Волновые функции антисимметризованные

Если эаданы невзаимодействующие системы, то можно получить описание комбинированной системы, образованной из них, как из составных частей, беря проиэв едение волновых функций. Если какие-нибудь из образующих систем тождественны, то произведение надо симметризовать или антисимметризовать в соответствии со статистикой, которой удовлетворяют тощцественны системы. Эта операция определяет единственным образом закон прео бразования системы. Например, две свободные скалярные частицы с массами ТП1 и ТП2 соответственно в комбинации имеют состояния Ч , описываемые комплекс- [c.41]

Рассмотрим простейший случай — кристалл инертного газа. Заполненные состояния атома инертного газа п и образовании кристалла не претерпевают серьезных искажений. В этом случае, как мы уже показывали выше, связь кристалла обусловлена не перекрытием, а простым взаимодействием Ван-дер-Ваальса. (Между прочим, самэ это взаимодействие представляет собой эффект сугубо многоэлектронный и потому приближением самосогласованного поля не описываемый.) Следовательно, основное состояние кристалла инертного газа можно представлять себе как заполнение индивидуальными электронами атомных орбиталей индивидуальных атомов инертного газа. Возбужденному состоянию системы отвечает переход электрона в возбужденное состояние отдельного атома, например переход на 35-орбиталь атома неона. Такое возбуждение нельзя описывать с помощью одноэлектронной волновой функции, так как важно учесть, что в возбужденном атоме электрон в 2р-состоянии отсутствует. Для простоты мы представили многоэлектронную волновую функцию в виде произведения волновых функций, хотя для получения должным образом антисимметризо-ванной линейной комбинации таких произведений потребовалось бы очень небольшое обобщение. Состояние, отвечающее одному электрону, возбужденному на /-м атоме неона, можно представить [c.185]

Эта волновая функция описывает состояние, в котором все электроны связаны в пары, т. е. образуют совокупность тождественных двухэлектронных состояний. Однако она не обладает симметрией требуемой принципом Паули. Чтобы построить состояние, которое меняет знак при перестановке пространственных и спиновых координат любых двух электронов, нам необходимо антисимметризовать состояние (34.11). Это приводит к основному состоянию в теории БКШ ) [c.355]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...