G-четность х /-частица

Множитель С (а) в (2) может принимать значения и паз. зарядовой чётностью частицы системы частиц) или С-чётностью. [c.54]

Частицы, образующиеся при распаде истинно нейтральной частицы, должны находиться в состоянии с той же С Чётностью, что н С-чётность нач. частицы. Поэтому, напр., распады. Зу и t]0 Зу запрещены. [c.54]

На первый взгляд в атом случае следует ожидать вырождении по чётности, поскольку аксиальный заряд, действуя на нек-рый вектор состояния, переводит его в др. вектор состояния с той же энергией, но с противоположной чётностью. Такое вырождение, однако, экспериментально не наблюдается. Др возможность реализации симметрии состоит в том, что аксиальный заряд может переводить нуклон не в резонанс с противоположной чётностью, а в состояние нуклон плюс покоящаяся безмассовая псевдоскалярная частица. Хотя безмассовой псевдоскалярной частицы в природе нет, её роль играет я-мезон, масса к-рого мала но сравнению с массой нуклона [как видно из ф-лы (1), правильнее говорить о малости mjt, т%1т% 1/50]. Естественно поэтому допустить, что в пределе = it-мозон становится безыассовым, и приближение строго сохраняющегося аксиального заряда может быть разумным. Соотношения симметрии при этом сводятся к предсказаниям связей между амплитудами процессов с разным числом я-мезонов с нулевой полной анергией. Если же учесть, что величина конечна, хотя и мала, можно убедиться, что кинематич. эффекты (связанные с изменением положения л-ме-эонного полюса в разл. амплитудах) приводят к правой части соотношения (1). [c.34]

С ростом энергии сталкивающихся частиц сечение А, за счёт сильного и эл.-магн. взаимодействий падает, а за счёт слабого взаимодействия — растёт. Поэтому при высоких энергиях в столкновениях адронов могут наблюдаться и процессы слабой А. кварков и антиквар-ков в виртуальный илп реальный W - или 2 -боаон слабого взаимодействия. Интерференция сильного и слабого взаимодействий адронов определяет эффекты слабого взаимодействия в столкновениях адронов при высоких энергиях (несохраненио чётности, одиночное рождение странных и очарованных частиц в столкновениях обычных адронов и др.). [c.85]

При взаимодействии налетающей частицы с ядром — мишенью — может образоваться составное ядро — нестабильная ядерная система, обладающая рядом квазиста-ционарных уровней. Ширина уровня Г связана с временем жизни т квазистационарного состояния соотношением Т = п х. Если энергия частицы в системе центра инерции близка к энергии одного из уровней составного ядра, то вероятность образования составного ядра становится особенно большой, и сечения ядерных реакций резко возрастают, образуя резонансные максимумы, При этом (в случае изолир. резонанса) сечение реакции и определяется Б,— В, ф. Аналогичная ситуация имеет место при взаимодействии элементарных частиц, если их полная энергия в системе центра инерции (масса системы) близка к массе нестабильной частицы — резонанса С подходящими квантовыми числами (е ц-ном, чётностью, странностью И Т. д.). [c.227]

Если полный спин образовавшихся нейтронов равен нулю (единице), то в силу Паули принципа ИХ орбит, момент должен быть чётным (нечётным). Т. к. полный момент нач. частиц равен единице, то первая возможность запрещена законом сохранеиил момента. Это означает, что чётность конечного состояния равна (—1), Т. к. чётность нач. состояния равна Р(зх), то в силу сохранения чётности в сильном взаимодействии процесс (3) раареишн только в случае, если Р (п)=—1. Наблюдение этого процесса на опыте позволило сделать однозначное зак. [ючение о том, что чётность пиона равна —1 (более точно, что относит, чётность системы и р равна —1). Т. о., пион является псевдоскалярной частицей (его спин равен пулю). Псевдоскалярными частицами являются также мезопы г . К, D и нек-рые др. мезоны. В. ч. векторных мезонов, напр, р, ф, ы, Л , совпадают с В. ч. у-кванта и равны —1. [c.292]

Г - 2л запрещён законом сохранении чётности). Благодаря этому в классификации элементарных частиц к]-мезоп относят не к ремнапсам, а к стабильным частицам. [c.42]

ЗАРЯДОВАЯ ЧЁТНОСТЬ (С-чётность) (С) одна из внутр. характеристик (квантовых чисел) истинно нейтральной частицы (или истинно нейтральной системы частиц), определяющая поведение её вектора состоянпя при. зарядовом сопряжении. Является мультипликативным квантовым числом и может прннпмать значения — i. В любых процессах, обусловленных ЭЛ.-магнитным или сильным взаимодействием, 3. ч. сохраняется. [c.53]

Конкретны вид линейных эрмитовых операторов, соответствующих таким физ, величинам, как импульс, угловой (орбитальный) мо.меьт, энергия, постулируется исходя 113 соответствия принципа, требующего, чтобы в пределе А 0 рассматриваемые физ. величины принимали класснч. значения, и согласуется с общими принципами определения этих величин на основе законов сохранения (см. ниже). Вместе с тем в К. м. существуют такие линейные эрмитовы операторы напр., отвечающие преобразованию векторов состояния при отражении осей координат пространственной инверсии), перестановке одинаковых частиц и др.], к-рым соответствуют измеримые физ. величины, не имеющие классич. аналогов, напр, чётность (см. Операторы). [c.279]

Для классификации уровнен К. принято использовать спектроскопич. обозначения n - -i) + Lj, где Пг — радиальное квантовое число, J — полный угл. момент системы, составленный из орбитального момента L и снинового S при этом пространств, чётность Р = —1) , зарядовая чётность С=(—1) + . Частицы //t() я Г являются осн. векторными состояниями К. На опыте векторные К. наблюдаются как резонансы в е -е--аннигиляции, а также в спектрах масс лептонных пар, образованных при адрон-адронных столкновениях.С-чётные состояния 5, (ri , г1с)и Р (Хсу) проявляются в основном в радиац. распадах Sj-ypoB-ней типа [c.343]

Взаимодействие Н. со средними и тяжёлыми ядрами имеет ряд особенностей, приводящих в нек-рых случаях к значит, усилению эффектов несохранения чётности в ядрах. Один из таких эффектов — относит, разность сечения поглощения Н. с поляризацией по направлению распространения и против него, к-рая в случае ядра равна 7% при /ц = 1,33 эВ, соответствующей д-волновому нейтронному резонансу. Причиной усиления является сочетание малой энергетич. ширины состояний компаунд-ядра и большой плотности уровней с противоположной чётностью у этого компауед-ядра, обеспечивающей на 2—3 порядка большее смешивание компонент с разной чётностью, чем у низколежащих состояний ядер. В результате ряд эффектов асимметрия испускания у-квантов относительно спина захватываемого поляризов. Н. в реакции (п, у), асимметрия вылета заряж. частиц при распаде компаунд-состояний в реакции (п, р) или асимметрия вылета лёгкого (или тяжёлого) осколка деления в реакции (п, ). Асимметрии имеют величину 10" —10 при энергии тепловых Н. В р-волновых нейтронных резонансах реализуется дополнит. усиление, связанное с подавленностью вероятности образования сохраняющей чётность компоненты этого комдаунд-состояния (из-за малой нейтронной ширины 2оЭ [c.269]

I = 0,1, 2,... т.1 т — —/, —I 1,. .., 1 — соответственно орбит, и магн. квантовые числа. Если частица движется в центрально-симметричном поле С/(г) = С/( г ), то //, и Л/, образуют полный набор коммутирующих О. дли данной системы с общей системой собств, ф-ций Л г( г )У (0,ф), причём I определяет не только величину ЛГ (и наряду с гл. квантовым числом и энер-гетич. состояние системы), но и пространственную чётность СОСТОЯНИЯ, характеризующую изменение волновой ф-ции при инверсии координат, / ф(г) = ф(—г) = = (—1) ф(г) (Р — О. инверсии), т. е. чётность состояния совпадает с чётностью I. [c.412]

О. я. применяются для изучения свойств ядер, связанных с его спином, взаимодействия ядер с разл. микрочастицами. С помощью поляриаов. ядерных мишеней и пучков поляризов. частиц можно определить спиновую зависимость взаимодействия частиц с ядрами. Наблюдение распада возбуждённых состояний О. я. даёт информацию о спинах, чётностях, магн. и электрич. моментах как самих возбуждённых состояний ядер, так и испускаемых микрочастиц. Исследования угл. распределения электронов при распаде поляризов. ядер Со привели к открытию нарушения пространств, чётности в слабых взаимодействиях. Из угл. распределения у-иэлучения поляризов. ядер — d, по- [c.471]

Бели при смешивании СР-чётность сохраняется, то вероятности осцилляц. переходов для частиц и античастиц совпадают АР Ра- в — Ра- в = 0, Нарушение СР-инвариантности связано с появлением комплексной фазы eia в матрице смешивания. При этом разность вероятностей АР з1п2ф отлична от нуля. [c.484]

Т. к. время жизни пионов велико по сравнению с ядер-ным временем 10" с), в табл. эле.ментарных частиц их условно относят к стабильным частицам. Э.тект-рнч. заряд л -мезона ( = — 1 (т. е. совпадает с зарядом электрона), для л -мезона ( — +1, для л -мезона ( — 0. Спин пионов / = О, т. е. они относятся к классу бозонов. Их внутренняя чётность отрицательна, Р — —1. Частицы с такими характеристиками спина и чётности (/ = О, Р — —1) наз. псевдоскалярными барионное число, лептонное число, странность, очарование, красота пионов равны нулю. Из кваркового состава пионов видно также, что л и л" являются частицей и античастицей по отношению друг к другу, а л тождествен своей античастице (т. е. является u m ннo нейтральной частицей), л -мезон имеет положит, зарядовую чё пность . С — -[-1, Изотопический спин пионов / = 1, т. е. они образуют изотопич. триплет трём возможным проекциям изотопич. спина 1 = +1, 0, —1 соответствуют состояния л+, л , Л", С-чёпшостъ пионов отрицательна, С = —1. [c.583]

Простейшим примером служит не релятивистское рассеяние частицы со сппном s = Vj (напр., нуклона) на бесспиновой частице, напр. на ядре с нулевым спином / = 0. Процесс рассеяния полностью описывается амплитудой рассеяния /, к-рая в данном случае является спиновой матрицей ос,Р = /j). Спин-орби-тальное взаимодействие приводит к зависнмостн амп-.тптуды рассеяния от спинов. При заданном (полу-целом) значении полного угл, момента системы j орбитальный момент может принимать - 2 значения I = / /2, отвечающие разл. чётности. Поэтому из сохранения / и чётности следует сохранение абс. значения I, т. е. оператора Р. Единственным действующим на спины инвариантным оператором, коммутирующим с Р, является оператор t или пропорциональный ему оператор av (v — единичный псевдовектор нормали к плоскости рассеяния v Inn l, где п в п — единичные векторы в направлении падающего п рассеянного пучков). Поэтому общий вид оператора амплитуды рассеяния в рассматриваемом случае [1] [c.62]

ПСЕВДОСКАЛЯРНАЯ ЧАСТИЦА — элементарная частица, характеризующаяся нулевым спином и отрицательной внутренней чётностью (см. Скалярное поле). ПСЕВДОСКАЛЯРНОЕ ПОЛЕ — см. Скалярное поле, ПСБВДОТЁНЗОР (относительный тензор) веса (0 — многокомпонентная величина Р, определяемая в каждой координатной системе п упорядоченными компонентами, к-рые при переходе к новой, штрихованной, системе координат преобразуются по закону [c.172]

ПСИ-ЧАСТЙЦЫ (ф-частицы) — общее назв. группы нейтральных мезонов со спином и отрицательной внутренней чётностью, имеющих близкие свойства и значения масс, лежащие в интервале 3—4 ГэВ. П.-ч,— истинно нейтральные частицы их зарядовая чётность С = —1. [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...