Фазовый переход Березинского — Костерлица — Таулеса

В 2<1-гейзенберговских магнетиках (см. Гейзенберга модель) магн. упорядочение отсутствует при отличной от нуля темп-ре [1 В 2И-нланаряых магнетиках также отсутствует спонтанная намагниченность, но существует низкотемпературная магн. фаза, характеризующаяся магнитной жёсткостью [2] и испытывающая фазовый переход Березинского — Костерлица — Таулеса [3] в разупорядоченное состояние (см. Магнитный фазовый переход). В 2 -изинговских магнетиках при низких темп-рах спонтанная намагниченность отлична от нуля, т. е. они упорядочены (см. Иаинга модель). [c.558]

Фазовый переход Березинского — Костерлица — Таулеса. Модель описывается гамильтонианом обменного типа [c.162]

Среднее расстояние в этой паре становится бесконечным, т. е. происходит диссоциация пары. В этом и состоит фазовый переход Березинского— Костерлица — Таулеса. Соотношение (15.40) уточняет оценку для Гс в форме (15.16). [c.170]

Температура фазового перехода Березинского — Костерлица — Таулеса определяется уравнением сепаратрисы х = у. Согласно (15.58) д = — 2, а согласно (15.42) у = ехр(—я Х/2) (причем = 1). Таким образом, получаем следующее уравнение на ГсГ [c.174]

Березинский [6], а позднее Костерлиц и Таулес [116] показали, что ниже этой температуры начинается спаривание вихревых возбуждений систем, при котором образуется связанное состояние вихрь — антивихрь. Выше Гс все такие пары диссоциируют, однако, существование самих вихрей проявляется в корреляции спинов на конечной длине, которая медленно падает с возрастанием температуры. Ниже на основе детального анализа статистической суммы системы будет получена описанная качественно картина фазового перехода [109, 159]. [c.165]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...