174 закон Неймана

Соотношения, определяемые формулами (3.87) и (3.90), впервые (1838) были получены Дюамелем (1797—1872) и несколько позднее Ф. Нейманом (1798—1895). Поэтому эти формулы называют законом Дюамеля—Неймана. [c.69]

Наконец, наблюдения над электромагнитными и электродинамическими дальнодействиями замкнутых электрических токов привели к выражениям для пондеромоторных и электромоторных сил, которые во всяком случае примыкают к выражениям, которые Лагранж дал для механики весомых тел. Первым, кто дал такую формулировку для законов электродинамики, был Ф. Нейман ) (старший). Электрические токи, т. е. количество электричества, которое в единицу времени проходит через элемент поверхности, ограниченный материальными частицами проводника, рассматриваются им как скорости. Позже В. Вебер и Клаузиус дали другие формы, в которых вместо скоростей тока фигурируют относительная или абсолютная скорости количеств электричества в пространстве. Для замкнутых токов следствия из этих разных формулировок во всем совпадают. Они оказываются различными для незамкнутых токов. Накопленные в этой области факты показывают, что закон Неймана недостаточен, если, применяя его, принимать в расчет только движение электричества, происходящее в проводнике. Нужно, кроме того, принять во внимание также рассмотренные Фарадеем и Максвеллом движения электричества в изоляторах, которые имеют место при возникновении или при исчезновении в них диэлектрической поляризации. Если таким путем расширить закон Неймана, то под него подойдут и экспериментально изученные до сего времени действия незамкнутых токов. [c.433]

В 1885 г. он опубликовал капитальный труд О движении твердого тела, имеющего полости, наполненные однородной капельной жидкостью . Результаты, полученные Жуковским, имели значительно более общий характер, чем полученные ранее Дж. Стоксом (1819—1903), Г. Гельмгольцем (1821—1894) и К. Нейманом (1832—1925). Работа Жуковского имеет значение не только для гидромеханики — методы, разработанные им, дают возможность решать задачи в области астрономии (исследование законов вращения планет), баллистики (теория движения снарядов с жидким наполнением) и т. д. [c.268]

В своих экспериментах Нейман сначала нагревал один конец стержня пламенем, а затем давал ему охлаждаться за счет теплообмена. Спустя некоторое время он начинал определять Va vi через равные промежутки времени. Эти наблюдения показали, когда температуры начинают следовать приведенному выше закону. Таким способом находят постоянные pi и ра и получают два уравнения, из которых можно определить коэффициенты теплопроводности и теплообмена. Однако так как в величины а, и г входит h, эти расчеты следует производить путем последовательных приближений и они оказываются довольно сложными. [c.146]

Согласно Дюамелю и Нейману, для справедлив закон Гука в форме (2.24), т. е. [c.64]

Нейман сначала нагревал в пламени один конец стержня, затем стержень вследствие теплообмена охлаждался. Через некоторое время он начинал наблюдать величины f l-j через равные промежутки времени. Эти измерения показывали в то же время, с какого момента температура начинала подчиняться приведенному выше закону. Из этих наблюдений он определил константы Pi и р, и получил два уравнения, из которых можно определить коэфициенты теплопроводности и теплообмена. Однако, так как величины Sj и а, включают в себя А, это вычисление должно быть произведено приближенно в предсгавляет некоторые трудности. [c.93]

ГЙББСА РАСПРЕДЕЛЕНИЯ — равновесные распределения вероятностей пребывания систем из большого числа частиц в состояниях, реализуемых в разл. физ. условиях. Г. р. — фундам. законы статистической физики — установлены Дж. У. Гиббсом в 1901 и обобщены Дж. фон Нейманом (J. von Neumann) в 1927 для квантовой статистич. механики. [c.452]

Л. н. определяет направление индукц. тока в замкнутом контуре при его движении во внеш. магн. поле, а также при деформации контура и (или) изменении магн. поля во времени (последние обобщения не принадлежат Ленцу и введены позже). Направление индукц. тока всегда таково, что испытываемые им со стороны магн. поля силы противодействуют движению и деформации контура, а создаваемый этим током магн. поток Ф, стремится компенсировать изменения внеш. магн. потока Ф . Л. п. позволило Ф. Нейману (F. Neumann) в 1846 дать матем. формулировку закона эл.-магн. индукции [c.581]

Из этих уравнений Нейманн, попрежнему пренебрегая квадратами а— и т. д., выводит следующие два важных закона [c.168]

Эти уравнения являются уравнениями Нейманна, и приводят к его формулировке закона II. [c.170]

До сих пор не было найдено материала, обладающего свойством искусственного двойного лучепреломления в достаточно заметной степени, чтобы было возможно на основе опыта сделать выбор между формой уравнений Нейманна и формой уравнений, предложенных здесь поэтому точность закона I и точная формулировка закона II остаются, до некоторой степени, вопросом открытым. Дальнейшие исследования, несомненно, прольют свет на это дело. [c.170]

До сих пор повидимому не было проделано опытов с целью проверки этих законов для материала под любой системой комбинированного напряжения свыше предела упругости. Ясно, что, поскольку мы остаемся в пределах упругости, обычные соотношения между напряжением и деформациями показывают, что то, что может быть названо формулировками Нейманна и Максвелла, в действительности эквивалентно только-что рассмотренной соединенной формулировке. [c.177]

Третий вывод Вертгейма заключается в том, что относительное отставание (в сантиметрах) не зависит от длины волны, для данного материала, толщины и нагрузки, так что не обнаруживается заметной дисперсии при двойном лучепреломлении. Напомним, что этот самый закон был принят Нейманном. Однако, дальнейшие опыты Масэ-де-Лепинэ, i Покельса, 2 Файлона и других не подтвердили этого заключения. [c.182]

Тогда, согласно законам Максвелла и Нейманна, связывающим оптические явления с напряжениями, для луча, пересекающего пластинку под прямым углом, направления поляризации, соответствующие направлениям главных напряжений в плоскости пластинки, будут постоянными по всей толщине пластинки. [c.212]

Напомним еще, что из общих проблем, возникающих в этом круге представлений, огромную известность получила задача Больцмана, т. е. противоречие, имеющееся между термодинамической необратимостью ( закон возрастания энтропии ) п пoлнo обратимостью во времени всех чисто механических процессов ( обратимость законов движения ). Эта проблема (правильная постановка которой достигается уже и у Гиббса введением понятия вероятности и рассмотрением соотношения двух упомянутых аспектов) и в наши дни является предметом многих работ. Отметим, в частности, недавнее исследование (193Э г.) Вейцзекера и фундаментальные работы Биркгофа и Нейманна (1930 и 1931 гг.). [c.9]

Галилеева симметрия в конце XIX в. не включалась в канонический формализм как мы уже отмечали, вопрос о том, какой закон сохранения отвечает ей, оставался открытым. В силу особой роли времени в классической механике галилеево-ньютонова группа как некоторая единая система преобразований, действующая на пространственно-временном многообразии, оставалась неизвестной, несмотря на то, что все ее генераторы были известны, по существу говоря, со времени Галилея и Ньютона. Галилеев принцип относительности имел большое значение для обоснования системы Коперника (Галилей), использовался Гюйгенсом в качестве одного из главных постулатов теории упругого удара, но уже в Началах Ньютона формулировался в виде следствия из трех основных аксиом или законов механики, а в механике XVIII в., как правило, не фигурировал вообще. Во второй половине XIX в. возобновляется некоторый интерес к физическим основам механики, в частности к вопросам об абсолютном пространстве, инерциаль-ных системах отсчета и принципе относительности Галилея (Э. Мах, К. Нейман, Л. Ланге и др.) . Частично это было связано с проблемой увлекаемо-сти эфира в оптике и электродинамике движущихся сред. Однако исследования эти не носили систематического характера, и галилеева симметрия в механике не рассматривалась на одном уровне с евклидовой симметрией. Отчетливое понимание роли галилеевой симметрии в классической механике и открытие галилеево-ньютоновой группы произошло, по сути дела, после открытия теории относительности. Ф. Клейн в этой связи подчеркивал Эта выделенность t (т. е. времени.— В. В.) играла определенную тормозящую роль в истории развития механики. Несмотря на то, что уже Лагранж [c.238]

На основании закона, высказанного Дюамелем (Duhamel) и Ф. Нейманом ), в случае неравномерного нагрева между компонентами деформации и напряжения существует следующая связь [c.159]

Н. В. Иноземцев, а также И. М. Глаголев в основу своих расчетов процесса сгорания в дизелях положили закономерности классической бимолекулярной реакции. Если К. Нейман ограничился кинетическим исследованием рабочего цикла лишь одного дизеля, то Н. В. Иноземцев и В. К- Кошкин провели исследование нескольких дизелей и получили значительный по объему опытный материал. Применение положений бимолекулярной реакции к этим опытным данным не подтвердило закона Аррениуса. Изменение константы к в зависимости от температуры не подчиняется экспоненциальному закону, выраженному уравнением (15). Авторы в результате подробных исследований пришли к выводу, что во второй половине процесса сгорания его развитие определяется не температурой, а материальной цепью реакции и что вообще процесс сгорания углеводородного топлива ...в-дизеле предстрляет собой развитие материальной цепи, интенсивность которой увеличивается по мере развития процесса [8]. Этот вывод подтверждает основной тезис о том, что процесс сгорания в дизелях является не бимолекулярным, а цепным процессом. [c.23]

В основу этого метода положено двойное лучепреломление в стекле, подвергаемом нагружению, открытое еще в 1816 г. Давидом Брюстером. После того как были всесторонне исследованы физические законы явления (Френель, Максвелл, Вертгейм) и найдена их связь с теорией упругости (Нейман, Морис, Леви, Митчелл, Файлон, Кокер, Фрохт и др.), оптический метод получил широкое практическое применение. [c.6]

Постановка краевых задач теории упругости. Пусть упругое тело занимает трехмерную область V, а 5 представляет собой его поверхность. В каждой точке тела V должны выполняться основные уравнения теории упругости соотношение Коши, уравнение движения (уравнение равновесия для задач статики) и уравнение закона Гука ( в случае техмоупругости вместо закона Гука следует брать его обобщение, данное Дюамелем и Нейманом, и модифицированное уравнение теплопроводности (29.14)). Что же касается краевых условий,то основными являются три класса [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...