379, 380 сравнение с опытом

Выполненный выше анализ собственных ОСН в исследуемых узлах показал, что толщинные ОСН Оуу весьма незначительны по сравнению с радиальными и окружными. Это обстоятельство позволяет проводить решение деформационной задачи в рамках плоского напряженного состояния с ненулевыми компонентами напряжений только в радиальном Оп- и окружном О00 направлениях. [c.301]

Опыт показывает, что, пока скорости тел малы по сравнению со скоростью света, линейные масштабы и промежутки времени остаются неизменными при переходе от одной системы отсчета к другой, т. е. не зависят от выбора системы отсчета. Это нашло свое выражение в ньютоновской концепции абсолютности пространства и времени. Механику, изучающую движения тел именно в этих случаях, называют ньютоновской. [c.8]

Это не соответствует формуле (27) Мы проделали другой опыт и получили другой результат. Наш прежний опыт основывался на естественном определении длины в системе S при условии одновременности в этой же системе S. В первом опыте производилось сравнение Ддг с Ад , когда Д/ = О, а во втором опыте производилось сравнение Ад с Ад , когда Ai = 0. [c.354]

Если в точке А пространства расположены часы, то наблюдатель, находящийся в А, может определять значения времени для событий, совершающихся в непосредственной близости от А, путем наблюдения одновременных с этими событиями положений стрелок часов. Если в другой точке В пространства находятся другие часы с точно такими же свойствами, то наблюдатель в В может определить значения времени для событий в непосредственной близости от В. Однако без дальнейших предположений невозможно произвести сравнение по времени события в Л с событием в В. До сих пор мы определили только время А и время В , но не общее для А и В время. Это последнее можно установить, вводя определение, что время , необходимое для распространения света из А в В, равняется времени , требуемому для распространения его из В в А. Пусть луч света выходит в момент /л по времени А из точки А в направлении В пусть он в момент (в по времени В отражается от В к А и опять достигает точки А в момент по времени Л . [c.373]

Перейдем теперь к изучению противоположного случая, когда Для того чтобы можно было опять пренебречь членом (vV)v, необходимо в этом случае одновременное выполнение условия малости амплитуды колебаний тела по сравнению с его размерами [c.125]

В другом варианте голограмма изготавливается для какого-то определенного состояния объекта при ее просвечивании объект не удаляется и производится его освещение, как на первом этапе голографирования. Тогда опять получаем две волны, одна формирует голографическое изображение, а другая распространяется от самого объекта. Если теперь происходят какие-либо изменения в состоянии объекта (в сравнении с тем, что было во время экспонирования голограммы), то между указанными волнами возникает разность хода и изображение покрывается интерференционными полосами. [c.269]

Необходимо, однако, отметить, что согласно закону Кирхгофа тело, сильнее поглощающее, должно и больше испускать только при условии, что сравнение производится при одинаковой температуре. Это условие соблюдено в описанном выше опыте с расписанным фарфором, отдельные части которого нагреты до одной температуры то же имеет место и в ряде других аналогичных опытов при накаливании платиновой пластинки, до половины покрытой платиновой чернью, черные части светятся гораздо ярче капля фосфорнокислого натрия на платиновой проволочке остается те м-иой, хотя проволочка ярко раскалена, ибо капля даже при высокой температуре остается прозрачной для видимых лучей, и т. д. Поэтому лишь кажущимся парадоксом является известный опыт, в котором в водородное пламя вводятся рядом куски извести и угля и известь оказывается гораздо более ярко раскаленной, чем уголь. Конечно, поглощательная, а следовательно, и испускательная способность угля гораздо больше, чем у извести для всех длин волн, и поэтому при равной температуре уголь будет светиться во всем спектральном интервале ярче, чем известь. Но в описанных условиях опыта температура угля оказывается гораздо ниже температуры извести. Причина лежит отчасти в химических процессах, сопровождающихся поглощением тепла, отчасти в том, что уголь именно в силу своей большой испускательной способности излучает много энергии во всем спектре, в том числе очень много и в инфракрасной области. Этот огромный непрерывный расход энергии и приводит к тому, что температура, до которой раскаляется уголь, оказывается значительно ниже, чем температура самого пламени или извести, не несущей таких больших потерь энергии, ибо ее испускательная способность селективна и, в частности, в инфракрасной части очень мала. [c.691]

Опыт Физо (1851). В противовес двум взаимоисключающим гипотезам Френель выдвинул гипотезу о частичном увлечении эфира движущимися телами. Согласно ей эфир внутри материальных тел отличается от эфира вне этих тел только своей плотностью, а остальные свойства эфира всюду одинаковы. Тело при движении увлекает только ту часть эфира, находящегося внутри него, которая составляет избыток плотности в нем по сравнению с плотностью в пространстве, свободном от материальных тел. При этих предположениях для скорости света ц в движущейся со скоростью V среде Френель получил следующую формулу [c.205]

То, что умозрительные соображения в этом случае давали правильный ответ, отнюдь не является случайным совпадением. Ведь так называемые умозрительные соображения в действительности опираются на весь наш практический опыт и на представления, сложившиеся у нас в результате этого опыта. А весь этот опыт в течение долгого времени (во всяком случае до конца прошлого столетия) относился только к движениям со скоростями, малыми по сравнению со скоростью света. [c.225]

Мы убедились в справедливости принципа относительности Галилея для движений, скорости которых (в том числе и скорость движения одной системы координат относительно другой) малы по сравнению со скоростью света. Естественно возникает вопрос, распространяется ли принцип относительности Галилея на движения, скорость которых сравнима со скоростью света. Опыт дает, по-видимому ), положительный ответ на этот вопрос. На работе мощных ускорителей, в которых частицы движутся со скоростями, близкими к скорости света, никак не сказывается движение Земли относительно неподвижной системы координат. Между тем все движения частиц в ускорителях мы относим к системе отсчета, жестко связанной с Землей. Эту систему отсчета, как указывалось, можно рассматривать как инерциальную, скорость движения которой относительно неподвижной все время изменяется по направлению. Следовательно, опыты в системе координат, жестко связанной с Землей, представляют собой как бы совокупность опытов, производимых в различных инерциальных системах координат (движущихся с различной по направлению скоростью относительно неподвижной ). Поскольку на работе [c.235]

Более того, если речь идет не об измерении, а только о сравнении длин линеек, можно поставить опыт, пользуясь только световыми сигналами и не пользуясь часами. Для этого линейки располагают так, чтобы их начала лежали в одной точке А (направлены линейки могут быть как угодно). На концах линеек (в точках и устанавливают зеркала, которые отражают идущие вдоль линеек световые сигналы в обратном направлении у начала линеек (в точке А) устанавливают источник световых сигналов. Посылая короткие световые сигналы сразу вдоль двух линеек, можно непосредственно (без помощи часов) определить, возвращаются ли сигналы в точку А одновременно. Одновременность возвращения обоих сигналов указывает, что время их распространения вдоль двух линеек туда и обратно одинаково (наоборот, нарушение одновременности возвращения сигналов указывает, что это время различно). Зная скорости распространения сигналов вдоль двух линеек, мы из равенства времен распространения сигналов можем вывести определенные заключения о длине пройденных ими путей, а значит, и о длине линеек. [c.243]

Итак, опыт Майкельсона состоит в том, что с помощью световых сигналов сравниваются расстояния между лежащими в разных направлениях фиксированными точками твердого тела, движущегося с постоянной скоростью V относительно неподвижной системы отсчета ). Сравнение производится при различной ориентировке тела относительно скорости v. Для сравнения этих расстояний сопоставляются пути, проходимые световыми сигналами в неподвижной системе координат. То обстоятельство, что в опыте Майкельсона источник световых сигналов сам движется, не может играть роли, поскольку скорость световых сигналов не зависит от скорости их источника. Впрочем, здесь можно было бы не ссылаться на то, что скорость световых сигналов не зависит от скорости источника, а сослаться на непосредственный опыт. Позднее опыт Майкельсона был повторен с тем отличием, что вместо источника света, связанного с движущейся установкой, в качестве источника света была использована одна из звезд. Опыт этот дал те же результаты, что и опыт Майкельсона. Таким образом, непосредственно было доказано, что движение источника света в опыте Майкельсона не играет роли. [c.251]

Однако осуществить такой опыт с требуемой точностью практически было бы трудно, да в осуществлении именно этого опыта и нет необходимости. Дело в том, что принцип относительности позволяет частично предсказать результат опыта, а на основании этого результата, опираясь на известные уже свойства линеек и световых сигналов, можно сделать вывод о влиянии движения на ход часов. Таким образом, сравнение обычных часов со световыми — это не действительно осуществленный, а лишь воображаемый омыт, поясняющий возможность проверки одного из основных инструментов (часов) при помощи двух других (световых сигналов и линеек). Но выводы относительно влияния движения часов на их ход, которые из этого воображаемого опыта могут быть сделаны, находят себе подтверждение в некоторых экспериментальных фактах. Поэтому воображаемый опыт по проверке часов при помощи линеек и световых сигналов вместе с указанными экспериментальными фактами дает надежный ответ на вопрос о влиянии движения на ход часов. [c.260]

Здесь первое слагаемое представляет собой напряжение, получаемое на основании элементарной теории изгиба в курсе сопротивления материалов, а второе слагаемое следует рассматривать как поправку к этой теории. Величина поправки не зависит от координаты Xi и при 21 h она пренебрежимо мала по сравнению с величиной первого слагаемого формулы (е). Например, при й/2/ = 0,1 поправка для наибольшего напряжения Оп в среднем сечении составляет всего 0,3% от напряжения, определяемого элементарной теорией, а при h 2l — 0,25— [c.249]

При обтекании тела практически безграничным потоком (внешняя задача) пограничный слой образуется, начиная от передней кромки (носика) тела. На рис. 8.17 штриховой линией показана условная граница пограничного слоя, т. е. такое расстояние от твердой поверхности, на котором скорость течения в пограничном слое отличается от скорости внешнего (потенциального) потока на заданную малую величину (например, на 1 % 0,5 %). В пределах пограничного слоя скорости изменяются очень резко, поскольку толщина б пограничного слоя в данном сечении невелика по сравнению с расстоянием х от точки его образования (см. рис. 8.17 и 8.19). Вниз по течению толщина пограничного слоя возрастает, однако, как показывает опыт, малость отношения Ых сохраняется на всей длине обтекаемого тела [это справедливо, если не возникает отрывов (см. ниже)]. [c.326]

Рис. 166 сравнение опыт ных и расчетных характеристик некоторых ТИЛОВ мембран [c.216]

Данные [Л. 376] указывают на весьма высокие значения коэффициентов теплоотдачи (для азотно-графитовой суспензии Оп = = 8 500 вт1м -град, а для гелий-графитовой суспензии On = = 1 700 вт1м град). Отмечается восьмикратное увеличение интенсивности теплоотдачи по сравнению с чистым газом, а количества передаваемого тепла — в 18 раз. Дальнейшее развитие исследований теплоотдачи газовых суспензий нашло отражение в [Л, 224, 225, 362]. В [Л. 362] средние коэффициенты теплообмена не цолучены, для конца обогреваемого участка (L/ ) = 40) [c.222]

Программное обеснеченне САПР орнентировлно на раздельное редактирование всех его нодснстем н их динамическую загрузку в ОП по мере надобности. На рис. 1.11 показано распределение доступной зоны ОП при функционировании ПО такой структуры. Монитор и диалоговая подсистема ПО резидентны, т. е. постоянно находятся в ОП. В смежную с ними область динамически загружаются обслуживающие и проектирующие подсистемы ПО, ирн этом обслуживающие подсистемы занимают участки памяти с меньшими адресами. Оставшаяся не занятой область памяти может быть использована для размещения данных. Динамическая структура ПО по сравнению с оверлейной структурой, требующей совместного редактирования всех подсистем ПО, характеризуется легкостью расширения и модификации, а также значительной экономией ОП. Однако для динамической структуры необходимы дополнительные затраты на организацию взаимодействия проектирующих и обслуживающих подсистем. [c.27]

При наличии в допустимой области нескольких локальных оп-тимумов требуется выбрать наилучший из них, т. е. найти глобальный оптимум. Процесс поиска в этом случае организуется с помощью двух основных подходов. Первый подход использует непосредственное стремление к глобальному оптимуму второй подход, наоборот, сначала предполагает поиск локальных оптимумов, а затем путем их сравнения выбор глобального оптимума. [c.133]

Какое же из этих допущений — допущение теории относительности или допущение механики Галилея — соответствует физическому опыту То обстоятельство, что весь опыт классической механики находился в полном согласии с формулами преобразования Галилея, отнюдь не означает, что формулы (132.1), выдвигаемые теорией относительности, непригодны. Классическая механика (в том числе и небесная механика) имеет дело со столь малыми скоростями V, что величины очень малы по сравнению с единицей (так же как vxl мало по сравнению с /). Поэтому с точностью, далеко превышающей точность механических (и астрономических) измерений, формулы (132.1) дают тот же результат, что и формулы Галилея. Действительно, пренебрегая членами vxl и получим вместо (132.1) [c.457]

Уравнение Эйнштейна (177.1) (его можно также записать в виде = h (v — Vq) = eV), подтвержденное опытами Милликена, подвергалось и в дальнейшем разнообразным экспериментальным проверкам. В частности, частота падающего света варьировалась в очень широких пределах — от видимого света до рейтгеновских лучей, и во всем интервале опыт оказался в превосходном согласии с теорией. В опытах с рентгеновскими лучами проверка упрощается благодаря тому, что v очень велико по сравнению с Vq. Поэтому соотношение Эйнштейна принимает вид hv — eV и позволяет определить V, если измер ёно V. Таким приемом пользуются даже для определения длины волны очень жестких у-лучей, для которых метод дифракции на кристаллах невозможно осуществить с достаточной точностью из-за малости соответствующей длины волны. [c.640]

Опыт должен заключаться в измерении энергии ядра отдачи и сравнении Гэксп с ее расчетным значением. Этот опыт из-за начавшейся войны не был поставлен. Совершенно аналогичный опыт провел в 1942 г. американский ученый Аллен (рис. 52). Препарат лВе наносился тонким слоем на платиновую пластину S (источник). В результате /(-захвата атомы 4Ве превращаются в атомы aLi , которые в виде нонов вылетают из платины за счет энергии отдачи. Положительные ионы sLi ускоряются между электродами S и В потенциалом V ЮО—200 в и тормозятся переменным задерживаюш,им потенциалом в области между сетками В и С. Подсчет ионов с определенной энергией производился при помощи фотоумножителя А с присоединенным на выходе счетчиком Гейгера (ускоряющий потенциал между С и А равен 3,6 кв). [c.147]

Соответствующий опыт ставился неоднократно, однако до 1920 г. он не давал удовлетворительных результатов, так как N и dN сравнивались в разных опытах. В 1920 г. Чедвик впервые провел сравнение N и dN в одном и том же опыте. Схема опыта Чедвика изображена на рис. 76. Если источник а-частиц И и детектор Д (сцинтиллирующий экран) расположить на одинаковом расстоянии от рассеивателя Р, изготовленного в виде кольца, то геометрия опыта получается особенно удобной для расчета и выгодной, так как детектор собирает частицы, рассеянные под данным углом, со всей площади кольцевого рассеивателя. Количество dN рассеянных а-частиц измерялось в условиях, когда прямой пучок а-частиц (из источника в детектор) был закрыт непрозрачным для а-частиц экраном. Наоборот, при измерении N экраном закрывался рассеиватель. При этом для умень- [c.224]

Сравнение (то)теор с экспериментально найденным временем жизни (то)эксп медленного ц-мезона (о < с) является одной из самых простых проверок специальной теории относительности. Опыт по определению (то)эксп ставился следующим образом (рис. 237), Космические частицы проходили через счетчик Си овинцовый поглотитель РЬ для поглощения [c.554]

Сравнение (то)теор с экспериментально найденным временем жизни (то)эксп медленного jLi-мезона (tx ) является одной из самых простых проверок специальной теории относительности. Опыт по определению I (то)эксп ставился следующим образом (рис. [c.111]

В результате опытов были получены нижние границы периодов полураспада для безнейтринного 2р-распада, которые приведены в третьей — четвертой строках табл. 10. Сравнение Tj "(v=]v) с приведенными в тех же строках теоретическими оценками для (v = v) опять-таки показывает, что двойной безнейтринный р-распад не наблюдается экспериментально, т. е. что [c.240]

Сравнение ее с экспериментом выявило некоторые расхождения. По Эйнштейлу, при низких температурах теплоемкость с зависит от Т экспоненциально, в то время как опыт давал кубическую [c.160]

Прежде всего при помощи подобных опытов можно выяснить, зависит ли скорость распространения световых сигналов от скорости движения источника этих сигналов. Прямой опыт по сравнению скоростей света, испускаемого двумя источниками, движущимися с разными скоростями, был выполнен А. М. Бонч-Бруевичем в 1955 г. i). В этом опыте в качестве движущихся источников света были использованы края солнечного диска, лежащие вблизи экватора. Так как Солнце вращается вокруг своей оси, то восточный и западный края солнечного диска имеют линейные скорости, направлен- [c.245]

Клиноременные передачи по сравнению с плоскоременными имеют существенные достоинства. Большое значение коэффициента трения обеспечивает высокую надежность сцепления ремней со шкивами. Благодаря этому клиноременные передачи отличаются меньшим относительным скольжением, могут работать с большими нагрузками и передаточными отношениями при меньших начальных натяжениях ремней, давлениях на валы, углах обхвата"Оп, ,, и межцентровых расстояниях а. К. п. д. клиноремениой передачи, ц 0,96. [c.425]

Из сравнения выражений (4. 47) и (4. 48) следует, что парамагнитная восприихмчивость в три раза больше диамагнитной. Поэтому диамагнитную восприимчивость нельзя наблюдать непосредственно опыт всегда дает разность этих восприимчивостей, равную 2/3 от правой части (4.48). Последние две формулы показывают, что электронная восприимчивость не зависит от температуры. [c.149]

Кроме конфигурации граничных поверхностей необходимо учитывать влияние режимов движения жидкости па величину и механизм, потерь. Как известно из гл. 2 и 5, кинематические структуры ламинарного ji турбулентного потоков различны турбулентные пулбсащш "Гпорождают добавочные касательные напряжения, которые вызывают увеличение потерь энергии в турбулентных потоках по сравнению с ламинарными при сопоставимых условиях. Для оценки потерь важно знать условия перехода ламинарного течения в турбулентное. Этот вопрос рассмотрен в п. 6.6. Здесь укажем только на классический опыт О. Рейнольдса, который, наблюдая поведение подкрашенных струек жидкости в стеклянной трубке, установил сугцествование критического значения числа Re =-- vdh, определяющего границу между ламинарным и турбулентным режимами. Если для круглых труб число Рейнольдса определять по формуле Re = vdiv (где а — средняя скорость потока d—диаметр трубы), то, как показали опыты О. Рейнольдса и других исследователей, при Re < Re p = = 2300 наблюдается устойчивый ламинарный режим, при Re > [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...