Скорость звука замороженна

Скобочные выражения 1Г1 Скорость звука замороженная 208 [c.460]

Се и С/ — равновесная и замороженная скорости звука (м/с) [c.9]

Здесь и в следующем параграфе под скоростью звука понимается замороженная пли характеристическая скорость звука в газовзвеси, практически совпадающая при малых объемных концентрациях дисперсной фазы со скоростью звука в газовой фазе. Соответственно под числом Маха М понимается отношение скорости набегающего потока, однородного и равновесного вдали от тела и,о = ь го = t o к замороженной скорости звука, т. е. к скорости звука в газе [c.375]

Таким образом, аналогично релаксирующему газу и смеси газа с каплями или частицами полу генная из условия существования стационарной волны уплотнения равновесная скорость звука Се совпадает с фазовой скоростью распространения слабых гармонических возмущений С (со), имеющих частоту (о О, а полученная из условия существования стационарной ударной волны со скачком скорость звука f совпадает с фазовой скоростью гармонических возмущений С (со), имеющих частоту со-> >, т. е. соответствует замороженной скорости звука. [c.71]

Введем замороженную скорость звука а = [c.46]

Распространение возмущений в неравновесном газе имеет свои особенности. Пусть в газе распространяется слабое возмущение. Введем время релаксации т малых отклонений от локального термодинамического равновесия. Если время, за которое существенным образом меняются газодинамические величины при распространении волны, много меньше времени релаксации, то волна распространяется с так называемой замороженной скоростью звука с =К(Ф/Ф)5,5 (высокочастотная скорость звука). Если характерное время изменения газодинамических величин много больше времени релаксации, то волна распространяется с равновесной скоростью звука (0) (низкочастотная скорость звука). [c.44]

Найдем значения замороженной и равновесной скоростей звука. Воспользуемся кинематическими условиями совместности первого порядка, полагая [c.45]

Замороженной скоростью звука называют скорость газовой смеси, состав которой остается неизменным, г. е. [c.208]

Из (7.3.34) следует, что если Ма растет, то давление р в тепловом сопле падает, и наоборот. Используя для простоты определение замороженной скорости звука (5.4.27), запишем [c.365]

Скорость звука длл замороженного потока может быть найдена, если приравнять степень сухости перед скачком Xi к степени сухости после скачка Хц, т. е. xi = xu. Уравнение (10-38) для скорости звука а в этом случае имеет вид [c.275]

Здесь ---замороженная скорость звука при [c.148]

Течение смеси газа с частицами, содержащей взвешенную конденсированную фазу, рассмотрено в гл. 14 работы [41]. Уравнения для газа с химическими реакциями были полностью выведены в работе Ридера [53], где показано, что определяющее уравнение имеет те же самые члены, но равновесное значение скорости звука заменено замороженным . [c.340]

Этот результат, как и следовало ожидать, совпадает с условием (см. 8), полученным для скоростей движения частиц в акустической волне, распространяющейся с замороженной скоростью звука (тш ос). Действительно, скорость и распространения слабой ударной волны, определяемая соотношениями (17.24)—(17.26), совпадает с величиной г . Покажем это. [c.147]

Замороженная скорость звука Оз, м/ сек [c.139]

Характеристические направления в релаксирующих средах определяются замороженной скоростью звука, но траектории изменения состояния вдоль характеристик отклоняются от интегралов Римана. [c.16]

В табл. 4.3 и 4.4 приведены результаты расчета параметров потока N2O4 в канале постоянного сечения при отсутствии энергообмена и трения и протекании процесса термической диссоциации NO2. Состав газа на входе в канал соответствует равновесному составу при температуре 373 °К. Диссоциация NO2 и связанное с этим процессом поглошение тепла обусловливают падение температуры, скорости течения, замороженной скорости звука, замороженного числа Маха и повышение плотности газа. [c.155]

При дозвуковом расширении N2O4 в суживающемся канале конечность скоростей химических процессов вызывает снижение температуры, скорости течения газа, замороженной скорости звука, замороженного числа Маха, концентрации NO2 н рост давления, плотности, концентраций N2O4, N0 и О2 (см. табл. 4.9). [c.159]

Отклонение от состояния термохимического равновесия при дозвуковом течении N2O4 в расширяющемся канале приводит к повышению температуры, скорости газа, замороженной скорости звука, замороженного числа Маха, концентраций NO2 и к падению давления, плотности, концентраций N2O4, N0 и О2 (см. табл. 4.10). [c.159]

Как следует из сравнения данных табл. 4.14 и 4.15, равновесные значения параметров потока N2O4 на выходе из соплового аппарата, вычисленные на основании предложенного нами метода, практически совпадают с соответствующими величинами, определенными на основании h — s-диаграммы. Расчеты кинетических параметров потока выполнены для модельного канала, осевой размер которого равен осевому размеру соплового аппарата (данные четвертого столбца табл. 4.15), п для канала, осевой размер которого вдвое превышает осевой размер соплового аппарата (данные пятого столбца табл. 4.15). Полученные результаты показывают, что отклонение от состояния термохимического равновесия, вызванное недостаточно высокой скоростью реакции (4.1), приводит к росту давления, плотности, содержания N2O4, N0, Oq, а также к снижению температуры, скорости течения, замороженной скорости звука, замороженного числа Маха и содержания NO2. [c.172]

Таким образом, описание движения смеси жидкости с пузырьками газа, когда пренебрегается инерцией жидкости в мелкомасштабном движении вокруг пузырьков и тепловыми эффектами, соответствует вязкоупругой среде с замороженной или динамической скоростью звука С/ п объемной вязкостью определяемыми физическими свойствами жидкости ( i, jii) и текущей объемной концентрацией пузырьков аа. Кроме указанных величин, свойства такой среды зависят от исходной плотности жидкости рю, исходной объемной концентрации пузырьков азо и их исходного размера ад. Уравнения, близкие к (1.5.21), для описания трехфазных сред (грунт, жидкость, пузырьки газа) были предложены Г. М. Ляховым (1982). [c.107]

Выражеипя для равновесной Се и замороженной f скоростей звука в парокапельной смеси, получающиеся при предельных переходах со О и со могут быть запнсаны в виде [c.323]

Здесь v П p — равновесные теплоемкости при постоянном объеме п давлении, — равновесный показатель адиабаты двухфазной смеси без фазовых превращений. Выражения для равновесной и замороженной скоростей звука, получающиеся из этой зависимости при предельных переходах (о О и со совпада- [c.324]

Отметим очень интересное обстоятельство. Если нестацнонар-ные эффекты не учитываются, то теория дает такие значения групповых скоростей ( o), которые могут превышать замороженную скорость звука в смеси С, i. При этом величина линейного коэффициента затухания (со)-> onst при со [c.327]

Расчет структуры ударных волн сжатия. Если абсолютная величина скорости среды уо1 перед волной относительно волны превышает замороженную скорость звука f i, то из уравнений на скачке (1.4.24) можно определить параметры фаз за скачком (в точке /). Исходя из указанных уравнений, если учесть, что анализ ведется в системе координат, связанной с волной (т. е. в (1.4.24) следует прппять i5 = 0), получим Vi-1-, 2 1 [c.344]

Скорость f соответствует фаз0] 0й скорости С(со) при со и называется замороженной скоростью звука, а Се соответствует С(со) при ==0 и называется равновесной скоростью звука, причем j практически соппадаег со скоростью звука i в чистой жидкости. Зпачс ппя С, и С., пе зависят от диссипации. [c.11]

Отсюда U=vdz oo и замороженная скорость звука равна [c.46]

Надо сказать, что понятия замороженных и равювес-ных течений являются одними из основных в механике реагирующих газов. Для этих течений могут быть сформулированы понятия замороженной и равновесной скоростей звука. [c.208]

На рис. 10-9 представлены в качестве иллюстраций кривые зависимости скорости звука для водяного пара при 100°С от степени сухости X для двух случаев, а именно равновесного и замороженного потоков. Видно, что тер.модииамически равновесный поток дает нижнюю границу скорости звука. На рис. 10-9,6 представлены кри-- вые для равновесных и замороженных величин скорости звука в за- [c.275]

В области давления N2O4 Р<80 атм формула (4.3) аппроксимирует расчетные величины коэффициента вязкости [406] с точностью в несколько процентов. При давлении Р>80 атм расчет следует вести по этой формуле с Т = 900 °К, /1 = 0,74. Полученные результаты показывают, что отклонение от состояния термохимического равновесия, обусловленное конечностью скорости реакции (4.1), при нагреве приводит к росту статической температуры, скорости газа, замороженной скорости звука, массовой концентрации NO2, а также к падению статического давления, плотности, массовых концентраций N2O4, N0 и О2. [c.158]

Отклонение от состояния термохимического равновесия при течении в охлаждаемом канале постоянного сечения, как следует из та л. 4.7 и 4.8, обусловливает падение температуры, скорости газа, замороженной скорости звука, концентрации NO2 и рост давления, плотносп , содержания N2O4, N0 и О2. [c.158]

При расширении N2O4 в сверхзвуковом диффузоре влияние кинетики сказывается в понижении давления, плотности, температуры, замороженной скорости звука, концентрации NO2 и в росте скорости течения газа, замороженного числа Маха, а также содержания N2O4, N0 и О2 (см. табл. 4.11). [c.162]

В табл. 4.12 приведены результаты численного исследования сверхзвукового течения N2O4 в суживающемся канале. Данные расчетов показывают, что замораживание реакции (4.1) в случае сверхзвукового течения N2O4 в конфузорном канале обусловливает повышение давления, плотности, температуры, замороженной скорости звука, концентрации NO2 и понижение скорости течения, замороженного числа Маха, содержания N2O4, NO, О2. [c.162]

В соответствии с изознтропной равновесной моделью паросодержание в критическом сечении определяется (8.3). Если принять, что. в звуковой волне происходит обмен только количеством движения, а все остальные обменные процессы заторможены, то при отсутствии скольжения между фазами (7 = 1) показатель адиабаты в критическом сечении может быть определен по (3.17). Тогда критическое отношение давлений, соответствующее такой замороженной скорости звука е = [2/(/ + . [c.166]

Таким образом, допущение, сделанное выше, относительно изоэнт-ропного характера изменения параметров в звуковой волне (dq = 0 ds = 0), t.e. о замороженности процессов тепло- и массообмена в такой волне, подтверждается экспериментально. Это не только оправдывает возможность использования формулы (8.20), которая определяет показатель адиабаты в предположении о наличии обмена между фазами только количеством движения, но и позволяет утверждать, что критический режим истечения вскипающей воды устанавливается тогда, когда скорость потока становится равна такой скорости, звука, которая определяется из условия обмена в звуковой волне только количеством движения. [c.174]

Измерения скорости жидкой фазы в конце камеры с.мсшсния и диффузоре [761 показывают, что скорость потока в двухфазной зоне (равная скорости жидкости из-за малого скольжения) на всех режимах больше равновесной (термодинамической) скорости звука йи но существенно меньше замороженной скорости звука af. Следовательно, по отношению к й поток является сверхзвуковым, и поэтому должны проявляться эффекты, характерные для сверхзвукового режима течения. В этих условиях при повышении давления Рд в диффузоре появляется полностью размытая ударная волна, перемещающаяся по мере увеличения Рд к горлу диффузора. Ее интенсивность при этом увеличивается и возрастает число Маха Mi, рассчитанное по значению равновесной скорости звука ai. Вдоль камеры смешения, начиная с сечения структурного перехода, Mi немонотонно возрастает, так что в горле диффузора имеется максимум Mi, связанный с устойчивостью положения скачка в горле диффузора 18]. Из опытов также следует, что при повышении значений Рд давление в камере смешения не изменяется, т. е. течение в конце камеры смешения и диффузоре остается сверхзвуковым и по отношению к возмущениям, возникающим в диффузоре конденсирующего инжектора. [c.129]

РИС. 9.1. Звуковая волна, замороженная в некоторый момент времени. Она состоит из чередующихся областей сжатия (темные области) и разряжения (светлые области), KOTOpbie распространяются со скоростью звука V. Показано также мгновенное изменение показателя преломления в пространстве под действием звуковой волны. [c.355]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...