489 (глава линейных молекул

В качестве примера на фиг. 47 показаны нормальные колебания линейной молекулы типа XYZ (см. также фиг. 61). Нормальные колебания при любом числе атомов принадлежат к типам симметрии 2 и П (см. раздел 4 настоящей главы), однако собственные функции более высоких колебательных уровней для деформационных колебаний (колебания Vj молекулы типа XYZ па фиг. 47) могут относиться к типам симметрии 2]", Д, Ф,... (см. следующий подраздел). X / [c.127]

Следует обратить внимание на то, что параллельные полосы симметричных волчков также состоят из ветвей Р, Q н R (см. раздел 2 настоящей главы). Поэтому само по себе наблюдение такой полосы с тремя ветвями не является достаточным доказательством линейности молекулы. [c.417]

Анализ инфракрасных полос асимметричных полчков 73, 514 линейных молекул 417 симметричных волчков 462 сферических волчков 482 Анализ колебательных частот, проверка по изотопическому соотношению 247 Ангармонические колебания 219 (глава 11, 5), 261 [c.597]

Инфракрасные вращательно-колебательные спектры (см. также Тонкая структура инфракрасных полос) асимметричных волчков 497 (глава IV, 46) линейных молекул 408 (г.тава IV, 16) молекул со свободным или заторможенным внутренним вращением 527 (глава IV, 56) [c.601]

Уравнение Ванга для уровней энергии асимметричного волчка 60, 489 Уравнение Шредингера 89, 118, 227 Уравнение Рея длд уровней энергии асимметричного волчка 60 Уран, полосы СН4 в спектре 331 Уровни энергии вращательные асимметричных волчков 57, 58, 59, 63, 489 (глава IV, 4а) линейных молекул 26, 27, 398 (глава [c.625]

Переход от дискретной системы к непрерывной. В качестве примера применения такой процедуры рассмотрим задачу о продольных колебаниях бесконечно длинного упругого стержня. Дискретная система, аппроксимирующая этот стержень, состоит из бесконечного числа точек равной массы, отстоящих друг от друга на расстоянии а и связанных между собой невесомыми пружинами с жесткостью k (рис. 71). Мы будем предполагать, что эти точки могут двигаться только вдоль прямой, на которой они Лежат. Эту дискретную систему можно рассматривать кйк обобщение линейной трехатомной молекулы, исследованной в предыдущей главе. Поэтому мы можем воспользоваться обычным методом изучения малых колебаний. Обозначая отклонение t-й точки от положения равновесия через Цг, получаем выражение для кинетической энергии [c.377]

Из приведенных в предыдущих главах данных о целлюлозных эфирах и виниловых полимерах можно сделать вывод, что, изменяя органические радикалы у атомов кремния, можно существенно изменять свойства кремнийорганических соединений. Наиболее ценными их свойствами являются растворимость, твердость, теплостойкость и химстойкость. Выше уже указывалось на существенное значение изменения количества органических радикалов, присоединенных к атомам кремния, как фактора, определяющего получение либо небольших молекул, либо линейных полимеров, либо полимеров сетчатого строения. Значение этих двух переменных величин типа радикала и молекулярного отношения R/Si — будут рассмотрены более подробно после краткого обзора двух основных методов получения силиконов. [c.644]

Как и в методе моментов, вместо отыскания функции распределения, зависящей от семи переменных t, х и %, задача свелась к отысканию системы функций от четырех переменных t п х. Однако уравнения, получающиеся в методе дискретных координат, всегда обладают простым линейным дифференциальным оператором, в то время как в методе моментов, как правило, получаются квазилинейные уравнения. В методе дискретных координат не возникает трудностей с установлением граничных условий для получающихся уравнений (ср. 5 настоящей главы). Правые же части моментных уравнений часто (особенно для максвелловских молекул) проще, чем в методе дискретных скоростей. В обоих методах, в принципе, могут быть использованы одни и те же аппроксимирующие функции. Пусть функция распределения представлена через моменты аппроксимацией [c.219]

В этой главе рассказано, П0 Существу, лишь об одном эпизоде из истории физики, правда, растянувшемся На долгие годы, Здесь сошлись оптика, учение о теплоемкости, радиофизика, учение о строении молекул. Но главным для понимания оставались линейные колебания. В известной статье А. А, Андронова [4] есть раздел IV Идеи колебательной взаимопомощи различных областей физики и техники , отрывок из которого завершит разговор о линейных колебаниях. [c.152]

Вспоминая примеры, приведенные в предыдущей главе, мы видим, что из одной только грубой структуры колебательного спектра трудно делать определенные заключения о линейной структуре молекулы, в особенности потому, что некоторые полосы могут не обнаруживаться в наблюденном спектре вследствие их слабой интенсивности, но не вследствие их действительного отсутствия в спектре. Доказательство линейности молекулы на основании тонкой структуры колебательных полос свободно от такого возражения. Более того, наличие или отсутствие чередования интенсивности в такой простой полосе с несомненностью показывает, является ли линейная молекула симметричной (точечная группа Doa h) или несимметричной (точечная группа Соо л)- Таким путем Плайлер и Баркер [703] впервые доказали, что молекула N 0 имеет структуру N — N-—О, а не N-—О —N (см. фиг. 103). Аналогичным образом, наблюдение чередования интенсивности для молекулы С Н. (фиг. 106) и отсутствие половины линий для молекулы СОз (фиг. 105) доказывает, что эти молекулы являются симметричными [c.414]

Многие из многоатомных молекул являются нелинейными и жесткими. Оставшаяся часть настоящей главы посвящена таким молекулам линейные и нежесткие молекулы рассмотрены в гл. 12. Под термином жесткая молекула в настоящей книге подразумевается молекула, находящаяся в электронном состоянии с единственной равновесной конфигурацией ядер или же в состоянии, в котором барьеры, разделяющие различные равновесные конфигурации на поверхности потенциальной энергии, непреодолимы. Для нежестких молекул (типа аммиака) барьеры по-те1щиальной энергии преодолимы, а туннелирование молекулы между потенциальными минимумами приводит к расщеплениям и сдвигам колебательно-вращательных уровней энергии, наблюдаемым в спектрах. [c.153]

Рассмотрим переход от координат (I2, il2, I2.....ti) к ровибронным координатам Q,ф,x.Qu. .., Qs -e, Xn+i, . , Zi) в уравнении Шредингера для жесткой нелинейной многоатомной молекулы здесь три угла Эйлера (9, ф, %) определяют ориентацию молекулярно-фиксированной системы осей (х, у, z) относительно пространственной системы осей ( , т), ), а (ЗЛ — 6) нормальных координат Qr являются линейными комбинациями координат ядер Xi, yt, Zi). Тогда оператор выражается через операторы (1 , Qu. .., Рзлг-е, Р, . ... Ръи-%), где — компоненты ровибронного углового момента, а Рг = —itid/dQr. Такая замена координат позволяет разделить сумму и межъ-ядерной потенциальной функции Vn (которая получается в приближении Борна — Оппенгеймера, рассмотренном в следующей главе) на часть, зависящую только от 1х, Jy> и на (ЗЛ —6) частей, зависящих только от координат Qr и сопряженных им импульсов Рг. Новый набор координат содержит теперь три угла Эйлера вместо двух углов в (7.65) и (7.66) для двухатомной молекулы и (3N — 6) колебательных координат Qr вместо одной координаты R в (7.67) для двухатомной молекулы. Как видно из (7.58) и (7.60), такая замена координат не влияет на форму Те [см. (7.46)]. [c.153]

Простейшим образом периодической цепной молекулы является прямолинейный периодический ряд точек — линейная решетка. Как мы уже выяснили в главе I [формулы (2), (3), рис. 2], направления, в которых максимально усиливаются вторичные волны, рассеянные точками линейной решетки с периодом с при нормальном падепни на нее начальной волны, определяются соотношением [c.108]

Центральносиловые координаты 161, 168 Центральные силы, нх применение при расчете частот колебаний, силовые постоянные 178 (глава II, 4в) линейные трехатомные молекулы 179 нелинейные молекулы ХУ 178 пирамидальные молекулы ХУз 180 простые молекулы с числом атомов больше трех 180 проверка 178, 249 [c.626]

Если обе эквивалентные части находятся в одном и том же состоянии, то резонанс отсутствует и никакого удвоения числа состояний не возникает. При этом, однако, необходимо решить, какое состояние является -состоянием, а какое — и-состоянием, либо какое состояние является состоянием, обозначаемым штрихом, а какое — двумя штрихами. И хотя общего рассмотрения этого вопроса в литературе даио не было, можно попытаться получить ответ во всех представляющих интерес случаях, используя корреляцию с соответствующими двухатомными (или линейными многоатом-п1,1мп) молекулами, для которых резу.пьтагы были получены Вигнером и Витмером (см. [22], а также разд. 1,в, а настоящей главы). [c.299]

При наличии внутренних, медленно возбуждающихся степеней свободы в веществе (нанример, колебаний в молекулах) и быстрых изменений состояния вещества, давление не успевает следить за изменением плотности и отличается от термодинамически равновесной величины. Влияние этого эффекта может быть описано с помощью коэффициента второй вязкости (см. [1]), причем чем труднее возбуждаются в утренние степени свободы, тем больше несогласованность изменений давления и изменений плотности и внутреннего состояния вещества, тем больше вторая вязкость. В очень быстрых процессах, когда эта несогласованность (отклонение от термодинамического равновесия) особенно велика, линейная зависимость (1.95) может оказаться недостаточной и в уравнения газодинамики приходится вводить в явном виде описание релаксационных процессов — кинетики возбуждения внутренних степеней свободы. Мы познакомимся с этим явлением в главах VI, VII, VIII при рассмотрении релаксационных процессов, их влияния на структуру фронта ударных волн и поглощение ультразвука. [c.69]

В этой главе собраны основные оригинальные результаты экспериментальных исследований по линейной и нелинейной спектроскопии атмосферы, выполненных в течение последнего десятилетия в Институте оптики атмосферы СО АН СССР с использованием обсуждавшихся выше методов и аппаратурных комплексов абсорбционной лазерной спектроскопии. Наибольшее внимание уделялось -видимому и фотографическому инфракрасному диапазону спектра, где работают многие типы лидаров для исследования характеристик и состава атмосферы, и области 8... 12 мкм — окну прозрачности, используемому для атмосферного газоанализа и работы устройств, источником излучения в которых являются С02-лазеры. Главными объектами исследования являлись молекулы НзО, СО2, СН4, N20 и их изотопные модификации, т. е. молекулярные составляющие воздуха, играющие значительную роль в ослаблении оптического излучения, распространяющегося в атмосфере. Условия, в которых была выполнена значительная часть экспериментов, типичны для условий тропосферы. [c.161]

Смотреть страницы где упоминается термин 489 (глава линейных молекул : [c.364] [c.380] [c.410] [c.118] [c.597] [c.598] [c.598] [c.598] [c.599] [c.599] [c.601] [c.603] [c.603] [c.620] [c.622] [c.622] [c.625] [c.311] [c.129] [c.318] [c.443] [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...