Степень взаимной когерентности пучко

Степень взаимной когерентности пучков 116 [c.600]

Юстировка прибора, необходимая для достижения высокой степени взаимной когерентности перекрывающихся пучков, сводится к нескольким легко осуществимым и воспроизводимым операциям, что обеспечивает предсказуемость поведения прибора в процессе его юстировки. [c.37]

Для появления чётко выраженной картины дифракции, аналогичной картине дифракции в параллельных лучах от малого отверстия в непрозрачном экране, необходимо, чтобы в пределах единичного отверстия диффузора Дф2 первичный световой пучок характеризовался высокой степенью взаимной когерентности, т. е. необходимо, чтобы выполнялось условие пространственной когерентности. Это условие в соответствии с [216, с. 116 (ф. 42) 46, с. 82 (ф. 17.1) 49, с. 207 (ф. 28.6) ] можно записать в виде [c.110]

Аналогичные видоизменения можно внести и в случае, когда оба падающих пучка частично когерентны. Тогда можно ввести понятие степени взаимной когерентности. [c.116]

Когда говорят о пространственной когерентности светового пучка, то обычно имеют в виду взаимную когерентность поля в двух точках, освещаемых одним или несколькими источниками света. Степень когерентности поля в двух точках характеризует контраст интерференционной картины, получаемой в экспериментах, где эти точки являются вторичными источниками света. [c.76]

При замене непрозрачного экрана Э1 в схеме рис. 3.3 прозрачной стеклянной пластинкой Пл t = 1,2 мм) в плоскость наблюдения I попадают и полностью там перекрываются пучки от обеих щелей. Однако степень их взаимной когерентности оказывается практически [c.91]

Естественный падающий свет можно представить как некогерентную смесь двух волн одинаковой интенсивности, линейно поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях, например вдоль осей J и I/ на рис. 2.14. Поэтому и дипольный момент р рассеивающей частицы будет совершать колебания вдоль осей хну. При наблюдении перпендикулярно первичному пучку, т. е. вдоль оси у(0 = л/2), рассеянный свет будет полностью поляризован, так как распространяющееся в этом направлении излучение обусловлено только колебаниями р вдоль оси х. По мере изменения угла 0 от значения л/2 (в обе стороны) к поляризованному вдоль оси X рассеянному свету неизменной интенсивности примешивается не когерентный с ним свет, поляризованный в плоскости yz (рис. 2.14), интенсивность которого изменяется как os B. В результате степень поляризации рассеянного света постепенно уменьшается, обращаясь в нуль для 0 = 0 и 0 = л, а его интенсивность изменяется как 1 + os 0. Этим объясняется индикатриса рассеяния естественного света, приведенная на рис. 2.13. [c.118]

При выведении из схемы рис. 3.3 пластинки Пл степень взаимной когерентности пучков от разных щелей, перекрывающихся в плоскости наблюдения I, резко возрастает, происходит их взаимная интерфе-эенция, и формируется типичная картина дифракции от двух щелей [c.92]

Схематическое расположение оптических деталей в этих приборах показано на рис. 1.22. Источником света служит малое ярко освещённое отверстие 5 диаметром (0,5-1) мм в диафрагме Д. Диафрагму устанавливают в передней фокальной плоскости линзы Л так, чтобы центр отверстия 5 оказался совмещённым с главным фокусом линзы. Пучок света от отверстия 3 падает на линзу и выходит из неё в виде коллими-эованного пучка, ширина которого ограничена диафрагмами Д1 и Д2. Этот пучок освещает диффузор Дф, который в сочетании с плоским зеркалом 3 с внешним отражающим покрытием, установленным параллельно диффузору и строго перпендикулярно к оси коллимированного пучка, представляет собой светоделительную часть прибора. Частичное рассеяние на диффузоре и отражение от зеркала 3 приводит к возникновению нескольких пучков, идущих обратно к линзе Л. Среди этих пучков есть два пучка близкой интенсивности, которые при небольшой плотности рассеивающего покрытия и должной съюстированности деталей установки характеризуются высокой степенью взаимной когерентности. Их перекрывание приводит к формированию интерференционной картины хорошего качества. [c.37]

В качестве держателя окуляра удобно использовать винтовой пресс из школьного набора по поляризации света, дополненный двумя деревянными брусочками с углублениями в средней части один из этих брусочков играет роль подкладки — ложа для окуляра, а второй — эоль накладки. Стойку держателя окуляра закрепляют в массивной треножной подставке и отодвигают от пластины Пл в направлении, перпендикулярном к длине оптической скамьи, в такой степени, чтобы плоскость наблюдения совместилась с плоскостью П-П, в которой система, состоящая из линзы Л и пластины Пл, создаёт изображение передней фокальной плоскости I-I линзы Л. При этом центр источника S должен быть совмещён с главным фокусом линзы Л. Только в этом случае достигается высокая степень взаимной когерентности интерферирующих пучков. [c.44]

В случае запыленного зеркала высокая степень взаимной когерентности перекрывающихся диффузно рассеянных световых пучков достигается, можно сказать, автоматически, без преодоления каких-либо затруднений. Но как и все опыты, осуществляемые в отраженных лучах, опыты с запыленным зеркалом отличаются громоздкостью расположения приборов, что усложняет технику демонстрации, а в плане дидактическом лищает явление наглядности и не способствует упрощению расчетов. [c.62]

Хаотичность в распределении отверстий по поверхности диффузора ДФ2 приводит к тому, что тонкая интерференционная структура картины, обусловленная взаимной интерференцией пучков, дифрагированных от различных близко расположенных г-го и к-то отверстий при невысокой степени взаимной когерентности этих пучков и при разности хода ф onst ф О, практически стирается повсюду за исключением центральной точки дифракционного поля. Остаётся лищь слабая зернисто-волокнистая структура ( вуаль ) картины. [c.111]

В нашем зксперименте излучение, соответствующее различным поперечным модам, равномерно распределено по пространству, и с помощью оптической системы формирования изображения из него вьщелен относительно узкий пучок. Эта ситуация зквивалентна наличию одной поперечной моды с богатым набором продольных. Позтому стабильная интерференционная картина существует во всей зоне суперпозиции опорной и объектной волн в силу вьшолнения условия пространственной когерентности - любые произвольно выбранные области зтих пучков взаимно скоррелированы. На основании такого предположения и записано выражение (3.14) для амплитуды объектной волны диффузно рассеянного многомодового излучения. Следовательно, вместо степени когерентности I7i2(r)l в зтом-случае можно рассматривать степень временной когерентности 1мт( ) I воспользоваться приведенным, например, в [74] выражением для видности интерференционных полос [c.54]

В том случае, когда в фокальной плоскости коллиматора источник имеет конеч ный размер в направлении, перпендику-лярном светящейся полоске (щель щириной 2а), распределение интенсивности в фокальной плоскости объектива 2 можно рассматривать как наложение независимых дифракционных картин, создаваемых взаимно некогерентными световыми пучками от отдельных элементов протяженного источника. Характер дифракционной картины в свете от протяженного источника можно определить с учетом степени пространственной когерентности излучения. В соответствии с теоремой Ван Циттерта— Цернике размер области поперечной пространственной когерентности зависит от угловых размеров центрального максимума фиктивной дифракционной картины, которая рассчитывается путем интегрирования по площади источника. В данном случае эта картина описывается формулой (5.2.1) при замене величины Ь на 2а, т. е. [c.341]

Интерференция двух частично когерентных пучков. Взаимная функция когерентности и комплексная степень когереитности. Для удовлетворительного решения проблем, в которых фигурирует излучение с конечным набором длин волн, испускаемое конечным источником, необходимо, как мы указывали в 10,1, установить возможную корреляцию между колебаниями в двух произвольных точках волнового поля. Подходящую меру этой корреляции можно предложить, исходя из анализа эксперимента по интерференции двух пучков. [c.458]

Пучок частиц, находящихся в чистом состоянии, также называется когерентным-, пучок частиц, находящихся в смешанном состоянии, называется некогерентным. Ясно, что можно говорить о различной степени некогерентно-сти. Если вероятность Р для одного значения п близка к единице, а для других — мала, то пучок является почти когерентным. Если вероятность одинаково мала для всех п (и все взаимно ортогональны), то пучок является настолько некогерентным, насколько это вообще возможно. В качестве меры некогерентиости можно принять величину Sp р , хотя в зависимости от квантовых чисел она не обязательно равна нулю в случае, когда некогерентность максимальна. [c.216]

В частности, первая схема голографии [1-3], позволившая реализовать фундаментальную идею Габора, предусматривала расположение источника, объекта и голограммы на одной линии при условии регистрации голограммы в зоне фрёнелевской дифракции. Эта схема, позволившая продемонстрировать принципиальную возможность восстановления волнового фронта, не получила, однако, распространения в связи с низкой степенью когерентности существовавших в тот период (1947-1951 гг.)источников излучения. Кроме того, соосное распространение объектного и опорного пучков приводило к неустранимым взаимным искажениям восстановленных изображений. При использовании лазера эти искажения, как было показано в дальнейшем [11], сохраняются, но, в связи с возможностью увеличения расстояния от объекта до голограммы благодаря высокой направленности лазерного пучка, взаимное зашумливание сопряженных изображений может быть существенно ослаблено. Это определило успешное применение голограмм Габора в ряде современных практических задач. [c.8]

Многие задачи теории когерентности упрощаются, если комплексная степень когерентности рассматриваемого излучения может быть представлена в виде произведения компоненты, зависящей только от пространственных координат, и компоненты, зависящей только от временной задержки. Такая функция когерентности называется приводимой. Это условие, как мы увидим, эквивалентно некоторому условию в спектральном представлении, называемому условием взаимной спектральной чистоты. Данное понятие было введено Манделем [5.25]. Для большей ясности мы сначала (п. А) рассмотрим общую задачу какова форма полной спектральной плотности мощности при наложении двух разных световых пучков с одинаковой нормированной [c.181]

ЕСТЕСТВЕННЫЙ СВЕТ (неполяризо-ванный свет), оптическое излучение с быстро и беспорядочно изменяющимися направлениями напряжённости эл.-магн. поля, причём все направления колебаний, перпендикулярные к световым лучам, равновероятны. Соотв. при разложении пучка Е. с. на два линейно поляризованных пучка (см. Поляризация света) в любых двух взаимно перпендикулярных направлениях возникают две равные по интенсивности некогерентные (см. Когерентность) компоненты исходного пучка. Будучи некогерентными, вторичные пучки, сведённые вместе, не интерферируют (см. Интерференция света). Мн. источники света (раскалённые тела, светящиеся газы) испускают свет, близкий к Е. с., но всё же обычно в небольшой степени поляризованный. Весьма близок к Е. с. прямой солн. свет. [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...