271 — Вычисление измерения

Цифровая вычислительная машина (ЦВМ). Осуществляет вычисление измеренной величины, сравнение ее с номинальным значением, сравнение полученной разности с величиной поля допуска, логические операции в целях определения места неисправности, выдачу результатов контроля на устройства индикации, управление объектами контроля и генераторами сигналов. [c.530]

Температура испытания, °С........ Энергия разрушения, кгс м вычисленная............... измеренная............... Вид излома................. -7 19,3 20 Хрупкий 27 32,3 33 73% хрупкого излома 66 47 50 Вязкий [c.381]

При использовании этого метода вычисления измерения значений q ж п производится с использованием кадмиевого фильтра ). [c.45]

Метод ЭГДА широко использовался в отечественных и зарубежных работах. Он заменяет трудоемкие вычисления измерениями электрического потенциала на моделях из электролита или проводящей бумаги. До разработки достаточно эффективных численных методов и появления ЭЦВМ этот метод был единственным, практически пригодным для любых решеток. Наиболее целесообразные применения метода ЭГДА заключались в определении бесциркуляционного течения через заданную решетку для конформного отображения ее на эквивалентную решетку пластин или кругов (Л. А. Симонов, 1940 С. Ф. Абрамович, 1946) и позже в нахождении отображения внутренней области типа приведенных в плоскостях [c.117]

При вычислении измеренной температуры для каждой серии измерений использовалось собственное значение 5 (см. столбцы 9 и 4. табл. 5). Пунктирная линия изображает разность между температурами, вычисленными по формулам (1) н (22). рии № 1—0 № 2—в № 3— № 4-е. [c.293]

При вычислении измеренной температуры собственные значения 5 брались для каждого термометра (см. столбцы 12 и 4, табл. 5). Пунктирная линия изображает разность между температурами, вычисленными по формулам (1) и (22). Серии № 1—0 № 2 — 0 № 3 — № 4 — . [c.296]

Истинное значение измеряемой величины не может быть определено ни измерением, ни вычислением. Измеренное значение представляет собой всегда только округленное значение измеряемой величины, приближающееся к ее истинному значению, так как каждое измеренное значение в принципе содержит как систематические, так и случайные ошибки. [c.78]

Измерение и вычисление Измерение и вычисление [c.126]

Вспомогательные базы вводят для того, чтобы при изготовлении деталей можно было проще контролировать и точнее определять заданные чертежом размеры. Пользуясь вспомогательными базами, измерение величин элементов детали можно производить непосредственно, без промежуточных замеров и вычислений. [c.90]

Когда его применяют для смесей, параметры могут быть вычислены в функции параметров компонентов и мольных долей согласно соотношениям (7-70). Ниже приведены параметры смеси, содержащей 20% (мол.) этана и 80% (мол.) гептана, вычисленные с точностью до третьего знака с помощью параметров чистых компонентов, указанных в приложении 7. В качестве единиц измерения использованы атмосфера, л моль и градус Кельвина. [c.229]

Схема компенсационной установки для измерения емкости двойного электрического слоя изображена на рис. 117. Метод состоит в сообщении поверхности металла и раствору некоторых малых количеств электричества AQ и —AQ и вычислении изменения потенциала электрода АУ и емкости. Чтобы электричество не тратилось на электрохимические реакции, при работе используется переменный ток высокой частоты. [c.166]

Каждый результат измерения неизбежно сопряжен с большей или меньшей ошибкой. Если, кроме того, конечный результат получен при вычислении по формуле, в которую входит несколько измеренных различными приборами величин, то ошибки всех отдельных измерений отражаются на конечном результате. Умение правильно оценить ошибку необходимо для экспериментатора 2, так как позволяет учитывать погрешность опыта и степень точности получаемых результатов, в ряде случаев найти и устранить причины отклонений и избавляет его от вычисления лишнего количества значащих цифр конечного значения. Точность вычислений должна соответствовать точности измерений. [c.432]

Следует отметить, что, несмотря на значительное расхождение результатов в этих точках, характер распределения расчетных ОН по сечению образца не меняется, что говорит об устойчивости предлагаемого метода к погрешностям экспериментальных измерений. Заметим, что результаты вычислений при использовании зависимости е по тензодатчику I или II (рис. 5.2,6) отличаются незначительно (за исключением точек, где были выбросы ), хотя значения е и отличаются более [c.275]

Для измерения постоянной хорды необходимо знать расстояние Нс между касательной ЬЬ к вершине зуба и постоянной хордой. Формулы для вычисления номинальных значений 5с и Нс приведены в ГОСТ 16532—70. [c.215]

Однако применение этого метода ограничивается сложностью вычислений и зависимостью результатов измерения от погрешностей боковых сторон смежных зубьев. Кроме того, результат измерения представляет усредненное значение толщин диаметрально расположенных зубьев. [c.187]

Таблица 3.2. Сравнение вычисленных и измеренных значений В (Т) для Не

Рис. 7.29. Сравнение спектрального распределения мощности лампы типа черное тело со спектральным распределением мощности излучения черного тела при 2014 К. — спектральная яркость лампы, деленная на спектральную яркость черного тела, нормированная при Х=660 нм. Пунктирные линии представляют вычисленные распределения для различных коэффициентов излучения лампы. Сплошной линией показана наилучшая подгонка к результатам измерений, которая соответствует коэффициенту излучения 0,992 [41].

В этом случае Тя является функцией длины волны (она показана приближенно на рис. 7.31), вычисленной по измеренным значениям е(Х) в предположении, что I X) —постоянная, равная 0,92 [54]. [c.370]

W—1 ккт бв), измеренных в тройной точке и в точке росы кислорода (или тройной точке аргона, см. примечание 4 табл. 1), а также из значения первой производной поправочной функции в точке росы кислорода, вычисленного по уравнению [c.417]

В табл. 4.2 показана связь между коэффициентом диффузии и электростатическими зарядами твердых частиц. В первых пяти колонках таблицы, приведены значения отношения заряда к массе д/т, полученные экспериментально (строка 5) затем был вычислен коэффициент диффузии частиц (строка 7). Величины для стеклянных частиц согласуются с результатами более ранних измерений (разд. 2.8) в пределах порядка величины. Значения д/т, помещенные в последних четырех колонках таблицы, были [c.191]

Фиг. 9.24. Сравнение измеренной и вычисленной проницаемости по уравнению (9.151) [521].

Гг,. . ., г — средние радиусы пор в каждом из п одинаковых элементов объема пористого слоя в порядке уменьшения размеров пор. На фиг. 9.24 сравниваются вычисленные и измеренные значении кр. (Обычно считают, что кр большая величина, если она меньше 10 [c.431]

Измерение горизонтальных углов производят теодолитом с погрещностью менее 1. Угол измеряется одним полным круговым приемом с перестановкой лимба между полу-приемами примерно на 90°. В каждом полу-приеме вычисляют угол, лежащий вправо по ходу. Отсчет минут производят в обоих по-луприемах. Вычисление измеренных углов по каждому полуприему и среднему из двух по-луприемов необходимо производить на месте, не снимая инструмента. Расхождение допускается не свыще двойной погрещности инструмента. Все наблюдения и вычисления записывают в журнале измерения углов. [c.40]

А, что очень помогает вычислениям. Измерения производятся сл. образом. Фотографируется спектральная область 3 200 - 2 800 А через испытываемое стекло как фильтр затем этот же спектр снимается через тонкую кварцевую пластинку, полностью пропускающую ультрафиолетовые лучи, при том же времени, но с уменьшенной на определенную величину интенсивностью. Снимки дают на пластинке чернб-ты определенной интенсивности, т. н. черные отметки. Ослабление интенсивности производится изменением расстояния от источника, к-рый укреплен на оптич. скамье. В основание вычислений положен закон о квадрате расстояний. Количественное определение ультрафиолетовой прозрачности большинства из наших стекол было выполнено Ремизовым [ ] по способу Анри, заключающемуся в следующем фотохимич. эффект / (потемнение пластинки) по Бунзену и Роске пропорционален интенсивности Jo действующего света и продолжительности t экспозиции [c.206]

Вычисленный при этом модуль может отличаться от стандартного по ряду причин износ шестерни, неточность измерения и т. д. Поэтому полученную величину необходимо округлить до блнжамшей большей величины модуля. [c.292]

Как было показано выше (п. 1.6), изображения геометрических фигур на чертеже Монжа и аксонометрическом чертеже принципиешьно ничем не отличаются. Сказанное полностью относится и к изображениям кривых линий. В общем случае пространственная кривая на аксонометрическом чертеже задается двумя проекциями аксонометрической и вторичной. Для построения ее проекций необходимо построить проекции множества ее точек по их известным координатам, измеренным с чертежа Монжа или вычисленным из уравнения данной кривой. На рис. 2.36 в качестве примера показано построение аксонометрического изображения кривой т. Она построена по точкам 1, 2,. .., координаты которых взяты с чертежа Монжа. [c.48]

Так как электродные потенциалы играют очень большую роль в коррозионных процессах, то весьма важно знать значения этих потенциалов, а отсюда и действигельную разность потенциалов между металлом и раствором электролита. Однако абсолютные значения потенциалов до сих пор не удалось определить. Нет достаточно надежных методов экспериментального измерения или теоретического вычисления абсолютных значений потенциалов, и вместо абсолютных электродных потенциалов измеряют относительные, пользуясь для этого так называемыми электродами сравнения. Этот принцип определения значений электродных потенциалов основан на том, что если определить э. д. с. коррозионных элементов, составленных последовательно из большинства технических металлов и какого-нибудь одного, одинакового во всех случаях электрода, потенциал которого условно принят за нуль, то измеренные э. д. с. указанных элементов позволят сравнить электрохимическое поведение различных металлов. В качестве основного электрода сравнения принят так называемый стандартный водородный электрод, представляющий собой электрод из черненой (платинированной) платины, погруженный в раствор кислоты с активностью ионов Н+, равной 1 г пон1л. Через раствор продувается водород под давлением 1,01.3-10 н м -. Пузырьки водорода адсорбируются на платине, образуя как бы водородную пластинку, которая, подобно металлу, обменивает с раствором положительные ионы. На рис. 10 показано, как составляется цепь из водородного электрода и другого электрода при измерении относительных электродных потенциалов. [c.23]

Наибольшие трудности встречает сегодня выбор метода воспроизведения будущей МПТШ в интервале 13,8—24 К. Традиционная схема с платиновым термометром, градуированным в реперных точках, неизбежно потребует применения точек по температурам кипения водорода со всеми их недостатками, поскольку здесь просто не существует тройных точек в числе, достаточном для точного вычисления поправочной функции. Отметим, что пока не удалось получить удовлетворительных результатов для тройной точки дейтерия вблизи 18 К. Это связано, по-видимому, с недостаточной изученностью процессов орто-пара конверсии. К этому добавляются характерные для измерений с платиновым термометром в этом интервале температур проблемы их стабильности. Преимущество традиционного метода состоит в возможности перекрыть большой интервал температур единственным и очень широко применяемым прибором, каким является платиновый термометр сопротивления. [c.7]

Важнейшим свойством практической температурной шкалы является ее единственность . Этот термин относится к вариациям свойств конкретных термометров, воспроизводящих шкалу. В случае платинового термометра считается, что все образцы идеально чистой и отожженной платины ведут себя строго одинаково. Отклонения шкалы от единственности возникают вследствие небольших загрязнений, неодинаковости отжига, расхождения в свойствах платины из разных источников. Эти отклонения проявляются следующим образом предположим, что группа из трех платиновых термометров, градуированных в точке льда, точках кипения воды и серы, помещена в термостат с однородной температурой, например 250 С. Все они покажут несколько различающиеся температуры при вычислении по одной и той же квадратичной интерполяционной формуле. Каждый из термометров является правильным и каждый дает точное значение по МТШ-27. Указанная разность показаний термометров и служит мерой неединственности определения МТШ-27. Таким образом, неединственность представляет собой совсем иную характеристику, чем невос-производимость , которая описывается расхождением результатов при последовательных измерениях одним и тем же термометром, возникающим в результате изменений характеристик самого термометра [c.45]

Достигнуть соглашения о шкале по давлению паров Не оказалось значительно труднее, чем можно было ожидать. Эти трудности типичны для построения любой новой практической температурной шкалы. Главным здесь является вопрос обоснования формулы для температурной зависимости, которая может быть или строго выведенной термодинамической формулой или эмпирическим соотношением, хорошо опи-сываюшим экспериментальные данные. Идеальным был бы первый подход, однако, если термодинамическое соотношение содержит много констант, которые трудно оценить и численные значения которых ненадежны, все преимущества описания экспериментальных данных термодинамической формулой теряются. С другой стороны, чисто эмпирическое соотношение для описания результатов может не обнаружить термодинамического несоответствия между частями шкалы и ошибок в измерениях. В начале 50-х годов оценки точности термодинамического способа вычисления температурной зависимости давления паров Не были примерно такими же, как и для чисто эмпирического описания имевшихся экспериментальных данных. Эти оценки были разными в зависимости от давления паров и служили предметом дискуссий [38]. В качестве компромиссного решения была разработана таблица температурной зависимости давления насыщенных паров и никакого уравнения не предлагалось. Эта таблица была представлена ККТ в 1958 г. одновременно сторонниками обоих способов вычисления температурной зависимости. Дискуссия была весьма острой, и ее участники нередко меняли свое мнение на противоположное Принятая в 1958 г. ГКМВ таблица получила название шкалы Не-1958 с обозначением температуры по этой шкале и перекрывала интервал от 0,5 до [c.69]

При измерении величин Р и К принципиально необходимо вводить поправку на вредный объем, гидростатическую поправку, возникающую из-за переменной плотности газа по длине трубки для измерения давления и на термомолекулярное давление. Последняя из этих поправок обусловлена потоком частиц газа вдоль трубки, передающей давление, и является функцией давления, разности температур между концами трубки и состояния ее внутренней поверхности. На рис. 3.8 приведены величины всех трех поправок для низкотемпературного газового термометра Берри. Для газового термометра на интервал высоких температур одной из самых существенных является поправка на вредный объем. Это обусловлено тем, что в формулу (3.24) для вычисления поправки на вредный объем входят элементарные объемы участков трубки, которые содержат газ с высокой плотностью. В случае газовой термометрии при высоких температурах это те части трубки, передающей давление, которые находятся при комнатной температуре. Во время эксперимента необходимо самым тщательным образом следить за тем, чтобы температура участков соединительной трубки,которые находятся при комнатной температуре, оставалась постоянной. Кроме того, необходимо контролировать изменения объема при открывании и закрывании вентилей. Измерение температуры и объема соединительной трубки и вентилей с необходимой точностью требует применения довольно сложных экспериментальных методов и является одним из основных источников погрещности газовой термометрии в области высоких температур. В низкотемпературной газовой термометрии газ, имею- [c.93]

Для металлов со сферической поверхностью Ферми величина (1А1с1г всегда положительна и /ИЦе в общем случае также положительна, следовательно, величина 5 должна быть отрицательной. Долгое время не удавалось объяснить положительности 5 для благородных металлов, несмотря на многочисленные исследования поверхности Ферми. Недавно были выполнены новые вычисления Л/ е [15], основанные на измерении массы в эффекте де Гааза — ван Альфена, которые показали, что величина должна быть существенно отрицательной. Окончательный вывод, однако, не ясен, поскольку экспериментальные исследования дают в ряде случаев д11дг>0. [c.272]

Начнем с описания теории излучения черного тела, за которым последует обсуждение различных методов вычисления коэффициентов излучения полостей, близких к черному телу, и обсуждение практической реализации таких полостей. После этого рассмотрим вольфрамовые ленточные лампы как воспроизводимый источник теплового излучения для термометрии. На этой основе мы ознакомимся с термометрией излучения, реализацией МПТШ-Б8 выше точки золота, измерением термодинамической температуры, методами измерений при неполных данных об излучательной способности поверхности и, наконец, термометрией излучения полупрозрачных сред. [c.311]

Наиболее удачные методы вычисления излучательной способности полостей, близких к черному телу, основаны на предположении о диффузности излучения и отражения. Было найдено, что результаты расчета согласуются с экспериментом в пределах возможности измерений. Поправки, учитывающие полузеркальный характер отражения, могут быть сделаны в ходе выполнения расчета. [c.329]

Рис. 7.20. Профиль типичной канавки, образованной границами зерен на хорошо отожженной вольфрамовой ленте, и излучательная способность такой ленты как функция размеров зерен. Размер зерна и вычисленная излучательная способность границ зерен показаны для двух классических измерений коэффициентов излучения вольфрама 1 — данные де Bo a 2 — данные Ларрабее.

Пользуясь вспомогательными базами, можно производить измерение размеров элементов деталей и непосредственно, без промежуточных замеров и вычислений, что упрошает контроль заданных на чертеже размеров. [c.219]

Отметим, что общая формула (13.45) для вычисления перемещений в стержневых системах, не требующая написания выражений потенциальной энергии и их дифференцирования, вытеснила из расчетной практики способ Кастильяно. Однако последний является общим способом определения перемещений в нестержневых системах (пластинках, оболочках и деталях, все три измерения которых имеют один порядок). [c.391]

Вычисление коэффициента диффузии. Пескин применил далее уравнение (2.99) для вычисления коэффициента диффузии при одномерном движении частиц в условиях изотропной стационарной турбулентности. Хотя эта модель яв.ляется идеализацией, она была приближенно воспроизведена, а соответствуюп1,ий коэффициент диффузии измерен (разд. 2.8). [c.71]

Чтобы иметь представление о порядке величин различных параметров, расс.мотрим случай взаимодействия между твердыми частицалш и стенкой при движении частиц в турбулентном поле, когда диаметр частиц мал, например менее 1 мк, отношение масс газа и твердой фазы достигает 3, а отношение плотностей равно, например, 2000. Как указано выше, коэффициент трения на стенке вследствие удара твердых частиц составляет величину порядка 0,1, а напряжение сдвига — порядка 0,5-10 кг/см , для газа с коэффициентом трения 0,001 напряжение сдвига равно 0,5-10" кз/сэ4 . Однако, как можно видеть по результатам измерений для трубы (разд. 4.1), интенсивность действительных столкновений со стенкой на порядок меньше вычисленной величины из-за подъемной силы, действующей на частицы в вязком слое [уравнение (2.23)1. [c.236]

Вывод общего уравнения для вычисления скорости коррозии по данным поляризационных измерений, выходящего за рамки уравнения Стерна—Гири, дан в приложении. [c.14]

Г. Скотт [9а], основываясь на вычислениях, включающих коэффициенты активности для USO4, экстраполированные на концентрацию, отвечающую насыщению, предлагает значение Е° = 0,300 В, явно заниженное, возможно из-за неточности экстраполяции и неучета потенциала жидкостной границы, который был учтен при измерениях потенциала насыщенного раствора uSO по каломельному электроду, проделанных Эвингом [9]. — Примеч. авт. [c.45]

Угол наклона dr /d Ig j кривой, описываемой этим уравнением, невелик для небольших значений /. Наклон увеличивается по мере приближения / к / ор + /V и достигает значения р при / > 3> /г + /кор- Перенапряжение выделения водорода для некорродирующего металла также можно выразить с помощью тафелев-ского уравнения, оно имеет вид il = Р Ig (/ + /V)//o и справедливо для всех значений / (см. рис. 4.5). Значения вычисленные с помощью измеренных значений т], также следуют соотношению Тафеля, но с наклоном обратного знака. Наиболее медленной стадией разряда ионов водорода на платине или палладии, видимо, является рекомбинация адсорбированных атомов водорода. Справедливость этого допущения подтверждается тем, что найденное значение а = 2. Для железа а 0,5 и, соответственно, р = = 0,1. Вероятно, медленная стадия реакции выделения водорода на железе протекает по схеме [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...