381 — Резонансные кривые экспериментальные собственные — Частота

Для натурного виброизолятора (рис. 24) с основной собственной частотой [ц - 35 Гц, установленного в местах крепления технологического оборудования в производственных условиях, на рис. 25 даны кривые изменения эффекта виброизоляции рассматриваемого устройства (кривая 1 - эксперимент, кривая 2 - расчет) и обычного линейного виброизолятора с такой же жесткостью (штриховая линия). Видно, что расчетные уровни виброизоляции удовлетворительно совпадают с экспериментальными, и эффективность исследуемой защитной системы максимальна в полосе резонансных частот и ниже. [c.59]

Измерение собственной частоты и полосы частот. Тот факт, что фурье-преобразование для затухающих свободных колебаний совпадает с резонансной кривой для установившихся вынужденных колебаний, имеет важные экспериментальные следствия. Допустим, что мы хотим определить а) первую моду рояльной струны и б) энергию первого возбужденного состояния атома, [c.279]

Интервал частот Дсо (или для циклических частот Дл ), в котором по определению энергия колебаний составляет половину энергии на резонансной частоте (т. е. на частоте (Оо), называют шириной резонансной кривой. Таким образом, добротность колебательной системы равна отношению ее собственной частоты к ширине энергетической резонансной кривой, откуда добротность (а вместе с нею и другие характеристики затухания) легко определяется экспериментально из частотной зависимости какойчшбудь акустической величины. Если измеряется интенсивность ультразвука (плотность энергии, мощность и т. д.), то добротность находится непосредственно из полученной кривой частотной зависимости. Если же измеряемой величиной является, например, амплитуда давления (колебательной скорост , смещения и т. д.), то для использования формулы (УИЬбб) полученную частотную зависимость данной величины нужно предварительно пересчитать на частотную зависимость квадрата этой величины. В свою очередь, добротность системы определяет ее избирательность по частоте, или полосу пропускания, т. е тот интервал частот, в котором энергия вынужденных колебаний составляет не менее 50% от энергии на резонансной частоте. Это означает, например, что пластинка с добротностью Q , используемая в качестве преобразователя, может излучать ультразвук с интенсивностью более 50% от максимальной в полосе частот Дл = Vo/Qд. Это означает также, что плоскопараллельный слой, на который падают плоские ультразвуковые волны, обладает коэффициентом пропускания ф более 0,5 от максимального в интервале частот vJQ . Поскольку добротность нагруженного слоя на основной частоте его колебаний определяется отношением волновых сопротивлений слоя и внешней среды рс/(р1С1), то для полосы пропускания слоя вблизи основной частоты это дает Av = [c.196]

Нелинейность деформационных свойств резин проявляется и в области резонансных частот гармонического нагружения, близких к собственной частоте колебаний системы. Нелинейность выражается в аномальной (со скачком) зависимости амплитуды перемещения вынужденных колебаний от частоты со (рис. 3.3.8), наблюдаемой вместо симметричных относительно максимума кривых для линейных систем (см. рис. 1.3.5). Обычно нелинейные соотношения сг — 8 выражены кривыми, вогнутыми к оси напряжений а. При увеличении частоты со амплитуда постепенно возрастает по АВ (см. рис. 3.3.8), достигая максимума <7 при соДалее наб.тю-дается скачок амплитуды, и при увеличении со экспериментальные данные попадают на кривую EF. При уменьшении частоты со ход кривой не совпадает с полученным при увеличении со, а именно кривая проходит по FED до точки D при Wj, а с дальнейшим умень-гаепие>[ со происходит скачок амплитуды из D в 5 и последующее [c.162]

I и частоте Д согласно формуле с=2й///. Одцако такое определение оказалось возможны лишь для порядковых номеров, не превышающих й=40. Для более высоких порядков сближение резонансных частот не позволяет пользоваться этим методом, и резонанс стержней определялся путем измерения узловых радиусов радиальных колебаний на торце стержня. В качестве зонда применялся кварцевый приемник с высокой собственной частотой (/=2 мггц), на который осевые колебания торца стержня в разных точках диаметра передавались при помощи ртутного шарика диаметром около 1 мм, помещенного в отверстии тонкой диафрагмы. На фиг. 424 приведены экспериментальные значения фазовых скоростей для двух алюминиевых стержней сплошные кривые соответствуют теоретическому ходу изменения величины Сф/Сд. Можно считать, что работы Хютера решили вопрос о распространении звука вдоль цилиндрических стержней. [c.385]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...