Бор (Bohr

В 1913 Н. Бор (N. Bohr) постулировал правила квантования (6) и с их помош,ью впервые интерпретировал экспериы. спектры поглощения атомов водорода. В силу спец. симметрии квазиклассич. уровни энергии атома водорода совпадают с точными. [c.253]

Квизиклассич. правила квантования были угаданы Н. Бором (N. Bohr) в 1913, за 13 лет до создания регулярной квантовой механики. [c.255]

Феноменологич- теория колебанн11 формы ядра была создана О. Бором (А. Bohr) в 1952. Если в нормальном состоянии плотность ядерного вещества в точке с пространств, координатой г равна р г), то при К. в. я. возникает периодически зависящее от времени t отклонение бр(г, t) плотности от равновесной. Любое колебание можно представить комбинацией нормаль-]1ЫХ колебат, мод. Для нормальных мод сферич. ядра Йр(г, () = Йр (г)У >1(0, (f) os где бр/, описывает [c.407]

С. п. был выдвинут Н. Бором (N. Bohr) в вшч. 1Э2(]-х гг. в связи с проблемой спектров испускания й поглощения атомов. В созданной позже последовательной квантовой механике особевностн атомных [c.599]

Открытие в 1939 О. Ганном (О. Hahn) деления ядер утвердило капельную модель. Она была успешно применена Н. Бором (N. Bohr) для объяснения деления как результата конкуренции поверхностной и кулоновской энергий деформирующейся, а затем и делящейся капли. Открытие деления послужило мощным толчком для развития Я. ф. Сама же физика деления выделилась в отд. область Я. ф., в к-рой используются специфич. эксперим. и теоретич. методы. [c.658]

Большую роль в понимании природы низколежащих возбуждений ядер сыграла коллективная модель ядра fO. Бор, Б. Моттельсон (А. Bohr, В. R. Mottelson), 1952], возникшая на основе представлений капельной модели. Согласно последней, ядро имеет чётко определ. границу, к-рая в сферич. ядре задаётся радиусом R. В дефор-мир. ядре поверхность задаётся ф-цией Л(0, ф) в сферич. системе координат. Возбуждения ядер интерпретируются как динамич. деформация поверхности, т. е. ф-ция Л(0, ф) предполагается зависящей от времени t [c.667]

Так как электрическое и магнитное поля содержат сопряжённые операторы обобщённого импульса и обобщённой координаты, то операторы полей не коммутируют друг с другом. Этот факт имеет важные последствия для проблемы одновременного измерения электрической и магнитной составляющих поля. Вопрос об общей форме коммутационных соотношений для операторов электромагнитного поля и их измеримости был подробно изучен Н. Бором и Л. Розенфельдом (N. Bohr, L. Rosenfeld). По поводу дальнейших деталей мы отсылаем к списку литературы в конце главы. [c.318]

Решение, а) Рассмотрим полость с идеальными зеркальными стенками и в ней — газ, молекулы которого могут находиться в двух состояниях с энергиями Е и Ej с кратностями вырождения W и Wj. Принимая постулат Бора (N. Bohr, 1913), будем считать, что Ej-Ei =Нш и что молекулы испускают и поглощают кванты энергии Тш, совершая переходы 2 - I и 1 —> 2. Введем величины, характеризующие эти процессы перехода [c.279]

Решение, а) Рассмотрим полость с идеальными зеркальными стенками и в ней — газ, молекулы которого могут находиться в двух состояниях с энергиями i и г с кратностями вырождения U1 и 0)2. Согласно постулату Бора В2—Ei=ha (N. Bohr, 1913). [c.604]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...