Бресса уравнение

Бернулли уравнение 137 Бернулли — Эйлера уравнение 142 Бишопа уравнение 140 Бресса уравнение 147 [c.293]

Для пользования уравнением Толкмитта составлены особые таблицы, как и для уравнения Бресса. Уравнения Бресса и Толкмитта получены для кривых С. в предположении русла правильной формы с поперечным сечением в виде прямоугольника или параболы. [c.298]

Мы получили уравнения двух окружностей. Первая окружность называется окружностью Лагира, а вторая — окружностью Бресса (рис. 101). Окружности Лагира и Бресса пересекаются в мгновенном центре ускорений. [c.211]

Отложим на оси Су отрезок J, равный по величине п знаку <ат/(л. Предыдущее уравнение есть уравнение окружности (Брессе), построенной на отрезке С/ как на диаметре. [c.53]

Развитие технической механики жидкости (гидравлики) в XIX в. за рубежом. Зародившееся во Франции техническое (гидравлическое) направление механики жидкости быстро начало развиваться как в самой Франции, так и в других странах. В этот период в той или другой мере были разработаны или решены следующие проблемы основы теории плавно изменяющегося неравномерного движения жидкости в открытых руслах (Беланже, Кориолис, Сен-Венан, Дюпюи, Буден, Бресс, Буссинеск) вопрос о гидравлическом прыжке (Бидоне, Беланже, Бресс, Буссинеск) экспериментальное определение параметров, входящих в формулу Шези (Базен, Маннинг, Гангилье, Куттер) составление эмпирических и полуэмпирических формул для оаределения гидравлических сопротивлений в различных случаях (Кулон, Хаген, Сен-Венан, Пуазейль, Дарси, Вейсбах, Буссинеск) открытие двух режимов движения жидкости (Хаген, Рейнольдс) получение так называемых уравнений Навье — Стокса, а также уравнений Рейнольдса на основе использования модели осредненного турбулентного потока (Сен-Венан, Рейнольдс, Буссинеск) установление принципов гидродинамического подобия, а также критериев подобия (Коши, Риич, Фруд, Гельмгольц, Рейнольдс) основы учения о движении грунтовых вод (Дарси, Дюпюи, Буссинеск) теория волн (Герстнер, Сен-Венан, Риич, Фруд, [c.28]

Учет влияния сдвиговых деформаций в работах ученых XVIII и XIX столетий относился главным образом к статическому изгибу. Так, в 1856 году Б. Сен-Венан дал строгое решение статичеимй задачи об изгибе консоли силой, приложенной на конце, и показал, что распределение по высоте касательных напряжений описывается квадратичной параболой. В динамическом случае сдвиг был учтен впервые, П0-видил[0му, М. Брессом [349]. Уравнения Бресса описывают изгибно-продольные коле бания изогнутых стержней, центральная линия которых лежит в одной плоскости, и помимо сдвига, учитывают также и инерцию вращения се- [c.142]

Уравнение Бресса [349]. При выводе этого уравнения нужно сделать два допущения а) сечения остаются плоскими б) Оуу= О, что эквивалентно предположению о независимости деформаций отдельных продольных волокон. С учетом этих допущений из (5.18)— (5.21) получим уравнение Бресса [c.147]

Приближения Э. Райсснера [379], А. Л. Гольденвейзера [141] и С. А. Амбарцумяна [14]. В этих теориях предполагается а) ауу = 0 б) о (.г, у, t) = G(p x, t)f y), где /(г/) — функция распределения касательных напряжений (в приближении Райсснера f y) = (Я — г/ )/2). В отличие от приближений предыдущего пункта, здесь допускаются поперечные деформации, благодаря чему получается уравнение, отличающееся от уравнения Бресса [c.149]

Выведенные уравнения применимы к оболочкам произвольной длины. Из них можно получить известные формулы критических усилий для оболочек средней длины, а также формулы Саутуэлла — Тимошенко, Шверина, Бресса — Грасгофа для длинных оболочек. В то же время эти уравнения не намного сложнее уравнений Доннелла. Обычно подобные системы уравнений называют уравнениями типа Доннелла. Более сложные уравнения типа Доннелла при однородных состояниях в проекциях на недеформированные оси получены В. В. Болотиным [4.5 Уравнения типа Доннелла для задачи устойчивости при внешнем давлении выводились Лу [5.7]. Уравнения Лу могут быть получены из уравнений (2.34) как частный случай. В расчетах длинных оболочек часто используют уравнения Флюгге [4.I5J и Сандерса [2.16], которые значительно сложнее уравнений (2.34). Более сложные, чем (2.34), уравнения в смещениях были получены В. М. Даревским [5.2] из уравнений Лява. С по-мош,ью полученных в этом параграфе оценок величин и деформаций аналогичным образом можно упростить и уравнения, отнесенные к недеформированному состоянию оболочек. Для случая однородного исходного состояния анализ уравнений имеется в статье В. В. Болотина [4.5]. [c.64]

Клапейрон и Берто предполагали, что все опоры неразрезных балок располагаются на одном уровне. Если это условие не выполняется, на опорах возникают некоторые дополнительные моменты. Последние былп изучены германскими инженерами Кёнке ), Шеффлером") и Грасхофом ). Уравнение трех моментов с дополнительными членами, учитывающими разность отметок опор, появляется впервые в статье Отто Мора ). Дальнейшая научная работа по теории неразрезных балок была проведена Ж. Брессом и Э. Винклером она обсуждается в следующих двух параграфах этой книги. [c.177]

Если арка имеет защемленные пяты, мы приходим к задаче с тремя лишними неизвестными. Три необходимых для ее решения уравнения легко получить непосредственно из (с)—(е), если заметить, что для защемленного сечения две составляющие и ш v перемещения и угол поворота а должны обратиться в нуль. Брссс показывает также, что при этом легко учесть и температурное расширение в примере рис. 76 для этого достаточно лишь добавить к числителю формулы / произведение г tl, где s—коэффициент температурного расширения, t—приращение температуры и I—пролет арки. Бресс не только дает общее решение задачи расчета арки, но и подробно исследует различные частные случаи ее нагружения. Здесь он приводит чрезвычайно важные соображения о принципе наложения и показывает, что для малых деформаций, следующих закону Гука, перемещения являются линейными функциями внешних нагрузок и могут быть получены суммированием перемещений, вызванных отдельными частными нагрузкам . В случае вертикальных нагрузок поэтому достаточно установить сначала эффект одной единичной вертикальной силы. Тогда напряжения и прогибы, вызванные системой вертикальных нагрузок, определятся суммированием. В отношении симметричных арок можно достигнуть еще большего упрощения, если заметить, что распор не изменяет своего значения при перемещении нагрузки Р из точки а (рис. 77, а) в симметричную относительно стрелы арки точку aj. Это значит, что при вычислении лишней неизвестной Я мы вправе заменить несимметричное загружение (рис. 77, а) симметричным (рис. 77, б), уменьшив потом полученное значение распора в два раза. Подобное же упрощение можно применить и в том случае, если действующая на арку сила направлена наклонно. [c.181]

Третий том ) курса, как уже упомянуто выше, содержит весьма подробное изложение теории неразрезных балок. В первой главе эта задача ставится в общем виде, и если Клапейрон и Берта требовали, чтобы все пролеты были одинаковыми, а нагрузка была распределена равномерно по всей длине балки, то Бресс отбрасывает эти ограничительные условия. Далее, он допускает, что опоры расположены не на одном уровне, и получает таким путем уравнение трех моментов в его общей форме. Приложенные нагрузки Бресс делит па две группы 1) равномерно распределенная постоянная нагрузка, к KOTopoii относится собственный вес оалкн, и 2) подвижная нагрузка, которая может занимать лишь часть 1 сей длины балки. Опорные мо.мснты, вызванные постоянной нагрузкой, находятся путем решения уравнений трех моментов. Что касается подвижной нагрузки, то основная задача. здесь [c.183]

Расчет статически неопределимых систем привлекал внимание инженеров на протяжении всего века. В частности, Э. Клапейрону (1849—1850) принадлежит идея уравнения трех моментов для горизонтальных неразрезных балок обобщенного в 60-х годах на балки с разной высотой опор О. Мором и Ж. А. Брессом. Исследования статически неопределимых стержневых систем были начаты А. Клебшем (1862). [c.63]

В практике гидротехнического строительства обычно применяют призматические русла с поперечным сечением следующих форм трапецеидальной, прямоугольной, треугольной, полукруглой и др. Поиски решения дифференциальных уравнений неравномерного установившегося плавно изменяющегося движения начались более 100 лет назад и продолжаются до настоящего времени. Эти поиски велись в основном применительно к частным случаям. Например, были решены уравнения для широких прямоугольных русел (метод Бресса), для параболических русел (метод Толкмита) и для других случаев. [c.287]

Интегрирование этого уравнения для случая призматического русла весьма большой ширины по сравнению с глубиной, когда влиянием боковых стенок можно пренебречь (случай, аналогичный рассмотренному Брессом для турбулентного режима), приводит к уравнению [c.456]

С. П. Тимошенко общепризнанно считается автором этой уточненной теории, хотя учет инерции вращения был сделан ранее Дж. Релеем > [1.294] (1877) и впоследствии было обнаружено, что аналогичный способ учета инерции вращения и сдвига был известен еще ранее Жану Брессу [1.120] (1859). Уравнение поперечных колебаний стержней с учетом инерции вращения и деформации сдвига обычно называют уравнением Тимошенко или уравнением балки Тимошенко, а уравнение учитывающее только инерцию вращения, — уравнением Релея. [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...