Положение квазиравновесая

При перемещении датчика от положения квазиравновесия моста в пределах 2 мкм происходит интенсивное изменение фазы напряжения U d- Сдвиг фазы U d по отношению к Паь определяется из выражения [c.152]

Условие устойчивости (1.23) найденных положений квазиравновесия в рассматриваемом случае сводится к неравенству [c.103]

Отсюда непосредственно следует, что нижнее положение равновесия маятника а = а = О всегда устойчиво, а верхнее С опрокинутое") а = тг является устойчивым при вьшолнении условия (1.46). Это заключение и представляет собой классический результат, о котором говорилось в 4.1 настоящей главы. Нетрудно убедиться также, что положения квазиравновесия а = а, существующие при выполнении неравенства (1.34), являются неустойчивыми. [c.103]

Отсюда следует, что из четырех положений квазиравновесия [c.106]

На рис. 4.5,а в плоскости параметров с, Ьг изображена область существования устойчивого нижнего вертикального положения квазиравновесия маятника Челомея (ол = п, X = X, где О < ДГ < (31+С )/9т1/1) при чисто горизонтальной вибрации оси подвеса. На отрезке [c.112]

В такой ситуации возможно квазиравновесие , т. е. такое состояние, в котором осредненная скорость отсутствует, и все осредненные характеристики не зависят от времени. Задача о квазиравновесии получается из общей осредненной задачи, сформулированной в 2.1. Выпишем уравнения и граничные условия, применительно к рассматриваемой задаче. Амплитуды пульсационных компонент скоростей и положение границы раздела определяются из уравнений [c.115]

Как будет показано ниже, учет непотенциальной составляющей скорости слабо влияет на среднее положение границы раздела сред. Это означает, что квазиравновесие, определенное как состояние с и = О и д/дг = О, в задаче (5.1.16)-(5.1.24) дает правильное положение равновесной границы раздела, но, вообще говоря, верно описывает поле средних скоростей только в главном приближении. Если граница раздела неравновесна, то возникнут средние скорости, порядок величины [c.195]

При температуре 20 °К значение кТ ( 14 смг ) примерно в 10 раз меньше разности энергий между дном Ео первой экситонной зоны (а-компонента) и значением энергии Е Щ) (31 623 см ) подуровня с волновым вектором Q зоны (Ь-компонента). Поэтому в состоянии квазиравновесия подуровни Ei, (Q) не заполняются и не участвуют в люминесценции. Однако при повышении температуры кристалла до 77 °К в спектре люминесценции появляется полоса с частотой 31 623 см" , поляризованная вдоль моноклинной оси (Ь-компонента). Положение и поляризация этой полосы совпадают с положением и поляризацией полосы поглощения. Такое изменение спектра люминесценции легко понять, если учесть, что при температуре 77 °К значение кТ (54 см ) только в 2,7 раза меньше Еь (Q) — Ео, а вероятности переходов в основное состояние с уровня Eb Q) в 160 раз больше вероятности перехода с уровня Ea(Q)- [c.588]

В условиях квазиравновесия в ОПЗ концентрации свободных электронов и дырок в приповерхностной области определяются положениями квазиуровней Ферми [c.29]

Физический смысл введения эффективной скорости поверхностной рекомбинации состоит в том, что вместо вытекания потоков электронной и дырочной "жидкостей" непосредственно через поверхность кристалла рассматривается протекание их через границу объема с ОПЗ, где "площади поперечных сечений этих потоков одинаковы (ДРо=Аяо)и, следовательно, одинаковы скорости их течения (5 = = 5) — рис.3.15. Такой подход к поверхностной рекомбинации допустим, если можно пренебречь рекомбинацией неравновесных носителей заряда в ОПЗ. В условиях квазиравновесия в ОПЗ, когда положения квазиуровней Ферми по всей ОПЗ постоянны, это условие выполняется автоматически. [c.103]

Поэтому положения устойчивого квазиравновесия системы могут быть найдены кш точки минимума потенциальной функции [c.110]

X) может привести как к появлению у П(Х) новых, по сравнению с П (X), "потенциальных ям , отвечающих положениям устойчивого квазиравновесия, так и к смещению или даже полному исчезновению потенциальных ям и т.п. [c.119]

В этом пункте рассмотрены основные явления и закономерности, наблюдаемые при действии вибрации на нелинейные дисснпативные системы. К числу таких явлений относится вибрационное перемещение, под которым понимается возникновение направленного в среднем изменения (в частности, движения) за счет ненаправленных в среднем (колебательных) воздействий [8]. В системах с сухим трением без позиционных сил, имеющих континуум положений равновесия, вибрационное перемещение обычно проявляется в возникновении движения с постоянной или медленно изменяющейся средней скоростью V ( ). В системах с позиционными силами независимо от характера диссипативных сил вибрационное перемещение часто сводится к так называемому уводу —смещению положений равновесия. При этом для систем с сухим трением характерно исчезновение континуума и появление одного или нескольких дискретных положений квазиравновесия последнее связано с другим важным явлением — с кажущимся превращением сухого трения в вяз/сое. [c.253]

TO это положение квазиравновесия будет асимптотически устойчивым. В таких случаях говорят о вибрационном uewfiHUu положения равновесия или о вибрационном уводе. Этот эффект вызывает ошибку в показаниях стрелок приборов, установленных на вибрирующем основании [16]. [c.258]

Поведение тела, помещенного в сосуд с вогнутым днищем (рис, 4) иллюстрир>ет перечисленные закономерности. При отсутствии вибрации в случае вязкого трения тело занимает крайнее нижнее положение равновесия, а в случае сухого трения это тело может находиться в равновесии в любом положении, для которого угол наклона касательной к горизонту а меньше угла трения pi(pn . 4, а). При интенсивной симметричной вибрации и отсутствии других факторов, создающих асимметрию, тело будет находиться в квазиравновесии вблизи крайнего нижнего положения (рис, 4, б). При наличии факторов асимметрии положение квазиравновесия окажется смещенным по отношению к крайнему нижнему положению, т. е. произойдет увод (рис. 4, в). [c.258]

Если фунщии РиФ не зависят ято от времени % а правые части уравнений (238) удовлетворяют условиям второй теоремы КН.Боголюбова, то асимптотически устойчивым положениям -равновесия X =0, X = X аитемы, определяемой уравнением (2.36), соответствуют асимптотически устойчивые положения квазиравновесия (2.34) сиапемы, определяемой уратением (232). [c.57]

Весьма примечательно, что для отыскания положений квазиравновесия посредством рассматриваемого признака нет надобности в составлен НИИ и ранении уравнений движения систены достаточно составить лишь выражение для лагранжиана Ь (см. также 4.1 и 4.2). [c.91]

Рассмотрим сначала этот случай в предположении, что ускорение свободного падгаия g пренебрежимо мало по фавнению с ускорстием вибрации А или что наяташк колеблется в горизонтальной плоскости. Положения квазиравновесия согласно равенствам (1.17) и (1.21) будут определяться из уравнения [c.104]

Вибрация по эллиптической траектории. 1Сак и выше, рассмотрим вначале случай, когда маятник колеблется в горизонтальной плоскости или когда ускорение свободного падения пренебрежимо мало по сравнению с ускорением вибрации. Тогда, очевидно, не нарушая общности можно положить 0 = 0, причем амплитуды G а Н будут полуосями эллиптической траектории. Уравнение (1.21) для определения положений квазиравновесия а = а в данном случае имеет вид [c.106]

Отметим, что условия существования а устойчивоста нижнего вертикального положения квазиравновесия в случае невесомого стержня были получены в статье [46( а]. [c.113]

Отметим, что в случае однородного стержня из условия д > ЪЦ. следует Ж. > /, то есть на однородном вертикально стоящем стержне не существует устойчивых положений квазиравновесия шайбы. Этот ре льтат вытекает и из исследований [282, 210], щ>оведенных иными методами. В статье [243], как отмечалось, приведены результаты численного интегрирования уравнений движения системы в случае чисто вертикальной вибрации опоры сто>жня следует, однако, отметить, что область изменения параметров в указанной работе не соответствует предположениям о мало-сти отношений (2.6) (см. также замечание в конце п. 4.2.3). [c.114]

В случае горизонтального расположения стержня (а = я / 2) устойчивым положениям квазиравновесия в первом случае будут в точности соответствовать пучности, а во втором - узлы формы поперечных колебзг. ний. Заметим, что соответствующий результат для случая = О был получен и в цитированной выше работе К.М.Ра1ульскиса и В.В.Наги-нявичюса [343]. [c.116]

Можно показать, что в условиях квазиравновесия заполнение рекомбинационных центров электронами не определяется положением квазиуровней Ферми Р или Рр (в отличие от центров захвата — см. п.3.5.3). В качестве примера рассмотрим полупроводник л-типа (я >> р). Предположим, что энергетический уровень объемного центра рекомбинации совпадает с /, т.е. п = р = л а коэффициенты захвата электронов и дырок равны (а = ар). Поскольку энергетический уровень центра расположен значительно ниже равновесного уровня Ферми (я >> п ), то в равновесии центры полностью заполнены электронами ( = 1). Это следует и из соотношения (3.45), которое при сделанных допушениях упрошается /, = п 1[п + р"). При возрастании уровня инжекции величина р растет и в пределе большого отклонения от равновесия (я 5 р ) имеем 1/2. Но при столь высоких уровнях инжекции квазиуровень Ферми для электронов находится значительно выше, а квазиуровень Ферми для дырок — ниже / = Е,. Если бы заполнение рекомбинационных центров определялось положением Р то они должны были бы быть полностью занятыми, а если Рр — пустыми. Таким образом, для описания заполнения электронами центров рекомбинации в условиях квазиравновесия нужно вводить еще один квазиуровень Ферми, расположенный между Рп и Рр. Положение этого квазиуровня зависит не только от уровня инжекции, но и от параметров рекомбинационных центров. [c.99]

Обратимся к анализу полученных соотношений, причем будем интересоваться устойчивостью квазиравновесий системы а = а , X = X , соответствующих в икальному (верхнему и нижнему) положению стержня, когда sin а = О. Такие положения возможны, если а eos 9 = 0. При этом Х является решением уравнения [c.111]

Таким образом, согласно упоминавшейся теореме 6 п. 2.2.7 и теоремам Томсона-Тэта-Четаева, точкам Хц строгого минимума функции D соответствуют положения асимптотически устойчивого квазиравновесия исходной системы, то есть движения вида (1.4), для которых X = Ха = onst (о понятии квазиравновесня см. 3.3). [c.342]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...