Релятивистские гидродинамические уравнени

Добавлены две новые главы, посвященные релятивистской гидродинамике и гидродинамике сверхтекучей жидкости. Релятивистские гидродинамические уравнения (глава XV) могут найти применение в различных астрофизических вопросах, например при изучении объектов, в которых существенную роль играет излучение своеобразное поле применения этих уравнений открывается также и в совершенно другой области физики, например, в теории множественного образования частиц при столкновениях. Излагаемая в главе XVI двухскоростная гидродинамика дает макроскопическое описание движения сверхтекучей жидкости, каковой является жидкий гелий при температурах, близких к абсолютному нулю... [c.12]

Релятивистские гидродинамические уравнения [c.694]

РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ 695 [c.695]

РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ 699 [c.699]

Установление релятивистских гидродинамических уравнений при наличии диссипативных процессов (вязкости и теплопроводности) сводится к вопросу об определении вида соответствующих дополнительных членов в тензоре энергии-импульса и в векторе плотности потока вещества. Обозначая эти члены [c.702]

РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ 609 [c.609]

РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ 611 [c.611]

РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ГИДРОДИНАМИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ [c.613]

Релятивистские гидродинамические уравнения 608, 613 Римана инварианты 469, 529 [c.794]

Необходимость в учете релятивистских эффектов в гидродинамике может быть связана не только с большой (сравнимой со скоростью света) скоростью макроскопического двил<ения жидкости. Гидродинамические уравнения существенно меняются и в том случае, когда эта скорость не велика, но велики скорости микроскопического движения составляющих жидкость частиц. [c.692]

Рассмотрим распространение звука в среде с релятивистским уравнением состояния (т. е. в котором давление сравнимо с плотностью внутренней энергии, включающей в себя энергию покоя). Гидродинамические уравнения звуковых волн могут быть линеаризованы при этом удобнее исходить непосредственно из записи уравнений движения в исходном виде (134,1), а не из эквивалентных им уравнений (134,8—9). Подставив выражения (133,3) компонент тензора энергии-импульса и сохранив везде лишь величины первого порядка малости по амплитуде волны, получим систему уравнений [c.697]

Как и обычные гидродинамические уравнения, уравнения магнитной гидродинамики для идеальной среды (т) = С = у. = 0, а=оо) допускают разрывные решения, в которых характеристики среды и поля на некоторых поверхностях испытывают скачкообразное изменение. В обычной гидродинамике существует два типа таких поверхностей разрыва тангенциальный разрыв и ударная волна. В магнитной гидродинамике картина значительно усложняется. Впервые ударные волны в магнитной гидродинамике рассматривались Гофманом и Теллером ), исходя из релятивистского тензора энергии — импульса для среды и электромагнитного поля. Как следует из этой работы, релятивистское рассмотрение необходимо лишь в том случае, если плотность магнитной энергии по порядку величины сравнима с плотностью полной энергии среды, включая энергию покоя (ср. (1.18)). Во всех практически важных случаях энергия магнитного поля значительно меньше полной энергии среды, поэтому ниже будут рассмотрены только нерелятивистские ударные волны. [c.14]

Принципиальный интерес имеет установление уравнений движения жидкости в релятивистской механике. Необходимость в учёте релятивистских эффектов может быть связана не только с большой (сравнимой со скоростью света) величиной скорости макроскопического движения жидкости. Мы увидим ниже, что гидродинамические уравнения существенно меняются и в том случае, когда эта скорость не велика, но велики скорости микроскопического движения входящих в состав жидкости частиц. [c.606]

В качестве интересного применения рассмотрим распр1остранение звука в веществе с релятивистским уравнением состояния (т. е. в котором давление сравнимо с плотностью внутренней энергии, включающей в себя энергию покоя). Гидродинамические уравнения звуковых-волн могут быть линеаризованы при этом удобнее исходить непосредственно из записи уравнений движения в исходном виде [c.610]

Опять ориентируем систему координат таким образом, чтобьв к = il. Единственное отличие от системы (12.6.2) заключается в наличии добавочного члена + е/т)Е во втором уравнении. Мы убедимся, однако, что зтот член полностью видоизменяет саму природу решений. В нерелятивистской теории электрическое поле-является чисто продольным в нашей системе отсчета это означает, что Ек = (В релятивистской теории гидродинамические [c.79]

Новые задачи перед вычислительной гидродинамикой ставит рассмотрение специальных уравнений течения, папример уравнения ди/д1 + д и/дх = О, возникающего при изучении океанских течений вблизи экватора (Кипинг [1968]) уравнений релятивистской гидродинамики, играющих важную роль в астрофизических задачах (Шварц [1967]) гидродинамических эф- [c.468]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...