398 (глава статистические веса

Способ, которым мы пользовались в гл.З для определения равновесной энтропии простейших макроскопических объектов и тем самым—для выяснения свойств их равновесного состоящий, трудно применять в более сложных ситуациях. Потому что он основан на вычислении статистического веса, провести которое часто бывает весьма затруднительно. В настоящей главе мы познакомимся с другим методом микроскопического описания равновесного состояния, в основе которого лежит анализ распределения подсистем по. различным возможным их микросостояниям. [c.147]

В качестве иллюстрации применения этих ограничений рассмотрим молекулу водорода и завершим эту главу примером, показывающим применение условия (6.86) для определения ядер-ных спиновых статистических весов в случае молекул NH3 и ND3. [c.123]

В следующей главе обсуждаются определение статистических весов с использованием группы МС и учет их в корреля- [c.244]

Так как ядерные спиновые волновые функции имеют положительную четность и полная внутренняя волновая функция может иметь положительную или отрицательную четность без ограничения, можно определить статистические веса энергетических уровней любой молекулы, пользуясь перестановочной подгруппой группы МС. Эта подгруппа получается из группы МС путем исключения всех перестановочно-инверсионных элементов. Фактически это обычный способ определения ядерно-спиновых статистических весов [122], хотя эта группа называется вращательной подгруппой молекулярной точечной группы (она будет рассмотрена в следующей главе). Поскольку при изучении молекулы определяется симметрия ровибронных уровней в группе МС, целесообразно использовать эту же симметрию для определения статистических весов, вместо того чтобы пользоваться перестановочной подгруппой группы МС. [c.257]

ТИП таких взаимодействий. Поэтому целесообразно при получении оценок энергетического спектра пожертвовать для большей общности строгостью вычислений. Наиболее простой общий метод вычислений характеристик распада основывается на предположении, что они определяются только статистическим весом конечных состояний и не зависят от формы взаимодействий. Следует ожидать, что такой подход, во всяком случае, оправдает себя при не очень сильных взаимодействиях. Так, вычисленные при этом предположении формы энергетических спектров электронов, образованных при распаде (г-мезонов и при -распаде, приближенно согласуются с опытными данными [17]. Аналогичный метод с успехом был применен к исследованию множественных процессов при высоких энергиях взаимодействующих частиц [18] (см. глава V). [c.86]

После этих предварительных рассмотрений мы можем найти выражение для статистического веса / данного уровня. Для этого воспользуемся тем, что тождественное (симметричное) представление группы перестановок содержится только в прямом произведении эквивалентных неприводимых представлений, а антисимметричное представление содержится в прямом произведении неприводимых представлений с транспонированными схемами Юнга (см. главу XVI). Учитывая это, мы получим [c.203]

В четвертой главе исследуется и разрабатывается метод статистической оценки среднего времени вхождения в связь двух объектов, снабженных системами сканирования узких лучей ОКГ и соответствующими приемниками Необходимость включения этого материала в монографию объясняется чрезвычайной актуальностью проблемы, поскольку реализация преимуществ оптических (лазерных) систем связи существенно зависит от ширины диаграмм направленности антенн передающих и приемных устройств, что определяет, с одной стороны, энергетику передатчика и чувствительность приемника, а с другой — вес и габариты оптических антенных устройств. Анализ этой проблемы со статистических позиций объясняется практической возможностью создания антенных устройств приемопередатчиков с чрезвычайно узкими диаграммами направленности, относительно большими областями сканирования лучей, что не исключает возможность случайного поиска корреспондента, и, наконец, действием интенсивных помех в канале связи при больших дальностях. [c.15]

В известной степени аналогичное положение имеет место в случае плоских молекул типа sHi- Для этих молекул кручение вокруг оси приводит к перестановке ядер, которая не может быть получена простыми вращениями. В результате возникает удвоение уровней энергии (отличающееся от инверсионного удвоения см. стр. 244), которое, как и раньше, не приводи г к увеличению статистического веса (см. также раздел 5 настоящей главы). [c.495]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...