Ударные волны магнитогидродинамически

Н. п. в природе, технике и лабораторных условиях. Неидеальной является плазма в жидких металлах, полупроводниках, электролитах (ЭЛТ, рис. 1), в глубинных слоях Солнца и планет-гигантов Солнечной системы, плазма белых карликов. Неидеальной является плазма рабочих тел в магнитогидродинамических генераторах на парах щелочных металлов (МТД), ракетных двигателях с газофазным ядерным реактором (ЯЭУ) плазма, возникающая в установках по исследованию термоядерного синтеза путём лазерного, электронного и взрывного обжатий мишени (см. Лазерный термоядерный синтез, Инерциальное удержание). Н. п. возникает за сильными ударными волнами при взрывах или при высокоскоростном ударе. В установках плазменной технологии неидеальная плазма возникает при импульсных электрических разрядах. [c.253]

О МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКИХ УДАРНЫХ ВОЛНАХ, ИОНИЗУЮЩИХ ГАЗ ) [c.215]

Будем считать, что электропроводность газа является функцией температуры а = <т(Т), причем сг = О при т < Т и сг > О при Т > Т. Рассмотрим структуру магнитогидродинамической ударной волны, движущейся по газу, температура которого Т < Т. Структура ударных волн, когда проводимость всюду отлична от нуля, рассматривалась ранее в работах [4, 5]. Ограничимся для простоты случаями, когда отличны от нуля только два диссипативных коэффициента — магнитная вязкость и молекулярная вязкость или [c.215]

Магнитогидродинамические ионизирующие ударные волны 217 [c.217]

Это соотношение может служить дополнительным граничным условием при замене непрерывного течения ударной волной. Условие (4) является независимым от условий, выражающих непрерывность потоков массы, импульса, энергии и касательной составляющей электрического поля. При распространении магнитогидродинамических ударных волн по непроводящему газу соотношение (4) заменяет известное соотношение [c.218]

Магнитогидродинамические ионизирующие ударные волны 219 [c.219]

Рассмотрим теперь при условиях (5), (6) и (10) задачу о поршне. Пусть при = о газ, температура которого Т < Т, заполняет полупространство X > 0. Газ находится в электромагнитном поле, напряженности которого Еу = Я , Н = Яд. В момент = 0 плоскость, ограничивающая газ, начинает двигаться с постоянной скоростью 11 в сторону газа. Если не интересоваться явлениями, происходящими в масштабах, меньших или равных ширине ударной волны, то среду можно считать идеальной. Задача в этом случае будет автомодельной, и ее решение будет состоять из распространяющейся от поршня электромагнитной и следующей за ней магнитогидродинамической ударной волны. [c.219]

Коробейников В. 77. О затухании слабых магнитогидродинамических ударных волн // Магнитная гидродинамика. 1967. №. 2. [c.649]

Магнитогидродинамические течения и ударные волны. . . . . . . 436 [c.423]

Нестационарные магнитогидродинамические течения. Советскими учеными сделан большой вклад в развитие теории нестационарных движений электропроводного газа при наличии электромагнитных полей, сопровождающихся ударными волнами. Исследованные здесь задачи относятся в основном к одномерным движениям газа с цилиндрическими и плоскими ударными волнами. Рассмотрение пространственных нестационарных задач еще только начинается. Это обусловлено значительными математическими трудностями при исследовании уравнений и решениями соответствующих граничных задач для магнитной гидродинамики. [c.451]

Из задач, которые требуют дальнейшей разработки, следует особо отметить пространственные задачи о распространении ударных волн, возникающих при взрывах, детонации газообразных и твердых ВВ, и вопросы движения газов с учетом взаимодействия магнитогидродинамических ударных волн между собой и с различными преградами. [c.454]

По одну сторону от такого разрыва тангенциальные составляющие V и Н отсутствуют, и движение происходит по типу параллельной ударной волны по другую сторону движение происходит по типу магнитогидродинамической волны, причем допустимы произвольные тангенциальные составляющие поля и, соответственно условиям (3,39), скорости. Характер движения в таком разрыве изображен на рис. 5. [c.20]

Характерным представителем многокомпонентной природной среды служит верхняя атмосфера планеты, отличительной особенностью которой является непосредственное воздействие радиационных факторов при одновременных разнообразных химических превращениях в сочетании с процессами тепло- и массопереноса. Под воздействием интенсивного солнечного электромагнитного излучения происходят разнообразные фотохимические процессы - фотоионизация, фотодиссоциация, возбуждение внутренних степеней свободы (в том числе возбуждение электронных уровней) атомов и молекул. Эти процессы сопровождаются обратными реакциями ассоциации атомов в молекулы, рекомбинации ионов, спонтанного излучения фотонов и ударной дезактивации. Свойства газа формируются в гравитационном и электромагнитном полях при этом важную роль играют процессы молекулярной и турбулентной диффузии и теплопередачи (в том числе и излучением) при различной степени эффективности коэффициентов молекулярного и турбулентного обмена на разных высотных уровнях. Возникающие температурные, концентрационные и барические градиенты приводят к развитию разномасштабных гидродинамических движений, характер которых до основания термосферы сохраняется турбулентным. Определенное воздействие на состав, динамику и энергетику верхней атмосферы оказывает также солнечное корпускулярное излучение и некоторые дополнительные источники энергии (такие как приливные колебания, вязкая диссипация энергии магнитогидродинамических и внутренних гравитационных волн и др.). [c.68]

Как легко видеть, рассмотренная в разделе 3 ударная магнитогидродинамическая волна является частным случаем решения (4,28), (4,30), соответствующим разрывному профилю скорости. [c.28]

Магнитогидродинамические течения и ударные волны ). Многие важные результаты, показываюп ие особенности течений плазмы, получены на простейшей модели, использующей закон Ома в форме (2.7). Исключая плотность тока из уравнений (2.3), (2.4) и (2.7) с помош,ью (2.5), получим,,что в уравнения гидродинамики, кроме обычных гидродинамических величин, входит лишь магнитное поле (отсюда и название магнитная гидродинамика ). Для определения магнитного поля имеем [c.436]

На основании решения задачи о распаде произвольного разрыва раст смотрены частные случаи взаимодействие магнитогидродинамических волн и вращательных рызрывов между собой и с контактными разрывами, расщепление неэволюционных ударных волн (В. В. Гогосов, 1961,1962). Были рассмотрены некоторые нестационарные задачи с ударными волнами, ионизующими газ (см. выше), в предположении нулевой проводимости перед ударной волной и бесконечной проводимости за ней (А. Г. Куликовский и Г. А. Любимов, 1959 В. П. Коробейников и В. П. Карликов, 1960, [c.454]

Исследование спектра плазмы, образующейся при импульсном разряде в магнитогидродинамической ударной трубе (МГДУТ), позволяет получить данные о таких важнейших характеристиках плазмы, как качественный состав, температура, концентрация заряженных частиц при разных начальных давлениях в трубе и разных скоростях ударной волны. [c.55]

Это уравнение оштсывает структуру фронта магнитогидродинамической ударной волны в вязкой среде. Определив из (3.23) [c.315]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...