Сверхструктуры критические температуры упорядочени

Величина коэффициента а у сверхструктур уменьшается с повышением температуры и при некоторой температуре, называемой критической температурой упорядочения, или точкой Курнакова, становится равной нулю. Путем нагрева стали выше критической температуры упорядочения и последующего быстрого охлаждения можно разрушить сверхструктуру и восстановить свойства неупорядоченного твердого раствора. Наклеп также постепенно снимает, а прн больших степенях обжатия разрушает сверхструктуру. [c.565]

С чем они находят широкое и разнообразное применение в современной технике. Твердый раствор замещения считают неупорядоченным, если различные атомы расположены случайным образом. Существует много твердых растворов, в которых термодинамически более выгодно, чтобы ниже некоторой критической температуры различные атомы располагались в узлах решетки так, чтобы образовывались структуры с определенными атомными соотношениями, например, А3В и АВ. На дифракционных картинах от упорядоченных сплавов появляются дополнительные рефлексы, называемые сверхструктурами [24—26]. [c.235]

При образовании сверхструктуры степень упорядочения изменяется в зависимости от температуры. Очевидно, при температуре абсолютного нуля будут наиболее благоприятные условия для существования полностью упорядоченной структуры, когда все атомы занимают правильные положения в кристаллической решетке. При повышении температуры тепловое колебание атомов приводит к некоторому нарушению порядка, в результате чего отдельные атомы занимают неправильные положения в решетке. Степень дальнего порядка определяется параметром S, который в свою очередь определяется произведением г — йу) (г 4-- - ), где г—вероятность того, что данный атом занимает в кристаллической решетке правильное положение w — вероятность того, что атом занимает неправильное положение. Следовательно, r + w = 1. Если все атомы занимают в кристаллической решетке правильные положения (полное упорядочение), то г=1, W = 0 и S=l. Полностью разупорядоченное состояние соответствует равенству числа атомов, занимающих в решетке правильные и неправильные положения при этом S = = 0. Энергия V, необходимая для перевода двух атомов из правильного в неправильное положение, зависит от S и, следовательно, от температуры. Для почти полностью упорядоченного состояния кристаллической решетки энергия V велика, поэтому при низких температурах лишь отдельные атомы могут переходить в неправильное положение. При повышении температуры число атомов, занимающих неправильные положения, растет, S уменьшается и энергия V также уменьшается следовательно, процесс разупорядочения прогрессивно облегчается по мере того, как структура становится все менее упорядоченной, и, наконец, в области критической темпера- [c.155]

Выше критической температуры упорядочения значения (стга ) быстро уменьшаются с с характерным спадом на порядок величины на расстояниях порядка нескольких периодов элементарной ячейки. 3 0 свидетельствует о состоянии ближнего порядка. Переход к дальнему порядку по мере охлаждения кристалла с прохождением через точку предполагает, что область корреляции между занятостью положений в структуре простирается до бесконечности. Значения параметров двухатомной корреляции уменьшаются на небольших расстояниях, однако затем стремятся к ограниченным, конечным значениям по мере того, как образуется правильная сверхструктура, в которой атомы определенного сорта преобладают в определенных положениях элементарной ячейки сверхструктуры. [c.371]

Несмотря на большое теоретическое значение этой проблемы, мы не будем ее здесь рассматривать. Следует отметить, что разрушение упорядоченного расположения атомов связано с затратой энергии и отсюда—с аномальным повышением удельной теплоемкости в обл1асти критической точки. Эти эффекты подробно исследовал Сайкс [26], аппаратура которого описана ниже. Образование сверхструктуры сопровождается также увеличением электрической проводимости. Это объясняется тем, что вследствие волновой природы электронов их движение сквозь кристалл должно облегчаться при правильном распределении атомов. Наоборот, по мере повышения температуры упорядоченного сплава, электрическое сопротивление увеличивается аномально в области критической точки. Как будет показано ниже, экспериментальные исследования электрического сопротивления проливают свет на ход процессов упорядочения и разупорядочения (см. главу 27). [c.44]

Сверхструктуры найдены не только в первичных твердых растворах, но также и в промежуточных фазах некоторых систем сплавов. Хорошо известное превращение Р-латуни является примером последнего типа сверхструктуры. Так, при высоких температурах (рис. 29) р-латунь имеет неупорядоченную oб ьeмнoцeнтpиpoвaннyю кубическую структуру, тогда как при низких температурах решетка остается кубической объемноцентрированной, но оба сорта атомов в этом случае располагаются упорядоченно, как в структуре хлористого цезия. Критическая температура лежит в области 460° в этом случае теория и эксперимент указывают, что при абсолютном нуле стабильным состоянием будет состояние полного порядка с повышением температуры порядок непрерывно нарушается, хотя большая часть дальнего порядка исчезает в районе 460°. Здесь нет никаких точек разрыва непрерывности, и некоторые авторы называют такие превращения фазовыми перехо- [c.44]

Учитывая, что ближний порядок сохраняется выше точки Кюри, можно рассмотреть общую схему превращения ближнего порядка в дальний [139]. При высокой температуре непрерывно создаются и разрушаются, небольшие упорядоченные группировки атомов. С понижением температуры ближний порядок развивается все больше и при достижении критической температуры области упорядочения приобретают достаточные размеры. На основании рентгено вокого исследования сверхструктур принято считать, что дальний порядок в кристалле устанавливается, когда размер упорядоченной области превышает 10 атомных диаметров. [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...