К XI, XII, XIII, XIV И XV ТОМАМ

Вопросы расчета пружин изложены в главе XIII, том I. [c.32]

Ввиду того что ось лопатки слабо изогнута, а перемещения и деформации малы, величины х , х, , xjo. тр, 6 , 6 ,, г., имеют один и тот же порядок малости. Из уравнений (35) и (40), глава XIII, том III, пренебрегая величинами второго порядка малости по сравнению с величинами первого порядка, попрежнему полагая ds dz и учитывая растяжение оси лопатки, имеем [c.72]

Зависимости изменений кривизн и от изгибающих моментов и имеют вид (см. главу XIII, том III) [c.74]

Рассмотрим расчет рабочих лопаток осевых турбомашин на ползучесть. При этом будем использовать предположение установившейся ползучести. Как известно, в этом случае (см. главу XIII, том II) напряжения принимаются во времени постоянными. Это условие сильно упрощает расчеты на ползучесть. В то же время, как показано в главе XV, том II, погрешность расчетов, выполненных при указанном предположении, но без использования допущения постоянства скорости, по сравнению с результатами исследований неустановившейся ползучести, невелика. [c.99]

С — крутильная жесткость сечеиия проволоки и — изгибные жесткости сечения проволоки от1юсительно осей перпендикулярной (п) и параллельной (Ь) оси пружины (см. главу XIII, том I). [c.406]

Задача состоит в том, чтобы уметь определять эту вероятность разрушения и в зависимости от назначения детали принимать то или иное значение в качестве допускаемого. Для этого необходимо построить кривую распределения функции прочности D = N , — N (или о,, — а). При нормальном виде функций распределения и о кривая О также будет нормальной (рис. XIII.8). [c.339]

Рассмотрим этот во прос несколько подробнее. В гл. XIII уже говорилось о том, что исследование свойств зеркальных ядер, с одной стороны, и нуклон-нуклонного рассеяния —с другой приводит к выводу о тождественности ядерного (без учета электромагнитного) взаимодействия между двумя любыми нуклонами р — р), п — п) или [п — р), если только каждая пара нуклонов находится в одном и том же ггространственном и спиновом состоянии. [c.606]

Иногда совокупная потеря напора в системе исчисляется путем простого суммирования потерь напора в отдельных местных сопротивлениях, как если бы каждое сопротивление существовало самостоятельно и независимо от других местных сопротивлений. Этот метод простого суммирования (так называемый принцип наложения потерь, или суперпозиция) дает правильные результаты лишь в том случае, если сопротивления расположены на взаимных расстояниях, превышающих длину влияния. В противном случае возмущающее влияние одного местного сопротивления сказывается на других. Так (рис. XIII.29), поворот трубы под углом 30 вызывает опротивление с коэффициентом =0,11 поворот под углом 60 дает С = 0,47 если же соединить оба поворота последовательно, то вместо увеличения коэффициента сопротивления достигается его уменьшение до С = 0,4 [13]. [c.223]

Теоретических зависимостей N(f) и ([) не существует. Полученные экспериментальные данные (некоторые из них показаны на рис. XIII.6) говорят о том, что в диффузорной области, близкой к отрыву, функции Н([) и g(f) явно нелинейны, а одного формпараметра недостаточно для характеристики движения, т. е. вблизи отрыва однопараметрический метод не пригоден. [c.337]

Таким образом, все параметры потока, в том числе полное сопротивление трения и полный коэффициент сопротивления трения, могут быть определены. Так как при безотрывном обтекании сопротивление будет определяться почти полностью трением, то, очевидно, в этом случае для уменьшения сопротивления необходимо увеличивать участок ламинарного пограничного слоя. Иначе обстоит дело с плохо обтекаемыми телами. Из кривых рис. XIII.6 видно, что отрыв турбулентного слоя происходит в точках ( = 0) при значении формпарметра Д = —(3 -ь 6). Опыты с обычными авиационными профилями дают = —2, так что общий интервал значений в турбулентном слое находится в пределах = —(2н-6). [c.339]

В табл. XII 1.2 показано распределение потерь энергии по высоте слоя. Если напомнить (XII.1) о том, что динамическое влияние вязкости выражает толщина потери импульса б , то, пользуясь степенным законом скоростей на пластине и соотношением (XIII.4), получим б , отнесенную к б, в зависимости от числа Re в следующих величинах [c.343]

Пусть двухопорная балка постоянного сечения, без лишних связей (рис. ХП1.2) имеет п участков и, следовательно, п — 1 границу между ними. Чтобы найти уравнения изгибающих моментов на всех участках балки, надо определить 2п произвольных постоянных, входящих в общие решения (XIII.7) на ее участках. Для определения произвольных постоянных можно выписать два граничных условия на концах балки и по два граничных условия на каждой границе участков, на том основании, что скачки в изгибающем моменте и перерезывающей силе соответственно равны моменту сосредоточенной пары M и сосредоточенной силе P , приложенным на этой границе. Или [c.382]

Из выражений (XIII.12) и (XIII.13) следует, что изгибающие моменты и прогибы линейно зависят от поперечных сил и нелинейно — от сил продольных. Такой вывод можно сделать в любом случае продольно-поперечного изгиба балки. Особенность нелинейной зависимости состоит в том, что при увеличении 5 в определенное число раз изгибающие моменты и прогибы могут увеличиваться в большее число раз. [c.383]

В последующих же главах во втором томе, в частности в главах XI, XII, XIII, посвященных деформации стержней, аппарат теории сплошных сред (главным образом теория упругости) играет уже чисто служебную роль, как рабочий инструмент, с одной стороны, для оценки гипотез, используемых в элементарной теории, и границ применимости последней, а с другой стороны, для решения тех задач, которые не могут быть решены средствами элементарной теории. К числу последних относятся кручение призматических стержней некруглого поперечного сечения, свободное кручение валов переменного вдоль оси диаметра, определение полного касательного напряжения при поперечном изгибе балки, определение положения центра изгиба в поперечном сечении массивных стержней и др. [c.13]

Поскольку интеграл в (12.8)4— статический момент площади поперечного сечения относительно оси х, совпадающей со следом нейтрального слоя на плоскости поперечного сечения стержня, равенство (12.8)4 возможно лишь в случае, если ось х проходит через центр тяжести поперечного сечения. Выше было принято, что ось г есть проекция оси стержня на нейтральный слой. Сейчас получили уточнение — ось стержня лежит в нейтральном слое и, следовательно, совпадает со своей проекцией — осью г. Поскольку интеграл в (12.8)2 — центробежный момент инерции площади поперечного сечения, выполнение (12.8)2 возможно, если оси х и у являются главными осями инерции площади поперечного сечения. Выше было сделано предположение о совпадении плоскости действия внешних моментов, вызывающих чистый изгиб бруса, с плоскостью изгиба, в которой лежит изогнутая ось стержня, а следовательно, и центр п радиус кривизны оси. Теперь получено условие (12.8)2, при котором такое совпадение возможно. Только в том случае, если плоскость действия внешних моментов, вызывающих чистый изгиб, содержит в себе одну из главных осей инерции площади всех поперечных сечений стержня, эта плоскость совпадает с плоскостью изгиба другая главная ось инерции площади поперечного сечения сливается с нейтральной линией. В отличие от обсужденного выше существует и так называемый косой чистый изгиб, при котором плоскость действия внешних моментов и плоскость изгиба не совпадают (имеется в виду, что обе плоскости содержат ось стержня). Косой изгиб рассмотрен в главе XIII как частный случай более сложной деформации стержня — пространственного поперечного изгиба. [c.107]

Антей и А. К. Железные и стальные изделия древней Латвии (до XIII в.). Из истории техники , том I, АН Латв. ССР, Рига, 1959. [c.28]

Произведение Тг, где г — плечо, или радиус кривошипа, носит название вращательного или движущего момента машины и обозначается через Мер или M g. При работе машины не вхолостую, а с нагрузкой натяжения концов ремня Si и не остаются одинаковыми, а будет >52. Истинное соотношение между 5i и 5а будет установлено в гл. XIII второго тома. Усилие Si — 5а представляет силу, препятствующую движению машины. В данном случае эта сила носит название полезного сопротивления, на которое работает машина, а произведение (Si—Sa) Р, где Р — радиус маховика — момента полезного сопротивления Сопротивление Sj—Sa названо полезным потому, что эта разность натяжений ремня создает вращательный момент для приводного вала, на который работает машина. Усилие Т на кривошипе будет преодолевать действие силы Sj—Sa, а Mgg — действие момента М с- Звено машины, воспринимающее действие движущей силы, называется ведущим или движущим звеном, а звено, воспринимающее действие полезного сопротивления, исполнительным или рабочим звеном. В данном случае движущим звеном поршневого двигателя является поршень и намертво соединенные с ним и одинаково движущиеся шток и крейцкопф. Исполнительным рабочим звеном является маховик и жестко соединенные с ним коренной вал машины и кривошип. [c.15]

Стандарты применяемых в СССР резьб (они же наиболее распространены в других странах с метрической системой мер) приведены в главе XIII настоящего тома. [c.177]

Заключительные главы тома (XIII—XVI) посвящены холодильным машинам, изготовляемым в настоящее время. [c.725]

Основные схемы транспортных сетей приведены в главе XIII настоящего тома Справочника", посвящённой проектированию генеральных планов. [c.410]

Производства и торговли привел к тому, что средневековая Европа стала собирать со всех сторон н осваивать технические новинки и изобретения со всех стран из Византии, арабских владении, Индии и даже Китая. Грамотность перестала быть только привилегией монахов — она широко распространяется среди городского населения (вспомним хотя бы средневековый Новгород). Наиболее весомо и зримо технический прогресс проявился в XIII в. в архитектуре и строительстве. Стремящаяся вверх каркасная ажурная готика требовала высокого инженерного искусства. [c.18]

ВОЗМОЖНОСТЬ решать нелинейную задачу (см. параграф 3 гл. XIII). Во-вторых, в качестве пассивной модели вместо R- er-ки используется С-сетка, что позволяет решать задачу нестационарной теплопроводности. В-третьих, для осуш,ествления на модели переменных во времени граничных условий, а также для задания изменяющейся во времени функции 0, с которой сравниваются потенциалы, полу-чаюш,иеся в узловых точках модели, вместо ПДН используются ФФ и блоки граничных условий I рода ГУ-1. Эти блоки обычно входят в комплект / С-сетки (см., например, [223]). Решение задачи происходит аналогично тому, как это описано в параграфе 3 данной главы. Только на индикаторе С-сетки регистрируются изменения коэффициента теплообмена во времени. [c.176]

Использование естественных водотоков в энергетических целях применялось русским народом много веков тому назад. Мельницы с водяными колесами, как установлено по уцелевшим документам, были известны на Руси еще в XI—XIII веках. Но развитие техники плотиио- и мельницестроения к тому времени позволяет предполагать, что водяные колеса устанавливались на Руси еще раньше. [c.12]

Решение рассматриваемой задачи все же удается существенно упростить благодаря тому, что обратное влияние колебаний упругой системы на вибровозбудители, как правило, допустимо считать малым (см. гл. VII, VIII и XIII т. 2 справочника). В указанном предположении задача может быть разбита на две последовательно решаемые — задачу о создании заданного поля вынужденных колебаний упругой системы посредством некоторого (по возможности меньшего) числа заданных сосредоточенных периодических вынуждающих сил и задачу о синтезе системы возбуждения. [c.146]

Так, мы можем перепроверить лекцию XIII в первом томе о пассивной прочности и трении, в которой Юнг определил понятие вы- [c.249]

Оценивая Томаса Юнга как экспериментатора в области механики твердого тела, следует отметить, что его связь с настоящим экспериментом была минимальной, а если опыты и производились, то, за исключением одного-двух туманных намеков, какие-либо детали эксперимента в его описании полностью отсутствовали. При этом необходимо напомнить, что Юнг писал во время создания экспериментальных основ науки Кулоном, Хладни, Био, Дюпеном и Дюло, которые глубоко верили в логику экспериментальной науки, будь то подготовка эксперимента или представление результатов. Первоначальное упоминание Юнгом модуля упругости встречается на третьей странице Лекции XIII (Young [1807,1], Vol 1, стр. 137) вслед за коротким обсуждением тремя страницами ранее, 6 конце Лекции XII, экспериментов Кулона на кручение, в которых им, как мы видели, был введен модуль упругости. После замечания о том, что растяжение и сжатие подчиняются почти одинаковым законам, так что они могут быть лучше поняты путем сравнения друг с другом и после весьма ясного утверждения относительно аналогичных линейных зависимостей Гука между силами и удлинениями, Юнг заявляет [c.250]

Хорошо изученные системы вместе с факторами размера и электроотрицательности перечислены в приложениях X—XII имеющиеся термохимические данные собраны в приложениях XXV—XXVIII. Смешанные системы, в том числе содержащие область несмешиваемости (см. приложение XIII), будут рассматриваться позднее. [c.57]

Несколько систем, перечисленных в приложении XXVII, представляют интерес. Положительная энтальпия расплавов в системе d—Na подтверждает предположение о существовании в этой системе области несмешиваемости или, по крайней мере, сильно изогнутой линии ликвидус [135]. Эта область или отклонение могут возникнуть из-за трудности смешения чистого жидкого натрия со сложной жидкой структурой, получающейся при плавлении соединения СёгНа, хотя и удивительно, что энтальпия смешения не становится отрицательной в сплавах, богатых кадмием. Для других подобных систем, перечисленных в приложении XIII, термодинамические данные отсутствуют. Очень высокие отрицательные энтальпии растворов в системах переходный металл — кремний говорят о том, что исключительно прочная связь А—В (высокое значение 8ав) может привести к значительному сжатию после смешения эта же особенность наблюдается в расплавах ртуть — щелочной металл, хотя природа связи А—В в этих двух случаях, возможно, очень отличается (см. ниже). [c.60]

Как трактаты самого Иордана, так и Трактаты о тяжести представителей его школы были широко распространены в Западной Европе в XIII—XV вв. Известно большое количество копий этих трактатов, относящихся к тому времени. Помимо рукописей самих трактатов, сохранилось значительное количество комментариев к ним XIII—XIV вв. Среди них два трактата Блазиуса из Пармы (XIV в.), которые содержат как комментарий к трактатам Ио] ана, так и собственные исследования автора в этом направлении. Наиболее поздний дошедший до нас комментарий к Элементам , принадлежащий Генри Англегена, относится к XV в. [c.48]

По-видимому, уже давно среди самих схоластов раздавались голоса против этой концепции, связанной с аристотелевской традицией. Мы узнаем об этом из рукописи Роджера Бэкона (XIII в.), который приводит аргументы этих неизвестных авторов с целью опровергнуть их. Эти аргументы с небольшими изменениями повторяются у Ричарда Миддлтона (вторая половина ХШ в.) в сочинении, опубликованном в 1591 г. А именно, если дать большому грузу опуститься навстречу очень легкому телу, брошенному снизу вверх, можно не сомневаться в том, что соударение не окажет Никакого действия на падение груза. А это пример, противоречащий утверждению Аристотеля восходящее движение очень легкого тела без всякого промежуточного этапа сменяется его движением вниз вместе с грузом. Методика, лежащая в основе этого мысленного эксперимента, весьма характерна она показывает, что авторы того времени не были в состоянии видеть различие между точкой зрения динамики и точкой зрения кинематики и рассматривать движение независимо от причин, его вызывающих. Эта неспособность еще в середине XVII в. сказывалась при решении проблемы сложения скоростей. Не следует осуждать ее слишком поспешно. [c.79]

Предположение о кесжииаености жидкостей и газов, которое мы сделали при выводе обоих законов подобия—Рейнольдса а Фруда, яаао понимать не так, что жидкости и газы несжимаемы абсолютно и во всех случаях, а в той смысле, что при рассматриваемых движениях влияние сжимаемости настолько мало, что ни можно пренебречь. О той, в какой мере в этом смысле газы могут рассматриваться несжимаемыми, было сказано в главе XIII первого тома, [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...