Опыты Тэйлора и Квини

Рис. 4.53. Опыты Тэйлора и Квинни (1931). Аппарат для тепытания трубки на совместное

Рис. 4.55. Опыты Тэйлора и Квинни (1931). Изменение внутреннего объема трубки из мягкой стали и обезуглероженной стали, показанное в рамках зависимости нагрузка — Полное удлинение. I — диаграмма растяжения для мягкой отожженной стали, 2 — диаграмма растяжения для мягкой обезуглероженной стали,

Рис. 4.58. Опыты Тэйлора и Квинии (1934). Сравнение экспериментальных результатов по еовместиому растяжению и кручению алюминиевых трубок (кружки) с гипотезой Максвелла — Мизеса и гипотезой максимального сдвига (максимального касательного напряжения —

Для сравнения с опытом Тэйлора и Квинни с отожженной медью при сжатии, результаты которого показаны на рис. 4.103, а, я включил опыт на растяжение, проведенный в моей лаборатории с таким же, но на этот раз полностью отожженным материалом, при нагружении мертвой нагрузкой тонкостенной полой трубки. Скорость нагружения была постоянной проведение опыта заняло около часа. Результаты, показанные на рис. 4.103, б, как и для опыта Тэйлора и Квини на рис. 4.103, а, нанесены как на плоскости а — е, так и на плоскости —е для демонстрации деталей, наблюдаемых на графиках последнего рисунка, который показывает не только серию прямых линий, согласующихся с формулой (4.25), но также и переходы второго порядка, имеющиеся при шести из восьми деформаций перехода второго порядка, определяемых по формуле (4.26). Последний переход при ЛГ=0, показанный как на рис. 4.103, а, так и на рис. 4.103, б, который, согласно формуле (4.26), должен бы быть при 8jv=0,577, произошел при деформации, соответствующей точке предельного напряжения как при сжатии, так и при растяжении, если данные нанесены, согласно обобщению уравнения [c.173]

Рис. 4.103. а) Опыты Тэйлора и Квинни (1934) на сжатие медных образцов в области большой деформации (см. рис. 4.91). График в осях Ig (Ло/Л), а (напряжение условное, пересчитанное Беллом с результатов опытов Тэйлора и Квинни, представленных в истинных напряжениях) б) График в осях квадрат условного напряжения — условная Деформация. Результаты того же опыта, но представленные для сравнения с результатами, полученными по формуле БеЛ ла (4.25), соответствующей параболическому закону в осях условных напряжений с и дефор наций Е. Отметим переход второго порядка при N=4 I — фактический конец опыта. )i г) Графики о—е н с —е, построенные на основе результатов экспериментов Белла по растяже-вню образцов нз отожженной при 1700° F поликристаллической меди высокой чистоты под действием мертвой нагрузки при Г=300 К, показывающие переходы второго порядка гри Af=l8, 13, 6. 4. 2 и разрушение при наиболее высокой найденной экспериментально деформации перехода, соответствующей N=0. [c.174]

Опыты Тэйлора и Квинни на совместное действие растяжения и кручения ). Первый из названных авторов распространил свои тщательно поставленные исследования пластической деформации в монокристаллах металлов ) на случай поликристаллических пластичных металлов. Измеряя во время деформации изменение объема полости трубы путем заполнения ее водой и производя отсчеты по передвижению столбика воды в капиллярной трубке, Тэйлор и Квинни имели возможность более совершенно, чем в случате опытов Лоде, определить зависимость, существующую между величинами (х и v. Объем полости трубы, пластически деформированной путем осевого растяжения, должен быть неизменным. То же при условии p = v имеет место и в случае кручения, а следовательно, и при совместном действии растяжения и кручения. Поэтому возможные изменения объема воды, заключенной в полости трубы, должны быть связаны с отклонениями от закона (Л = v. Эти опыты дали результаты, показанные на фиг. 193— 195. В соответствии с условием пластичности = onst в трубе, подверженной одновременному действию растяжения и кручения, должны возникнуть пластические деформации при [c.278]

Ф и г. 193—194. Опыты Тэйлора и Квинни с медью, алюминием и мягкой сталью на совместное растяжение и кручение. [c.279]

На фиг. 195 представлены результаты опытов Тэйлора и Квинни, отражающие кинематику пластического течения. Разброс [c.279]

Опыты Тэйлора и Квина. Основная задача этих опытов состояла в проверке опытов Надаи-Лоде и, кроме того, в установлении взаимной ориентации главных осей напряжений и деформаций (точнее [c.69]

По поводу опытов Тэйлора и Квини заметим следующее материалы труб обладали довольно заметным упрочнением, в пределах [c.74]

Рис. 4.12. Результаты опытов Тэйлора и Квинни [53]

Тэйлор и Квинни выбрали для сравнения пути чистого растяжения и чистого кручения полых трубок из отожженной поликристалличе-ской меди. Они использовали кривую напряжение — деформация, полученную в опытах на кручение, для отыскания функций отклика напряжение — деформация при растяжении, показанных на рис. 4.60, на основании гипотезы Максвелла — Мизеса и гипотезы Геста — Треска, которую Тэйлор и Квинни считали гипотезой Мора. Сравнение результатов, полученных на основании этих двух гипотез, с прямыми наблюдениями в опытах на растяжение показали, что, по-видимому, ни одна из гипотез не согласуется с экспериментальными фактами. [c.109]

Эксперимент, описанный в конце раздела 4.20, представлял собой опыт Тэйлора и Квинни (Taylor and Quinney [1934, 2]) по сжатию поликристалла, проведенный в 1934 г. (рис. 4.91). Результаты этого опыта, продолжающегося до очень большой деформации, были представлены авторами в виде зависимости условного напряжения от логарифмической (истинной) деформации. Пересчет в зависимость —8 для условных напряжений и деформации, который я провел для данного исследования (рис. 4.103, с), позволил обнаружить, что отклик на условную деформацию, равную примерно 60%, описывается формулой (4.25) с единственным переходом второго порядка, происходящим при 8jv 0,17. [c.172]

Оставляя обсуждение этой корреляции до раздела 4.31, посвященного эффекту Савара — Массона, я начну здесь дальнейший анализ эксперимента Тэйлора и Квинни (Taylor and Quinney [1931, 1]), проведенного 40 лет назад, который был описан в разделе 4.14. Эксперимент, результаты которого показаны на рис. 4.104, состоял в сравнении двух испытаний отожженных медных трубок — одной иа одноосное растяжение и другой на чистое кручение. Оба испытания были проведены при монотонно возрастающем напряжении до получения большой деформации. Строя график по данным, полученным при растяжении, на плоскости в осях условное напряжение — логарифмическая ( истинная ) деформация и сравнивая его с графиком зависимости между номинальным касательным напряжением и деформацией сдвига при кручении, они заключили, как мы видели в разделе 4.14, что не применимы ни гипотеза течения Треска— Геста, ни гипотеза течения Максвелла — Мизеса (см. рис. 4.60). Вновь обнаруживаем в истории эксперимента пример пристрастия к концепции, повлиявшего на представление и интерпретацию экспериментальных результатов. Когда результаты тех же самых двух опытов были пересчитаны для сравнения к условному напряжению и к условной деформации, они не только показали точное соответствие с гипотезой Максвелла — Мизеса, но графики —е и 5 —s обеспе- [c.175]

В 1934 г. Тэйлор и Квинни (Taylor and Quinney [1934, 2]) провели опыты по кручению и сжатию для определения теплового поведения с помощью как термопар, так и калориметров. По измерениям при помощи обоих приборов они получили сравнимые результаты. Деформированные образцы быстро снимались с закручивающего устройства и бросались в калориметр. Для отожженной чистой меди и мягкой стали порядок значений скрытой теплоты был одинаковым, но вместо того, чтобы оставаться постоянным по значению в процессе деформирования, скрытая теплота претерпевала процентное уменьшение при весьма больших деформациях. Сравнивая результаты измерений по калориметру для чистой меди с максимальным напряжением, достигавшимся при Ig (/io//i) = l,45 по данным опыта, представленным на рис. 4.91, они показали, что работа по холодной обработке, необходимая для насыщения меди скрытой энергией при комнатной температуре, была примерно такой же, как и та, которая необходима для того, чтобы повысить прочность металла до ее максимального значения. [c.180]

Выше, в разделе 4.22, мною показано на основании анализа многих опытов, что условие Максвелла — Мизеса, согласно которому mln = 1 3, справедливо только тогда, когда и касательные и нормальные напряжения и деформации как осевая, так и сдвига определены для недеформированного состояния тела. Попытка Тэйлора и Квинни (Taylor and Quinney [1931, IJ) провести сравнение для истинных деформаций оставалась безрезультатной (см. рис. 4.60, раздел 4.14) до тех пор, пока мною не был выполнен пересчет данных, как показано на рис. 4.104 в разделе 4.22, после которого была достигнута близкая согласованность не только с условием Максвелла — Мизеса, но также и в представлении функции отклика в количественном отношении согласно формулам (4.25) 1(4.63)] и (4.29) 1(4.64)]. В своей теорий поликристаллических тел Тэйлор предполагал, что и напряжение и деформация при одноосном напряженном состоянии образца должны быть истинными . Возможно, причиной того, что такое предположение оказывается совершенно несогласующимся с данными опытов, является то, что при определении определяющей деформации монокристалла (формула (4.24) [(4.62)], изменение размеров в процессе деформирования уже было учтено. [c.298]

Интересный новый эксперимент, связанный с более ранними исследованиями Лоде (Lode [1926, 1]) и Тэйлора и Квинни (Taylor and Quinney [1931, 1]) (раздел 4.14), включал опыты на растяжение [c.310]

Резюмируя результаты опытов Лоде, а также Тэйлора и Квинни, можно сказать, что для исследованных ими металлов среднее главное нормальное напряжение Од, вопреки теории Мора и теории наибольшего касательного напряжения, оказывает заметное влияние на диаметр наибольшего главного круга напряжений. Согласно условию Тмакс. = onst, для состояния чистого сдвига ( = 0) диаметр указанного круга должен быть равен о , тогда как опыты ясно показали, что он значительно больше и близок к значению 2.ajY = 1,155 о , соответствующему теории Хокт. = onst. [c.280]

По данным опытов Лоде, а также Тэйлора и Квинни (ем. пп. 2 и 3 настоящей главы) в плоскостях сдвига скорости скольжения элементов материала друг относительно друга пропорциональны касательным напряжениям, действующим в этих плоскостях. [c.285]

Фиг. 195. v=/ ( J.) (по опытам Д. Тэйлора и Г. Квинни). [c.280]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...