428 (глава сферических волчков

Определим действие операций вращения и на любую функцию симметричного волчка /, k, т). Это позволит определить свойства преобразований волновой функции в группе МС любого симметричного или асимметричного волчка, как только будет идентифицировано эквивалентное вращение для каждой операции группы МС (они приведены в таблице характеров группы МС в приложении А, где R° — тождественное вращение). Симметрия волновых функций сферического волчка получается приведением представлений молекулярной группы вращений К(М). В этом разделе рассматриваются лишь состояния с целочисленными значениями /. Состояния с полуцелыми I будут обсуждаться в конце главы. [c.258]

Анализ инфракрасных полос асимметричных полчков 73, 514 линейных молекул 417 симметричных волчков 462 сферических волчков 482 Анализ колебательных частот, проверка по изотопическому соотношению 247 Ангармонические колебания 219 (глава 11, 5), 261 [c.597]

Классическое движение асимметричных волчков 55, 56, 57 симметричных волчков 35, 36 сферических волчков 51 Классы групп 123 Колебания 75 (глава II) [c.602]

В главах 4—6 приведены решения задач дифракции установившихся воли в односвязных телах. Рассмотрены деформируемые тела (в рамках плоской деформации) и пластины с одним препятствием кругового, эллиптического, параболического и других форм поперечного сечения. Изложены решения задач дифракции волн на сферических, сфероидальных и более сложных телах вращения. Существенное внимание уделено задачам дифракции волн на отражающих поверхностях в виде полубесконечных и конечных трещин. Числовые результаты приведены как для случая полостей указанной формы, так и для случая включений из другого материала. [c.7]

Заканчивая анализ свойств сферических излучателей, охваченных сферическими незамкнутыми слоями, необходимо отметить, что они обладают свойствами, во многом сходными со свойствами цилиндрических излучателей, охваченных незамкнутыми кольцевыми слоями (см. вторую главу). К общим свойствам в первую очередь необходимо отнести наличие ярко выраженной зависимости направленного действия излучателя от поверхности, которая охвачена слоем. Это свойство обусловлено кривизной излучающей поверхности сферы и цилиндра. Пока излучающая поверхность относительно мала (а поверхность, охваченная слоем, велика), направленное действие излучателя растет по мере ее увеличения. Однако так происходит до определенного момента, пока фазовые искажения, обусловленные кривизной излучающей поверхности, малы и не превышают значения Х/16 — Х/8 [5, 1051 Когда излучающая поверхность становится большой (а поверхность, охваченная слоем, малой), фазовые искажения становятся большими и направленное действие прекращает увеличиваться, а в дальнейшем падает. Таким образом, цилиндрам и сферам, охваченным незамкнутыми слоями, в равной мере характерно наличие максимума направленного действия при некотором определенном соотношении между открытой частью поверхности и той частью поверхности, которая закрыта слоем. Указанные свойства являются общими для источников воли, имеющих неплоскую излучающую поверхность, а также рупорных антенн. [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...