159, 376, 377. См. также Расщепления по времени схема

Новый, голографический принцип может быть применен во всех случаях, когда имеется достаточно интенсивный источник когерентного монохроматического излучения, позволяющий получить расходящуюся дифракционную картину при относительно сильном когерентном фоне. В то время как его применение в электронной микроскопии, по-видимому, позволит достичь разрешения, не доступного для обычных электронных микроскопов, вероятно, все же более заманчивы перспективы применения нового метода в области световой оптики, где открывается возможность регистрации на одной фотографии информации о трехмерных объектах. В процессе восстановления можно сфокусировать последовательно одну плоскость за другой так, как будто сам предмет расположен в исходном положении, хотя искажения, обусловленные влиянием различных частей предмета, не лежащих в резко фокусируемой плоскости, при когерентном освещении больще, чем при некогерентном. Вполне возможно, что в световой оптике, где допустимо расщепление пучков, будут найдены такие методы использования когерентного фона, которые позволят улучшить разделение предмета по глубине, а также подавить влияние сопряженной волны более эффективно, нежели это было сделано в исследованных здесь простейших схемах. [c.269]

Отъюстировать измерительную установку согласно схеме на рис. П.8. 3. Измерить спектральный коэффициент пропускания ИФ на участке спектра 410—1050 нм через каждые 10 нм при нормальном падении света. Для указанных длин волн снимаются отсчеты, пропорциональные падающему Фо (без ИФ) и про-щедщему Ф (с ИФ) потокам, а также Т — Ф ,/Фо 4. Исследовать смещения максимума пропускания (Хщах) и изменение полуширины (6X0,5) полосы пропускания для углов падения света на ИФ 10°, 25° и 40°. Эти измерения можно провести, измеряя прошедший через ИФ поток излучения и фиксируя соответствующую Фтах, И И % ., СООТВеТСТВуЮЩИе Фтах/2 по обе стороны от А шах тогда 6Хо,5 = А,2 — Ль 5. Исследовать расщепление полосы пропускания ИФ при угле падения света 40° в естественном свете и в свете, поляризованном в плоскости перпендикулярно, а затем параллельно плоскости падения. В этом случае следует измерить Т%, как в п. 3 в области полосы пропускания, и через 5 нм. Требуемую ориентацию поляроида проводят с помощью черного стекла (л = 1,52), которое закрепляется на время в угломерном устройстве под углом Брюстера (tgaБp = п). 6. Построить кривые пропускания ИФ Т = ЦК) для углов падения О и 40° при работе в естественном и поляризованном свете. 7. Составить отчет (см. с. 504). [c.514]

Эти формулы также устойчивы при больших Ре. Значение полученное по формуле (3.443), очень мало отличается от значения, полученного по условию Йенсена (3.441), так как полная ошибка аппроксимации при этом не меняется (Брили [1970]). Но в неявной схеме метода чередующихся направлений итерации для (см. разд. 3.1.16) сходятся быстрее, можно проводить расчеты с большими величинами шагов по времени, а суммарное машинное время сокращается вдвое. Однако программа становится сложнее, так как формулы (3.445) при решении уравнения Пуассона с помощью неявной схемы метода чередующихся направлений приводят к появлению членов в узлах, отстоящих от границы более чем на один шаг таким образом, расщепленные по времени неявные разностные уравнения вдоль у в неявной схеме метода чередующихся направлений не будут трехдиагональными. Для того чтобы исключить эту дополнительную неявность в точках да 1 и + 2, Брили [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...