Жидкость под действием тяжест

Жидкие пленки 52 Жидкость под действием тяжести 74, 77 [c.170]

Средняя скорость движения пузырька в вязкой жидкости под действием силы тяжести находится из условия равенства равнодействующих сил Архимеда п сил тяжести силе сопротивления [c.25]

Математическая постановка и решение задачи о движении несферического пузырька газа в жидкости могут быть осуществ-.лены для случая слабодеформированного пузырька. Сформулируем основные предположения. Будем считать, что Re 1, т. е. течение жидкости является ползущим . Пузырек газа свободно всплывает в жидкости под действием силы тяжести с постоянной скоростью и. Поместим начало координат в центр массы пузырька. Течение жидкости и газа будем считать осесимметричным. Уравнения движения жидкости вне пузырька и газа внутри пузырька будут иметь вид (2. 2. 7). Слабая деформация пузырька может быть описана при помощи малой безразмерной величины С ( os 0), так что уравнение формы поверхности примет вид [c.65]

В результате получим приближенную формулу для скорости свободного подъема большого пузырька газа в жидкости под действием силы тяжести [c.70]

Рассмотрим случай свободного подъема газового пузырька в жидкости под действием силы тяжести. Направление внешнего поля Е совпадает с направлением движения пузырька. Будем предполагать, что форма пузырька является сферической, зна- [c.77]

Система координат и метод решения двухфазной задачи (с учетом граничного условия (2.1.47)) аналогичны решению задачи об истечении струи жидкости под действием силы тяжести и градиента давления. Опуская промежуточные выкладки, приведем решение системы уравнений (2.1.5) и (2.1.6) с граничными условиями (2.1.7) и (2.1.47) в виде аппроксимирующих численный расчет формул [c.58]

Длинные гравитационные волны. Рассмотрим вначале продольные волны, распространяющиеся в заполняющей канал несжимаемой жидкости под действием силы тяжести. [c.297]

Сила давления жидкости на погруженное в нее твердое тело (рис. IV-4) складывается из вертикальной силы Рв = = pgV, обусловленной изменением давления в жидкости под действием силы тяжести, и силы Ри = paV, которая создается изменением давления в жидкости, вызываемым переносной силой инерции. Последняя сила направлена вдоль вектора а переносного ускорения. [c.79]

Рассмотрим продольные волны, распространяющиеся в заполняющий канал несжимаемой жидкости под действием силы тяжести. Если длина волны велика по сравнению с глубиной жидкости в канале, то такие волны называют длинными гравитационными. [c.321]

Для того чтобы для жидкости установить необходимые условия устойчивости равновесия, можно мысленно переместить некоторое количество жидкости и посмотреть, что затем будет происходить с этой частью жидкости под действием сил, которые на нее будут действовать после сообщенного ей перемещения. В указанном выше примере вода — ртуть состояние равновесия, изображенное на рис. 7, а, будет, очевидно, неустойчивым, так как частица ртути, смещенная в слой воды, в силу того, что действующая на нее архимедова сила будет меньше действующей на нее силы тяжести, начнет опускаться вниз. Наоборот, равновесие, изображенное на рис. 7, б, будет устойчивым. [c.16]

В фиксированной системе координат постоянная Zq для жидкости в сосуде определяется через объем жидкости, налитой в сосуд. Если в жидкость поместить взвешенные частицы разной плотности, то в результате вращения более легкие частицы, имеющие плотность, меньшую плотности жидкости, под действием силы Архимеда, обусловленной силой тяжести и центробежной силой, поднимутся вверх и соберутся [c.19]

Вынужденное движение рассматриваемого объема жидкости происходит под действием внешних поверхностных сил, приложенных на его границах, за счет предварительно сообщенной кинетической энергии (например, за счет работы насоса, вентилятора, ветра). Как вынужденное рассматривается и течение изучаемого объема жидкости под действием однородного в нем поля массовых сил. Иллюстрацией последнего может являться течение изотермической пленки жидкости по стенке под действием сил тяжести. [c.126]

Пусть имеется масса жидкости т, все точки которой находятся под действием тяжести или каких-либо сил Р, Q, R,, направленных по линиям р, q, г,. .. тогда для суммы моментов всех этих сил, если воспользоваться обозначениями пункта 12 отдела IV, мы получим следующее интегральное выражение [c.243]

Применявшийся ранее профиль каналов с острыми углами оказался менее эффективен и в настоящее время к установке не рекомендуется. В искривленных каналах жалюзийных сепараторов капли жидкости под действием сил инерции и силы тяжести выпадают на поверхность, образуя жидкую пленку. При нормальном режиме пленка стекает с сепаратора, образуя крупные срывающиеся вниз капли. Однако при некотором критическом значении скорости пара жидкостная пленка может быть сорвана потоком пара и раздроблена на мелкие [c.45]

Соотношение (5-7-73) не учитывает переноса жидкости под действием силы тяжести или градиента гидростатического давления (фильтрация жидкости через пористые среды). Интенсивность такого молярного переноса жидкости во много раз больше влагопереноса под действием диффузионных и капиллярных сил. Поэтому фильтрационное движение жидкости в дисперсных средах обычно рассматривается независимо от влагопереноса. [c.371]

Поскольку трубопровод, соединяющий оба баллона, расположен вверху, перетекание жидкости под действием силы тяжести невозможно. Манометры, установленные на обоих баллонах, показывают давление 8 бар, что соответствует давлению насыщенного пара R22 при температуре 20°С. [c.153]

Однако такой затвор хотя и может помешать отеканию жидкости под действием силы тяжести в картер при остановках компрессора, тем не менее иногда он может оказаться причиной огромного выброса жидкости во всасывающую магистраль в момент запуска, что порождает опасность возникновения разрушительного гидроудара. [c.158]

В этот момент жидкость под действием силы тяжести может даже стекать в нагнетающую полость головки блока цилиндров компрессора по нагнетающей магистрали. [c.195]

Только когда расход сливаемой жидкости прекратится или станет слишком слабым, можно будет открыть вентиль (Г) баллона, что обеспечит завершение слива жидкости под действием силы тяжести то есть самотеком. (Внимание Баллон обязательно должен находиться под резервуаром.) [c.321]

При движении тела в вязкой жидкости под действием внешней силы на него действует, вообще говоря, гидродинамический момент. В общем случае невозможно выбрать точку приложения силы так, чтобы момент относительно нее был равен нулю, и тем самым предотвратить тело от вращения при его поступательном движении ). Однако для тел, для которых Сд = О, такой точкой будет центр реакции. Действительно, как видно из (5.4.176), на такое тело, движущееся поступательно, при любой его ориентации не будет действовать гидродинамический момент относительно R. Следовательно, если линия действия массовых сил (например, силы тяжести), действующих на частицу, проходит через R, то внешний момент относительно этой точки будет равен нулю и при этом частица не будет стремиться повернуться относительно R. Возможные типы поведения таких частиц существенно проще типов движения любого другого класса частиц. [c.223]

В качестве простого примера применения формулы (7.2.28) рассмотрим движение тонкого однородного кругового диска толщины Ь и радиуса с с 6), падающего под действием тяжести в полубесконечной области, занятой вязкой жидкостью и ограниченной снизу бесконечной жесткой плоской стенкой, как показано на рис. 7.2.1. Положение центра диска относительно стенки в любой момент времени задается отрезком Z. [c.339]

Из выражения (2.6) непосредственно следует, что внешнее давление, производимое на пограничную поверхность находящейся в равновесии жидкости, передается одинаково во все точки внутри жидкости (закон Паскаля). При равновесии жидкости под действием силы тяжести поверхность уровня представляет собой горизонтальную плоскость. [c.15]

Одним из важнейших уравнений в гидравлике для решения инженерных задач является уравнение Д. Бернулли, которое получается путем интегрирования уравнений Эйлера (3.8) при движении жидкости под действием силы тяжести. Уравнение Д. Бернулли может быть представлено в виде [c.28]

Во второй части трактата Эйлер рассматривает условия равновесия жидкости под действием силы тяжести, в третьей части — равновесие жидкости в центральном поле тяготения. [c.177]

Разделив полученное уравнение на со, получим так называемое основное уравнение равновесия жидкости, находящейся под действием тяжести [c.15]

Кинематической вязкостью определяются силы сопротивления при скольжении слоев жидкости под действием собственной силы тяжести. Единица кинематической вязкости в СИ — квадратный метр в секунду (м2/с). [c.309]

Мы ограничиваемся в этой заметке двумя приведенными примерами, но думаем, что формулы (4) и (19) при надлежащем выборе входящих в них произвольных функций приведут еще к решению многих других интересных задач о движении жидкости под действием силы тяжести и под влиянием волосных натяжений на свободном контуре струи [c.653]

Одно из наиболее интересных и плодотворных применений гидродинамической теории представляют малые колебания, которые совершает жидкость со свободной поверхностью под действием тяжести. В некоторых случаях, которые с теоретической точки зрения представляют до некоторой степени частные случаи, но практически особенно важны, эти колебания могут в комбинации образовать прогрессивные волны, которые (в первом приближении), не меняя своего вида, движутся поступательно на поверхности. [c.313]

Шкадов В. Я. Волновые режимы течения тонкого слоя вязкой жидкости под действием силы тяжести. — Иза. АН СССР.. МЖГ , 1967, № 1. [c.291]

При этом возникают силы, стремящиеся вернуть жидкость к равновесию. При стекании пленок большое значение имеет сила, обусловленная поверхностным натяжением жидкости. Под действием восстанавливающих сил жидкие частицы стремятся вернуться к положению равновесия. Однако по инерции они будут проходить положение равновесия, вновь испытывать действие восстановительных сил и т. д. На это движение накладывается действие сил тяжести [Л. 133]. В результате на поверхности пленки, подвергшейся случайному возмущению, будут возникать волны. Волновые движения, возникающие разновременно в различных местах от случайных возмущений, налагаясь друг на друга, прив(5Нят к сложной трехмерной картине процесса. Ламинарно текущая пленка обладает неустойчивостью относительно возмущений с достаточной длиной волны (>б). При малых числах Рейнол 1Дса возникающие в слое возмущения сносятся вниз по течению. Если же число Рейнольдса пленки больше некоторого предельного Кеволн, то образуется устойчивый волновой режим. [c.267]

Рассматривая равновесие жидкости под действием силы тяжести, которая направлена вертикально вниз с ускорением силы тяжести ( аа-лучааы, что , У=0,2=" . и тогда dp=jз(Odx " [c.22]

Конденсация пара на омываемой им поверхности происходит тогда, когда температура поверхности ниже температуры насьпце-иия, отвечающей данному давлению пара. Разумеется, при наличии в паре воздуха здесь подразумевается парциальное давление пара. Если водяной пар и металлическая поверхность чистые, то имеет место пленочная конденсация. Это значит, что выпадающие на поверхности капли воды благодаря хорошей смачиваемости быстро растекаются по поверхности и сливаются вместе, образуя сплошную пленку жидкости. Под действием силы тяжести или силы трения со стороны текущего пара пленка сползает с твердой поверхности, одновременно пополняясь новыми порциями конденсата. При стационарном режиме толщина пленки в каждом фиксированном месте постоянна, поскольку количество стекающей жидкости равно количеству образующегося конденсата. При этом пар уже лишен возможности соприкасаться с твердой холодной поверхностью, так как отделен от нее сплошной пеленой конденсата. [c.154]

Приводятся результаты анализа советских и зарубежных публикаций по вопросам движения тонких слоев вязкой жидкости под действием сил тяжести и примыкающего газового (парового) потока. По этому вопросу имеется весьма обширная и в определенной мере противоречивая опгаература. В связи с этим анализ и классификация имеющегося материала применительно к задачам расчета температурного режима и гидравлического сопротивления парогенерирующих каналов приобретает весьма важное значение. Результаты этой работы могут быть использованы при уточнении существующих рекомендаций по расчету гидравлики и теплообмена в элементах анергооборудования. Библ. — 217 назв., ил. — 29. [c.248]

Заметим, что испаритель должен быть сконструирован таким образом, чтобы исключать любую возможность отекания жидкости под действием силы тяжести на вход компрессора при его остановках (поэтому на схемах испаритель всегда запитан снизу). [c.256]

В этой главе будет рассмотрено поведение небольшого числа жестких частиц, медленно движущихся в вязкой жидкости под действием внешних сил, в частности силы тяжести. Частицы считаются находяпцимися достаточно близко друг от друга, так что имеет место их гидродинамическое взаимодействие. Предполагается также, что частицы достаточно удалены от ограничивающих жидкость стенок, так что окружающую их жидкость можно рассматривать как безграничную. Основное внимание сосредоточим преимущественно на ситуациях, когда жидкость на бесконечности покоится. Степень взаимодействия частиц зависит в общем случае от следующих параметров а) формы и размеров частиц б) расстояний между ними в) ориентаций частиц относительна друг друга г) ориентации каждой частицы относительно направления силы тяжести д) скоростей поступательного и вращательного движения частиц по отношению к жидкости на бесконечности. [c.271]

Все частицы, плотность которых больше плотности жидкости, под действием силы тяжести стремятся выпасть на дно и образовать осадок. Этот эффект можно использовать для уменьшения мутности и цветности воды, выдерживая ее в больших резервуарах или пропуская через отстойники различных конструкций. Таким образом достигают более экономичного по сравнению с коагулированием удаления быстроосаждающихся крупных частиц, а также некоторого уменьшения цветности воды и частичного удаления бактерий. Эффективность процесса осаждения взвешенных веществ зависит от многих факторов, но обычно до 90% удаляется в течение 12—24 ч. Взвешенные частицы малого размера (диаметром менее 0,01 мм) или с плотностью, близкой к плотности воды, не могут быть удалены осаждением без предварительного коагулирования. Процесс осаждения полученных при коагулировании хлопьев называют седиментацией. Однако и осаждение крупных частиц и седиментация хлопьев подчиняются общим законам и поэтому в данной главе рассматриваются совместно. [c.299]

В случае течения несжимаемой жидкости под действием силы тяжести и изотермических условий движения в уравнениях движения имеются всего четыре зависимые переменные и, v, w и р, подлежащие определению. Следовательно, в пржнципе трех уравнений движения (6-28) и уравнения сохранения массы, имеющего в данном случае форму (6-5) [c.123]

М1ПХ работает по принципу осаждения капель жидкости под действием силы тяжести из воздушного нотока, двигающегося вдоль хордовой насадки со скоростью 2— 5 м/с. [c.204]

Однородная полупогруженная сфера массы М плавает в горизонтальных направлениях в безграничной бесконечно глубокой жидкости под действием силы тяжести. Если сфера внезапно начинает двигаться со скоростью (У, направленной вертикально вниз, то-показать, что требуемый импульс равен ЗЛ1(//2. Доказать, что направленная вверх скорость жидкости, находящейся в соприкосновении со сферой на свободной поверхности, равна 0,5 /. [c.460]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...