Классические системы с короткодействием

Чтобы решить вопрос о том, какая ситуация осуществляется в дейтроне, обратимся к системам большего числа частиц. Если частиц не две, а три, то глубина ямы для каждой частицы, грубо говоря, удваивается. Если яма широкая, то уровень примерно совпадает с глубиной ямы, и мы получаем для энергии связи тритона приведенную выше классическую оценку. Но если яма — узкая и глубокая, то энергия связанного состояния может измениться на величину порядка Vq (а не т. е. в несколько раз. Поэтому из данных табл. 2.1 следует, что ядерные силы — короткодействующие и что дейтрон — система, в которой энергия связи значительно меньше глубины ямы. В соответствии с этим нейтрон и протон в дейтроне основную часть времени находятся вне сферы действия ядерных сил между ними. Такая своеобразная структура дейтрона подтверждается и тем, что экспериментальный радиус Rd дейтрона действительно очень велик (конечно, в ядерных масштабах) Ra = = 4,8-10" см. С помощью соотношения (5.6) мы можем определить теперь глубину Uo потенциальной ямы взаимодействия нейтрона с протоном. Так как энергия связи дейтрона много меньше (Jo, то в первом приближении можно считать, что [c.174]

Перейдем теперь к изучению классической плазмы — системы, определение и описание которой было дано в разд. 6.5. При этом для простоты мы идеализируем плазму, используя для нее модель электронного газа, движуш егося в положительно заряженном нейтрализующем фоне Кроме того, будем учитывать лишь кулонов-скую часть взаимодействия между электронами короткодействующее отталкивание не будет рассматриваться, так как мы полагаем, что в разд. 20.2 и 20.3 нам удалось разобраться в физических следствиях взаимодействия такого рода. Как и в равновесных задачах, основное внимание будет уделено роли дальнодействующего взаимодействия ). [c.285]

Основной материал данной главы посвящен изложению метода корреляционных функций. Он универсален и используется не только в теории равновесных классических систем, но и в квантовой статистике (в соответствующей операторной модификации), и в теории неравновесных систем (см. том 3, гл. 5). При этом мы ограничились исследованием только двух конкретных случаев систем с короткодействием и систем с кулоновским взаимодействием частиц друг с другом. Рассмотрение этих в определенном смысле полярных классов физических систем, с одной стороны, это традиция, а с другой — это и основные задачи теории неидеальных газов. Мы показали в 1 основного текста и в 1 и 2 дополнений, что основные проблемы теории могут быть сведены к определению двухчастичной корреляционной функции з(Д) (или ее модификаций). Это не означает, что в рассматриваемых нами системах существенны только парные корреляции роль трех и более частичных корреляций, которые учитываются в з(Д) как бы интегральным образом, возрастает по мере того, как система становится все более и более неидеальной, и если, например, в случае низкой плотности корреляционная функция з(Д) определяется в основном динамическим взаимодействием частиц, то по мере приближения состояния системы к критической точке все более оказываются связанными с возрастанием роли многочастичных корреляций статистические факторы, отодвигающие динамическое взаимодействие Ф(Д) на второй план. Эта идея неявно была использована при формулировке полуфеноменологической теории корреляционных эффектов в 3. [c.369]

Решение. Диаграммная техника в теории классических неидеальных газов основывается на графическом изображении произведения функций fij, входящих в групповую сумму 5 . в виде связей, соединяющих точки г,- и Гу этой в целом связной группы (см. задачу 13). Обратим внимание еще раз на то, что групповой интеграл Ь, определенный нами в задаче 13, вследствие нечувствительности величины Si,,,к к преобразованию сдвига п - Г - г, ( = 1,2,...,f ) в пространственно однородной системе с короткодействием в предельном статистическом случае F — оо, v = onst является величиной неаддитивного типа [c.395]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...