрия нарушается и периферийный вихрь 2 оказывается деформированным. Как следствие этого в тех областях, где радиальный размер свободного вихря уменьшился (точка А), осевые скорости и их фэдиент возрастают, что приводит к интенсификации образования КВС и увеличению сил трения. В диаметрально противоположной обла- [c.124]

Рассматривая неустойчивость потоков в вихревой трубе, авторы работ [95, 96] предлагают модель, в которой агентами энергопереноса являются КВС, причем при анализе для удобства авторы оперируют с тороидальной формой. Согласно предлагаемой модели, КВС в результате взаимодействия друг с другом и с основным потоком перемещаются к центру или к периферии. В первом случае они расширяются, теряют устойчивость, замедляют вращение и передают механическую энергию ядру, обеспечивая тем самым его квазитвердую закрутку, во втором случае, увеличиваясь по радиусу, сжимаются и диссипируют вследствие работы сил вязкости. Процессы увеличения или уменьшения размера вихрей относятся к процессам деформационного характера. В этом смысле рассматриваемая деформация симметрична. При несимметричной деформации одна часть тора претерпевает сжатие, а диаметрально противоположная — расширение. Если учесть, что в вихревом тороиде низкоэнергетические массы газа располагаются по его оси [67], то должно происходить их смещение вдоль криволинейной оси тороида в центр вихревой трубы с последующим их перемещением в приосевую зону вынужденного вихря, и уходом разогретой оболочки на периферию. [c.125]

Перейдем теперь к решению уравнения (4. 7. 3), ядро которого К У) К зависит от размеров коалесцирующих пузырьков. Уравнение для константы коалесценции для дисперсной газожидкостной системы, помещенной в электрическое поле, имеет вид [58] [c.162]

Из соотношения (4. 8. 44) для константы гравитационной коа-лесценции К У, V) следует, что минимальное значение ядра нелинейного интегродифференциального уравнения (4. 8. 50) равно нулю, а само ядро К У, V) сильно зависит от размеров коалесцирующих пузырьков. Общей теории решения таких уравнений не существует. Единственной возможностью его решения является численное интегрирование. [c.179]

Эти данные подтверждают модель [22] образования зародыша кристали-зации в виде кластера из механической смеси, состоящего из фулеренового ядра, окруженного атомами железа (врезка на рисунке 3.38, б). Размер зародыша кристаллизации зависит от радиуса фуллерена и при содержании С=0,8% в продукте, являющегося основой для формирования фуллеренов может изме-R, [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...