Кинетика дефектов Бьеррума в поле

Кинетика дефектов Бьеррума в поле [c.326]

Кинетика движения двух сортов зарядов, имеющихся во льду (ионов и дефектов Бьеррума), будет зависеть от полей, возникающих вблизи этих зарядов. Однако расчет этих полей отличается от расчета в макроскопическом случае. Для локальной диэлектрической проницаемости в области вблизи ионов и дефектов Бьеррума мы должны использовать теперь высокочастотное (для частот порядка мегагерц) значение е, т. е. считать ее равной еоо=3,1. Б табл. 2 приведены выражения для локальных полей различных зарядовых конфигураций, полученные в этом предположении. Б макроскопическом случае поляризация, вызываемая зарядом, обусловлена, во-первых, электронной и атомной поляризацией во-вторых, ориентационной поляризацией, ограниченной статистическими эффектами. [c.324]

Мы можем развить теперь кинетику движения дефекта Бьеррума сквозь частично поляризованный кристалл под действием электрического поля и использовать результат для расчета скоростей дрейфа не только самих дефектов Бьеррума, но сопровождаемых ими ионов. [c.326]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...