Поверхность тела изотермическа

Поверхность тела изотермическая 210 [c.428]

Формула (5.1) описывает объемное температурное поле. Оно может быть также плоским Т = Т х, у, t) или линейным Т = = Т (л , t). Для наглядности температурные поля часто представляют графически в виде изотерм (рис. 5.2, а). Изотермической поверхностью или изотермической линией называется геометрическое место точек тела, имеющих одинаковую температуру. От точки к точке температура тела может изменяться. Изменение температуры в направлении SS на длине бесконечно малого отрезка dS называется градиентом температуры в рассматриваемой [c.141]

Граничное условие 1-го рода определяет закон изменения температуры точек поверхности тела. Частный случай условия 1-го рода — изотермическое условие, когда поверхность тела обладает постоянной температурой в течение всего процесса распространения теплоты. Например, при интенсивном омывании поверхности тела жидкостью температура поверхности может оставаться постоянной. В расчетах тепловых процессов при сварке условие 1-го рода встречается относительно редко. [c.147]

Температурное поле тела можно охарактеризовать с помощью серии изотермических поверхностей. Под изотермической поверхностью понимается геометрическое место точек с одинаковой температурой. Такие поверхности могут быть замкнуты или выходить на границы тела. Изотермические поверхности, соответствующие разным температурам, не могут пересекаться друг с другом. Если тело рассечь плоскостью, то изотермические поверхности на этой плоскости изобразятся в виде их следов — изотермических линий, которые называются изотермами (рис. 1.2). [c.246]

Температурное поле можно охарактеризовать с помощью изотермических поверхностей. Изотермической поверхностью называется геометрическое место точек, имеющих в данный момент времени одинаковую температуру. Изотермические поверхности, соответствующие разным температурам, не могут пересекаться между собой. Они могут замыкаться сами на себя либо оканчиваться на поверхности тела. [c.261]

Поверхности одинаковой температуры называются изотермическими (рис. 2.1). Ясно, что изотермические поверхности не пересекаются, они могут замыкаться или оканчиваться на поверхности тела. Изменение температуры в пространстве наблюдается лишь в направлениях, пересекающих изотермические поверхности. Скорость изменения температуры по нормали к изотермической поверхности характеризуется градиентом температуры - вектором, численно равным производной от температуры по этому направлению [c.112]

Так как одна и та же точка тела не может одновременно иметь различные температуры, то изотермические поверхности не пересекаются. Они либо оканчиваются на поверхности тела, либо целиком располагаются внутри самого тела. [c.9]

В тело через изотермический участок 5 и передаваемый среде через участок S поверхности тела (рис. 2.7), [c.57]

Здесь индекс, п означает поверхность тела (производная от температуры по нормали отнесена к поверхности тела). Нормаль к поверхности в данном случае совпадает с направлением оси у, так как изотермические поверхности в плоском теле параллельны поверхности самого тела. Следовательно, уравнение (49) можно переписать в виде [c.35]

Геометрическое место точек, имеющих одинаковую температуру, образует изотермическую поверхность. Форма и положение такой поверхности в пространстве меняются во времени, если поле нестационарное, и остаются неизменными, если поле стационарное. Кривые, образующиеся в результате пересечения изотермической поверхности и плоскости, называются изотермами. Поскольку в одной и той же точке не может быть одновременно двух значений температуры, изотермические поверхности, так же как и изотермы, никогда не пересекаются — они либо заканчиваются на поверхности тела, либо замыкаются сами на себя. [c.166]

Угловой коэффициент ф j 2 показывает, какая доля всего потока, излучаемого с поверхности абсолютно черного изотермического излучателя / во все стороны пространства, достигает поверхности 2 тела 2, известным образом расположенного относительно излучателя / в пространстве (в определении принято, что излучатель / диффузный и плотность потока излучения на поверхности тела / неизменна). Угловые коэффициенты — положительные безразмерные числа, меньшие единицы они отражают лишь геометрические особенности размещения двух тел в пространстве. [c.253]

Выберем теперь в этом твердом теле поверхность таким образом, чтобы в какой-либо момент времени температура всех ее точек была одинаковой и равной, скажем, V. Такая поверхность называется изотермической поверхностью температуры V можно считать, что эта поверхность отделяет части тела с температурой, большей V, от частей с меньшей температурой. Мы можем представить себе изотермы, проведенные в данный момент времени для различных температур, отличающихся друг от друга на целые градусы и на доли градуса. Эти изотермические поверхности могут располагаться любым образом, но две такие поверхности не могут пересекаться, так как никакая часть тела не может иметь две температуры одновременно. [c.15]

Теплообмен излучением между твердыми телами, разделенными непоглощающей средой. В замкнутой системе, состоящей из двух изотермических серых тел произвольной формы, разделенных непоглощающей средой, количество тепла Q, передаваемое от поверхности тела 1 к поверхности Рг тела 2, определяют по формуле [c.101]

Внутри однородного тела температурное поле непрерывно, т. е. бесконечно малому перемещению в лю бом направлении соответствует бесконечно малое изменение температуры тела. Б стационарных температурных полях, охватывающих совокупность нескольких однородных тел, на границах раздела между ними также не может быть температурных скачков. В нестационарных температурных полях, на границе раздела между однородными телами, может наблюдаться скачок температуры, соответствующий разрыву изотермических поверхностей. Поэтому изотермические поверхности либо замыкаются внутри рассматриваемого тела, либо имеют начало и конец на его границах. Если из некоторой точки на изотермической поверхности температурного поля перемещаться в различных направлениях (под [c.39]

В любой момент времени в теле может быть сколь угодно большое количество таких точек, которые имеют одинаковую температуру и лежат на одной поверхности произвольной формы. Поверхности, образованные точками с одинаковой температурой, называются изотермическими поверхностями. Совокупность изотермических, поверхностей в данный момент времени дает температурное поле. [c.265]

Поскольку в одной и той же точке пространства одновременно не может быть двух различных температур, то разные изотермические поверхности никогда не пересекаются между собой. Все они либо оканчиваются на поверхности тела, либо целиком располагаются внутри него. [c.143]

Сечение пространственного множества изотермических поверхностей тела какой-либо плоскостью оставляет след на плоскости [c.151]

Мы считаем, что тепловых источников нет, а поверхность тела теплоизолирована. Величины 11т и Ат относятся к изотермическому состоянию тела. Вместо уравнения теплопроводности (2) можно в соответствии с рассуждениями 1.3 рассматривать систему уравнений [c.81]

Сопоставляя (2-4) и (2-14), находим структуру теплового коэффициента Pi — Если между поверхностью тела и окружающей его средой отсутствуют источники или стоки энергии (например, в пограничном слое не происходит экзо- или эндотермических реакций), то величина теплового потока Р,-(. при движении от изотермической поверхности с температурой к среде с температурой tj не изменяется и поэтому Pi. можно считать тепловым сопротивлением, т. е. [c.37]

Поле называется однородным, если во всех точках пространства температура одинакова. Если температуры в различных точках неодинаковы, то поле называется неоднородным. Поверхности, на которых расположены точки с одинаковыми температурами, называются изотермическими, а сечение изотермических поверхностей — изотермами. Изотермическая поверхность может быть либо замкнутой, либо кончается на границах тела. Очевидно, что вдоль изотермической поверхности тепло распространяться не может. [c.208]

Изотермической поверхностью или изотермической линией называется геометрическое место точек тела, имеющих одинаковую температуру (рис. 16.3, а). [c.380]

Условия 1-го рода. Граничное условие 1-го рода определяет закон изменения температуры точек поверхности тела. Частным случаем условия 1-го рода является изотермическое условие, когда поверхность тела обладает постоянной температурой в течение всего процесса распространения теплоты. [c.385]

Граничное условие первого рода состоят в явном задании распределения температур на границе. Частным случаем такой границы является изотермическая граница, когда поверхность тела обладает постоянной температурой в течение всего процесса распространения теплоты. В расчетах тепловых процессов при сварке условие первого рода встречается сравнительно редко. Учет такой границы может быть проведен введением фиктивного стока теплоты (источник отрицательной мощности), расположенного симметрично реальному источнику относительно границы (рис. 1.5, а). [c.21]

Изотермическое условие. Полагаем, что поверхность тела обладает постоянной температурой в течение всего процесса распространения тепла. Такое состояние возможно, например, при сварке с интенсивным омыванием изделия водой. [c.106]

Последующие эксперпменты привели к так называемой стандартной кривой сопротивления ]686] для одиночной твердой сферы, движущейся с постоянной скоростью в неподвижной изотермической несжимаелюй жидкости бесконечной протяженности. График на фиг. 2.1 показывает, что режим Стокса соответствует стандартной кривой сопротивления при Пе 1, а режим Ньютона в области 700 < Пе < 2-10 ]294]. По достижении Пе 10 (верхнее критическое число Рейнольдса) происходит резкое уменьшение коэффициента сопротивления, обусловленное переходо.м ла.минарного пограничного слоя на поверхности тела в турбулентный ). [c.30]

Где О — тепловой поток Через пойерхность, Вт К — коэффициент формы исследуемого материала, м Т —Га —перепад температур на изотермических поверхностях тела. [c.125]

В теле отсутствуют внутренние источники теплоты (ijy = =0), участок Sповерхности идеально теплоизолирован, т.е. = S О и а = О, а на остальной части S поверхности тела имеются два не граничащих между собой изотермических участка S- и S2 (рис. 2.6) с заданными значениями температур и Т2 соответственно. В этом случае вместо (2.74) получим [c.56]

В теле отсутствуют внутренние источники теплоты qy = 0), участок S поверхности является изотермическим, т.е./ s = onst, а на участке S" происходит конвективный теплообмен со средой, температура которой принимается за нуль отсчета, т.е. / = 0. В этом случае согласно (2.74) тепловой поток, проходящий [c.56]

Теплообменный критерий Кирпичева Kig характеризует отношение потока тепла, подводимого к поверхности тела, к потоку тепла, отводимого внутрь тела. Аналогично масооо бменный критерий Кирпичева Kim равен отношению потока массоотдачи к изотермическому потоку вещества, подводимого к поверхности тела. [c.113]

Так как температура тела является потенциалом переноса теплоты, то коэффициент а можно назвать коэффициентом потенциалопроводности переноса теплоты. Аналогичные соотношения имеют место при влагопереносе. Коэффициент диффузии влаги а (а = A-m/ mPo) можно назвать коэффициентом потенциалопроводности переноса влаги, так как он характеризует скорость распространения изо-потенциальной поверхности тела при изотермических условиях. Следовательно, величина 1/а характеризует инерционные свойства тела по отношению к перемещению изопотенциальной поверхности в = onst во влажном теле а = AW . Единицы измерения коэффициентов а одинаковы (см /с), они соответственно равны [c.373]

Высокая чувствительность ЖКК с холестериками к небольшим изменениям температ фы, их способность работать в широком диапазоне температур позволяют использовать их в качестве термоиндикаторов ДJ я панорамных измерений полей температур. Если тонкую пленку ЖКК поместить в тепловое поле, которое не перегревает ее и не переводит в изотропную фазу, то по-разному нагретые участки будут иметь разный цвет, если же освещать ее монохроматическим светом (рассматривать через светофильтр, что то же самое), то - разную интенсивность. Зная заранее какой температуре соответствует тот или иной цвет (или интенсивность), можно построить изотермическ-ую карту изучаемого теплового поля. Это позволяет измерять температуру тела по изменению цвета жидкого кристалла, контактирующего с поверхностью тела. [c.154]

Расчет показывает, что на поверхности параболоида вращения, растущего с постоянной скоростью, температура и концентрация также постоянны. Однако такое изотермическое тело неустойчиво, так как по мере удаления от вершины параболоида разность Те — Ti увеличивается, а макроскопическая скорость роста V в направлении, перпендикулярном поверхности тела, должна при этом (при постоянной форме тела) уменьшаться. Таким образом, или анизотропия скорости роста в зависимости от направления должна быть очень велика, или поверхность не является изотермичной. В реальных условиях, как правило, справедливо последнее. [c.191]

В теории конвективного теплообмена (глава X) была показана возможность аналитического решения задач конвективно-тепло-проводного переноса тепла в потоке к поверхности обтекаемых тел. Для решения этих задач, помимо известных начальных условий и условий на границе, необходимо иметь заданное скоростное поле в потоке. Скоростное поле при течении изотермической вязкой среды формируется в результате сложного взаимодействия сил инерции и сил трения при обтекании поверхности тела. Постоянный стабилизированный режим течения устанавливается не сразу для стабилизации потока требуется некоторый путь перемещения среды, обтекающей поверхность тела. На этом пути скоростное поле в поперечном сечении потока зависит от начальных условий входа далее их влияние прекращается, и скоростное поле определяется конфигурацией стенок, ограничивающих канал, и кинематической вязкостью жидкости (регулярный режим течения). Опыт показывает, что независимо от расцре- [c.329]

В математической модели вместо уравнения Рейнольдса задавалось давление в виде герцевского профиля. Уравнение энергии учитывало только поперечный перенос тепла теплопроводностью и вязкую диссипацию. Из решения стационарной задачи следовало, что распределение температуры в смазочной пленке имеет сходство с распределением давления, максимальная температура пленки увеличивается с увеличением скорости скольжения и нагрузки. В работе [ПО] при решении полной системы УГД уравнений с условиями сопряжения на твердых границах для тепловой части задачи не учитывался продольный перенос тепла теплопроводностью в пленке и твердых телах. При этом уравнение Рейнольдса решалось методом верхней релаксации, а задача о сопряженном теплообмене — маршевым методом. Из численных результатов следовало, что по сравнению с изотермическим случаем имеет место снижение по величине пика давления и его некоторое смещение вверх по течению, а также возрастание температуры в зоне контакта с увеличением скорости скольжения. Отмечалось, что величины максимального повышения температуры на поверхностях тел с увеличением скорости скольжения растут медленнее, чем в в пленке, из-за отвода тепла конвекцией. [c.506]

Если пересечь ряд зотер.мнческпх поверхностей плоскостью, то на H ii будет получено семейство изотерм. Они так же, как и изотер-м ческие поверхности, не пересекаются между собой, не обрываются внутри тела, а оканчиваются на поверхности тела или замыкаютс вну три него. Температура тела изменяется лишь в направлениях, пересекающих изотермические поверхности (рис. 14.1). При этом наибольшее изменение температуры на единицу длины получается в направлении нормали п к изотермической поверхности. [c.157]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...