Критерий Кнудсена

Вопрос о границах областей течения разреженных потоков до конца не изучен. Опыты для определения этих границ, основанные на оценке теплообмена и коэффициентов восстановления температуры для тел различной фор мы, не дают удовлетворительно совпадающих результатов. Для ориентировочной оценки этих границ можно воспользоваться граничными значениями критерия Кнудсена, которые были предложены Тзяном. Область течения с прилипанием ограничивается условием [c.396]

Укх где Re .у —критерий Рейнольдса Кпд,у = X/rfr—критерий Кнудсена X — средняя длина свободного пробега молекул dr — средний гидравлический диаметр каналов между частицами в слое при пределе устойчивости. [c.15]

Поделив числитель и знаменатель уравнения (5-3) на б, подстайив выражение (5-4) вместо / и заменив отношение Л к б символом критерия Кнудсена, получим уравнение эффективного коэффицианта теплопроводности газов [c.157]

Рис. 5-2. Зависимость безразмерного коэффициента теплопроводности гелия от критерия Кнудсена и коэффициента аккомодации.

В заключение отметим, что большинство процессов переноса массы зависит от разреженности иара, характеризующейся критерием Кнудсена [c.72]

При анализе процесса вязкости в условиях переходного вакуума применим такой же метод, как в [3], где была получена обобщенная формула теплопроводности газов в зависимости от критериев Кнудсена, поскольку теплопроводность газов непосредственно связана с вязкостью, молекулярно-кинетический механизм которой подобен механизму теплопроводности. [c.213]

В (7) и (8) й —отношение изобарной удельной теплоемкости газа к изохорной Рг—критерий Прандтля а , Qj — коэффициенты аккомодации, в общем случае различные для обоих пластин Кп—критерий Кнудсена, равный отнощению Л к о. Влияние температуры на безразмерную вязкость учитывается известными из опыта и теории температурными зависимостями величин. [c.214]

Рис. 1. Зависимость безразмерной вязкости и теплопроводности газов от критерия Кнудсена и коэффициента аккомодации.

Описанные режимы состояния газа характеризуются величиной критерия Кнудсена Кп = - , где d — характеризует размер сосуда или помещенного в газ тела. [c.527]

В наших псследоваииях по естественной конвекции разреженного газа установлено, что молекулярно-вязкостный режим имеет место при значениях критерия Кнудсена, больших 0,02. [c.527]

Приведенные на рис. 1 и 2 кривые отражают специфику теплообмена в разреженном газе. Так, в вязкостном режиме при уменьшении давления тепловой пограничный слой у поверхности пластины расширяется. Такое явление имеет место й условиях настоящего исследования до давлений порядка 1 мм рт. ст., что при принятой толщине пластины в 5 мм соответствует значению критерия Кнудсена, примерно равному 0,02 (полагалось более целесообразным в Рис. 2. Температурные поля нагретой вертикальноГ молекулярно - вязкостном пластины в разреженном воздухе при различны., режиме за характерный давлениях Р, мм рт. ст. (экспериментальные размер пластины нрини- результаты). [c.528]

В молекулярно-вязкостном режиме состояния газа при значениях критерия Кнудсена Кп, больших 0,02, как уже указывалось, имеет место новый механизм теплообмена, отличающийся от механизма теплообмена в вязкостном -режиме. Это привело к необходимости введения нового определ яющего критерия для молекулярно-вязкостного режима, отражающего изменившийся механизм теплообмена, Определяющий критерий может быть получен на основе рассмотрения физического процесса переноса тепла в молекулярно-вязкостном режиме, а также на основе анализа граничного условия (3). В результате получаем выражение дл1Я нового критерия в следующем виде [c.530]

При изучении процессов в двухфазных средах в условиях глубокого разрежения приобретает значение критерий Кнудсена [c.320]

Т — средняя длина свободного пробега молекул R — сопротивление измерительной нити Кп —критерий Кнудсена Or — критерий Грасгофа Рг — критерий Прандтля [c.8]

Основным критерием вакуумного режима течения газа в аппарате является отношение средней длины Я свободного пробега молекул газа или пара к характерному размеру аппарата d, так называемый критерий Кнудсена [c.89]

Используем далее критерий Кнудсена Кп = /св/5, равный отношению средней длины свободного пробега молекул газа /св к ширине газовой прослойки 5. Тогда выражение (3.1) можно представить в виде [c.76]

Теперь можно выразить критерий Кнудсена через критерий Маха и Рейнольдса. Сопоставляя (Х1-176), (Х1-177) и (Х1-178), получим [c.281]

Критерий Кнудсена можно представить также в виде следующего отношения [c.281]

Используем далее критерий Кнудсена Кп = Л7бг, равный отношению средней длины свободного пробега молекул газа Л к ширине газовой прослойки бг. Выражение (2-1) для температурного скачка представим иначе, а именно [c.54]

Критерий Кнудсена, характеризующий разреженность газа в канале плазмотрона. Обычно вместо него используют размерный комплекс Кз = pd 1/Кп, где р — давление газа в канале плазмотрона. [c.117]

Следовательно, при Кп<0,001 процесс вырождения критерия Кнудсена зашел достаточно далеко и его можно считать вырожденным. [c.158]

Аэродинамическая степень разрежения газа как степень его отклонения от состояния континуума определяется, как отмечалось ранее, величиной критерия Кнудсена Кп = Г//о, где Г —средняя длина свободного пробега молекул /о — характерный размер. [c.253]

Существенное влияние на эффективную теплопроводность дисперсных и капиллярнопористых систем оказывает давление газа в порах. Из кинетической теории газов известно, что теплопроводность газа при нормальных условиях от давления газа не зависит, однако эта зависимость начинает проявляться с понижением давления, когда средняя длина свободного пробега молекул газа одного порядка с расстоянием б между обменивающимися теплом поверхностями или больше него, т. е. когда критерий Кнудсена (Кп = Я/б) близок к единице или больше нее. [c.412]

Существуют различные оценки величины критерия Кнудсена, при которой теплопроводность газов начинает зависеть от давления. [c.412]

В капиллярнопористых телах и дисперсных системах предельные длины свободного пробега молекул, при которых эффективная теплопроводность материала начинает зависеть от давления газа, определяются размерами пор. В связи с этим интересной особенностью мелкодисперсных пористых материалов с малыми порами является то обстоятельство, что для них достаточно большое значение критерия Кнудсена характерно даже при атмосферном давлении. А это означает, что в таких системах уже при атмосферном давлении имеют место явления, присущие вакуумированным системам. Это имеет большое практическое значение. [c.413]

При течении газа через капилляры, диаметр которых менее чем в 1(Ю раз превышает длину свободного пробега молекул, слой газа у стенки приобретает некоторую скорость скольжения. При длине пробега, составляющей от 0,1 до 0,65 диаметра среднего дефекта, поток находится в переходной области между ламинарным и молекулярным. Если длина пробега превышает 65% диаметра капилляра, реализуется молекулярная диффузия. При дальнейшем снижении размеров дефекта до значения, соответствующего величине критерия Кнудсена, равного 100, реализуется кнудсеновская диффузия. Кнудсеновская диффузия характеризуется дальнейшим снижением массопереноса вследствие того, что молекулы отражаются от стенок пор. Этот вид переноса реализуется для инертных газов (Не, Аг), имеющих большую длину свободного пробега. Например, гелий с А, = 174,0 нм переносится по механизму кнудсеновской диффузии в порах размерами [c.39]

Высоковакуумная изоляция. Основана на использовании вакуумированного пространства между двумя граничными стенками. При этом передача тепла происходит путем теплопроводности остаточных газов и тепловым излучением. Процессы тепло- и массопереноса остаточных газов в вакууме характеризуются критерием Кнудсена Кп, определяющим отношение средней длины Ь свободного пробега молекул газа без столкновения к расстоянию д, между стенками. Передача тепла излучением является основной составляющей общего притока тепла в вакуумной изоляции и зависит в значительной степени от рода и состояния излучающей поверхности. Отражательную способность материалов по отношению к тепловому излучению характеризует степень черноты поверхности е, представляющая собой отношение излучательной способности данной поверхности к излучательной способности поверхности абсолютно черного тела. [c.288]

Все законы газовой динамики сплошной среды справедливы до тех пор, пока справедлив постулат о сплошности жидкости. Количественно пределы применения законов газовой динамики сплошной среды определяются величиной критерия Кнудсена — отношения длины свободного пробега молекул газа (/) к характерному размеру течения ( ) [c.11]

Обычное газодинамическое приближение применимо, когда выполняется критерий Кнудсена [c.18]

Число Кнудсена можно выразить через известные критерии подобия — числа Маха М и Рейнольдса Р для этого следует использовать формулу Чепмена из кинетической теории газов, связывающую кинематическую вязкость с длиной свободного пробега II средней скоростью движения молекул с [c.132]

КНУДСЕНА ЧИСЛО Кп) — один из подобия критериев движения разреженных газов, Kn = l/L, где [c.388]

М. ч. связано с др. подобия критериями — Эйлера число.п Ей, Рейнольдса числом Re и Кнудсена числом Кп соотношениями Ей — 2/уМ-,, Кп = M/Re. [c.75]

Указанное допущение наверняка справедливо при малых числах Кнудсена. До каких именно значений чисел Кнудсена при решении задач теплообмена эти уравнения справедливы с достаточной точностью, неизвестно. Единственным критерием здесь является эксперимент. Некоторой опорной точкой служит предельный случай больших чисел Кнудсена. В этом случае член, учитывающий столкновения молекул в уравнении Больцмана, отбрасывается и решение этого уравнения дается распределением Максвелла, с помощью которого при известных предположениях о характере взаимодействия молекул с поверхностью могут быть найдены тепловые потоки. Мы в дальнейшем ограничимся рассмотрением некоторых задач конвективного теплообмена при наличии термодинамического равновесия. [c.36]

Кп = 1/L — число Кнудсена, критерий континуальности течения. Характеризует влияние соизмеримости геометрического масштаба течения с внутренней структурой среды (длиной свободного пробега молекул). [c.273]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...