Уравнение Крокко — Важоньи

Уравнение Крокко — Важоньи. В этом пункте рассматривается установившееся неизэнтропическое движение. Предположив, что поле внешних сил f равно нулю, из уравнений (35.2) и (17.1) получим, что [c.112]

Доказательство. В силу уравнения Крокко—Важоньи во всей области течения w X v = 0. Следовательно, ш = О, за исключением, быть может, тех точек, где скорость равна нулю. Если эти точки являются изолированными, то по непрерывности (О — О всюду с другой стороны, если эти точки заполняют некоторую область, то очевидно, что в этой области (0 = 0. [c.114]

Доказательство. Если данное безвихревое течение является изэнтропическим, то оно будет иметь также постоянную энергию в силу уравнения Крокко — Важоньи. Таким образом, мы должны доказать, что если в некоторой области течение не является изэнтропическим, то оно геликоидально в этой области. Разобьем доказательство на две части. Покажем сначала, что на любой линии тока скорость и плотность постоянны. Воспользовавшись уравнением (38.1) и уравнением состояния (35.4), получим [c.115]

В силу уравнения Крокко — Важоньи для течений с постоянными 5 и Я имеет место соотношение [c.117]

Для установившегося течения с постоянной энергией в силу уравнения Крокко — Важоньи справедливо следующее соотношение [c.119]

Это и есть искомое уравнение для функции тока. (Этот вывод упрощается в случае изэнтропического течения и становится совсем простым, когда течение является одновременно изэнтропическим и безвихревым.) Член, стоящий в правой части уравнения (42.4), можно связать с уравнением Крокко — Важоньи, которое для плоского течения имеет вид [c.123]

В частном случае совершенного газа при Я = onst уравнение (38.2) было получено в работе Крокко ). Для общего случая этот результат принадлежит Важоньи 2). [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...