Спектры рентгеновы

Все это выдвинуло задачу написания заново книги, посвященной атомным спектрам. Новое ее название— Оптические спектры атомов" подчеркивает, что она посвящена оптическим спектрам. Рентгеновым и радиочастотным спектрам отводится лишь весьма ограниченное место, поскольку это необходимо для понимания области применимости оптической спектроскопии. [c.7]

Рис. 4-3. Кривые зависимости интенсивности сплошных спектров рентгеновых лучей от длины волны при различных напряжениях.

На рис. 4-3 представлены кривые зависимости сплощных спектров рентгеновых лучей от напряжений на аноде (для трубок, используемых в дефектоскопии). Длина волны X наиболее жестких рентгеновых лучей, излучаемых рентгеновской трубкой, зависит от скорости движения электронов V, которая в свою очередь зависит от анодного напряжения и. Эта зависимость представлена на графике рис. 4-4 и выражается проверенным экспериментально уравнением [c.204]

Таким образом, открытая Менделеевым периодичность свойств элементов отражает периодичность расположения электронов в атомах. Эта гипотеза подтверждается строением рентгеновых спектров и спектров многократно-ионизованных элементов, которые расположены в далекой ультрафиолетовой части. [c.49]

Большинство физико-химических свойств элементов зависит от расположения наиболее внешних электронов и обнаруживает периодичность в зависимости от атомного номера, благодаря наслаиванию электронных оболочек. Явления же, обусловленные внутренними электронами, не должны обнаруживать периодичности. Этот вывод подтверждается также строением рентгеновых спектров. [c.55]

Чтобы установить распределение электронов в нейтральном атоме лития, следует предположить, что третий электрон подносится бесконечно медленно из бесконечности к положительному иону лития, находящемуся в нормальном состоянии. Тогда, в силу принципа адиабатической инвариантности Эренфеста, состояния обоих внутренних электронов сохраняют их квантовые числа, хотя и могут испытать значительные возмущения. Таким образом, в нейтральном атоме лития два наиболее внутренних электрона также составляют замкнутую оболочку. Эта замкнутая оболочка из двух одноквантовых электронов сохраняется и во всех прочих элементах, что непосредственно подтверждается структурой рентгеновых спектров. Третий электрон в нейтральном атоме лития не может по принципу Паули иметь главное квантовое число п =. Нормально он находится в состоянии 2s в случае возбуждения атома он может переходить в более высокие состояния 2р, 3s, Зр,. .. и т. д. Сходство спектров ионов BeII, Bill, IV,. .. указывает, что электроны расположены в них совершенно аналогично расположению в нейтральном атоме лития. [c.230]

Как отмечалось в предисловии, разбор ргнтгеновых спектров не входит в задачу настоящей книги. Тем не менее ниже дается краткое изложение основных свойств рентгеновых спектров, так как их близкая связь с оптическими спектрами помогла установить характер расположения электронов в электронных оболочках атомов. Общая схема распределения электронов в атомах впервые в общих чертах была указана Бором именно на основании рентгеноскопического материала, собранного в то время преимущественно Костером. [c.315]

В 10 мы указывали, что рентгеновы спектры возникают, когда с какой-либо внутренней оболочки атома внешним воздействием вырывается один из электронов и его место замещается другим более внешним электроном. Общая векторная схема позволяет непосредственно найти, сколько различных энергетических состояний возникает при вырывании одного из электронов замкнутой оболочки. Замкнутая оболочка характеризуется равенством нулю результирующих моментов Если из нее [c.315]

Схема уровней совместно с правилами отбора позволяет разобраться в строении рентгеновых спектров, которое для всех элементов оказывается сходным, так как все элементы имеют сходные внутренние электронные оболочки. По мере возрастания зарядового номера Z спектры лишь закономерно смещаются в область все более и более коротких длин волн. [c.317]

Усложнение рентгеновых спектров тяжелых элементов, по сравнению с легкими, обусловливается лишь появлением более высоких уровней. Так, Л1-уровни (/г = 3) появляются впервые у натрия и достигают своего завер- [c.317]

Тот факт, что рентгеновы лучи излучаются обычно не свободными атомами, а твердыми телами сказывается и в появлении тех или других рентгеновых линий при возрастании зарядового номера Z. Например, 2р-элек-троны у свободных атомов впервые появляются в нормальном состоянии у бора (Z = 5). Отсюда и линия должна была бы впервые наблюдаться у данного элемента. На самом деле в рентгеновых спектрах твердых тел линия /Сд наблюдается у бериллия (Z = 4) и даже у лития (Z = 3), что объясняется ролью химических связей в твердом теле>. В результате этих связей внешние электроны атомов возбуждаются и могут с возбужденных уровней переходить на освободившееся место в /С-оболочке. Таким образом, /С-линии у подобных элементов носят, как и коротковолновые сателлиты, полу-оптический характер. [c.322]

Природа рентгеновых и оптических спектров испускания, как мы видели, достаточно сходна. Возникновение же рентгеновых и оптических спектров поглош,ения имеет существенные различия. Атомный оптический спектр поглощения возникает при переходах наиболее внешнего (валентного) электрона с нормального на возбужденные уровни. Например, при прохождении пучка света через одноатомные пары натрия поглощается свет тех частот, которые вызывают переходы с нормального уровня натрия 3s на возбужденные уровни яр2ру. Таким образом, здесь линии поглощения совпадают с линиями [c.322]

Тип спектров поглощения, промежуточный между рентгеновыми и оптическими, можно получить в результате перевода одного из электронов с оболочки, ближайшей после валентной, на внешние оптические уровни. Эти спектры поглощения лежат, вообще говоря, в крайней ультрафиолетовой части за пределом серий нейтрального атома. Они были [c.324]

Вайнштейн Э. Е., Рентгеновы спектры атомов в молекулах химических соединений и в сплавах. Изд. Ан СССР, 1950. [c.330]

В спектре электромагнитных колебаний рентгеновы лучи занимают промежуточное положение между наиболее жёсткими ультрафиолетовыми лучами и у-лучами радия. Они возникают, когда поток электронов в поле высокого напряжения падает на твёрдое тело (обычно металлическое), что приводит к превращению части кинетической энергии падающих электронов в энергию рентгеновых лучей сплошного спектра. Применяемые на практике рентгеновы лучи имеют длины волн [c.153]

Рентгеновы лучи, полученные при обычных условиях, неоднородны в отношении частоты колебаний э или длины волны X и представляют собой набор лучей с различными длинами волн. Такое рентгеновское излучение по аналогии с видимым белым светом называют белым рентгеновским излучением (спектр торможения). Спектральный состав белого рентгеновского излучения и интенсивность его при различных длинах волн, измеренная при помощи ионизационной камеры, показаны для различных напряжений на фиг. 2,5. [c.154]

Кроме белого рентгеновского излучения, которое возникает при любых малых скоростях движения электронов и на любых анодах, каждый химический элемент, применённый в качестве анода, испускает свой собственный характеристический рентгеновский спектр, накладывающийся на спектр торможения. Характеристический спектр в отличие от спектра торможения является не сплошным, а состоящим из нескольких серий волн с характерными для каждого данного элемента длинами волн и минимальными напряжениями возбуждения (в кв), при которых эти характеристические рентгеновы лучи возникают. На суммарной спектральной кривой длины волн характеристического спектра отличаются резкими максимумами интенсивности. [c.154]

Спектры характеристического рентгеновского излучения (спектры испускания) и спектры характеристической абсорбции (спектры поглощения) рентгеновых лучей составляют экспериментальную основу современного учения о строении атомов химических элементов, объединяемых периодической системой Менделеева [8, 4] [c.156]

Длинноволновые рентгеновы лучи сильно поглощаются воздухом, поэтому спектрографы, рассчитанные на эту область спектра, делаются вакуумными (вакуум-спектрограф Зигбана [11], вакуум-спектрограф Зеемана [15]. [c.158]

Для получения спектра поглощения пропускают рентгеновы лучи сплошного спектрального состава через исследуемое вещество и разлагают их в спектрографе. На спектрограмме поглощения каждому элементу отвечают свои характерные края полос поглощения, лежащие при некоторых определённых длинах волн. [c.158]

Следует помнить, что закон Стефана—Больцмана относится к полному тепловому излучению. Количество энергии, испускаемой абсолютно черным телом в пределах ограниченных полос спектра, растет с температурой по-разному, в зависимости от местоположения и ширины этих полос. Поскольку темп роста в коротковолновой части спектра выше, чем в длинноволновой, качественный состав полной испускаемой энергии с увеличением температуры изменяется. Если вплоть до 1500—2000 К подавляющая часть испускаемой энергии приходится на невидимое глазом длинноволновое излучение, то при температуре солнца (около 6000° К) почти половина всей энергии воспринимается в виде света и близкого к нему ультрафиолетового излучения, а гигантским температурам, господствующим в недрах звезд, отвечает излучением главным образом рентгеновых и еще более коротких лучей. [c.199]

Рис. 52. Спектр свечения, возбуждаемого в хлористом натрии рентгеновыми лучами до (штрихованная кривая) и после термической обработки (205) при 870° К.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...