Гиббс (Gibbs)

В обозначениях скалярного и векторного произведений двух векторов в литературе царит большой разнобой. Так, скалярное произведение векторов а и 6 одни авторы [Гиббс (Gibbs ), Лагаллн [c.376]

ГЙББСА ПАРАДОКС — отсутствие иеирерывности для энтропии при переходе от смешения различных к смешению тождеств, газов. Этот факт установлен н объяснён Дж. У. Гиббсом (J. W. Gibbs) в 187.5. [c.451]

Удобство Ле Ш.—Б. п. состоит в том, что он позволяет оиределить направление смещения термодина-иич. равновесия без детального анализа условий равновесия (иногда очень сложных). Ле Ш.—Б.п, строго выводится из общих условий термодинамич. равновесия, установленных Дж. Гиббсом (J. Gibbs). [c.583]

БСА — равновесное распределение вероятностей для статистич. ансамбля систем с заданной полной энергией при пост, объёме V и пост. полно.м числе частиц N, соответствует микроканониче-скому ансамблю Гиббса. Установлено Дж. У. Гиббсом (J. W. Gibbs) в 1901 для случая клас-сич. статистики как один из осн. законов статистической физики, [c.136]

Первым сформировавшимся разделом М. ф. была ки-нетич. теория газов. В процессе её развития работами Дж, К. Максвелла (J. К. Maxwell, 1858—60), Л. Больцмана (L. Boltzmann, 1868), Дщ. У. Гиббса (J. W. Gibbs, 1871 — 1902) была создана классич. статистич. физика. [c.195]

Метод П. т. разработан Дж. У. Гиббсом (J, W. Gibbs) в 1874 и является основой всей термодинамики, включая теорию многокомпонентных, многофазных и гетерогенных систем, а также термодинамич. теорию фазовых переходов. Существование П. т.— следствие 1-го и 2-го вачал термодинамики. Статистич. физика позволяет вычислять П. т. исходя из представления о строении вещества как системы из большого числа взаимодействующих частиц. [c.89]

РАСКЛИНИВАЮЩЕЕ ДАВЛЕНИЕ — понятие, относящееся к термодинамике тонких жидких плёнок и характеризующее интенсивность силового взаимодействия между разделяющими (по Дж. У. Гиббсу J. W. Gibbs) поверхностями в таких плёнках. Подробнее см. Термодинамика тонких плёнок. в. Г. Бабок, [c.252]

Это свойство, введённое в статистическую физику в работах Дж. У. Гиббса (J. W. Gibbs), является более тонким, чем свойство эргодичности. Пусть z(t)—фазовая точка, характеризующая состояние системы в момент времени t, 2о = г(0),/(г)—произвольная ф-ция от г, 5,—эволюционный оператор, 5,г(0) = 2-(0- Движение наз. эргодическим, если независимо от выбора момента времени t [c.398]

Теоретич. фундаментом Х.т. является метод Гиббса, к-рый позволяет формулировать условия равновесия термодинамического в наиб, обшей и удобной для применения форме (до разработки этого метода для каждой конкретной задачи приходилось строить вспомогат. обратимьий цикл). Согласно Дж. У. Гиббсу (J. W. Gibbs), для равновесия любой термодинамич. системы необходимо и достаточно, чтобы вариация энтропии 55 была не положительна при фиксированной внутр. энергии V или чтобы была не отрицательна вариация внутр. энергии 5 / при фиксированном значении энтропии S, т. е. при [c.408]

X. п. был введён Дж. У. Гиббсом (J. W. Gibbs) в 1875 при рассмотрении хим. равновесия в многокомпонентных системах, отсюда его название. Численно X. п. выражается в единицах энергии на единицу массь[ (Дж/кг), или на единицу кол-ва вещества (Дж/моль), или на 1 частицу. [c.413]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...