253, 254 — Законы изменения трения

Определить закон изменения скоростей по радиусу, а также силу трения Т на длине I -= м внутреннего цилиндра и расход Q жидкости в канале. [c.208]

Пример I. Построить кривую изменения давления по времени у затвора при заданном законе изменения его коэффициента расхода. Трением в трубе пренебречь. [c.349]

Найти графическим путем закон изменения расхода через сопло по времени. Указать установившееся значение расхода, к которому стремится Трением [c.374]

Зная закон изменения силы Р = Р (t) и коэффициент трения скольжения /, определить скорость тела в моменты времени tj, tz, h и проверить полученный результат для момента времени ti с помощью дифференциального уравнения движения. [c.155]

Примечание. Уравнение (3) можно составить после того, как установлено, что и на третьем участке тело не изменяет направления своей первоначальной скорости р2х > 0) и сила трения скольжения направлена в течение всего промежутка времени — вниз по наклонной плоскости. Для этого следует выяснить, возможен ли такой момент времени т [c.193]

При обобщении опытных данных на основе теории локального моделирования эмпирические зависимости, характеризующие процессы трения и теплообмена, имеют достаточно общий характер и могут использоваться для произвольных законов изменения граничных условий по длине канала. Такое свойство уравнений подобия, которые в этом случае называют законами трения и теплообмена, обусловлены их консервативностью к изменению граничных условий. [c.27]

Это уравнение характеризует изменение коэффициента трения на пластине для различных законов изменения температуры поверхности по длине. В частности, для постоянной температуры стенки из уравнений (1.68) для Ре < <10 (Л1=0,0128 от=0,25) следует выражение [c.34]

Общие решения уравнений Жуковского (6-99) и цепные уравнения (6-110) позволяют установить закон изменения давления не только в течение процесса закрытия, но и после остановки затвора, найти закон распределения давления по длине трубы, исследовать процесс отражения ударных волн и решить ряд других задач. При этом возможен приближенный учет влияния сил трения и тяжести. [c.224]

Рассмотрим строго прямолинейный и параллельноструйный поток жидкости (рис. 20.1), в котором вдоль линии тока действуют только продольные и касательные силы трения. Выделим в потоке два слоя жидкости 1 и 2 малой толщины, причем первый движется со скоростью in i, а второй — w., w > tWj)- При очень малой толщине слоев можно принять линейный закон изменения скорости. По всей площади поверхности F соприкосновения слоев возникают парные силы трения Т] и Т , причем Ti Го . Первый слой, движущийся с большей скоростью, за счет сил трения ускоряет движение второго слоя, а второй, наоборот, тормозит первый. В соответствии с гипотезой, высказанной И. Ньютоном в 1686 г. и экспериментально подтвержденной Н. П. Петровым в 1883 г., сила Т продольного внутреннего трения, возникающая при относительном скольжении отдельных прямолинейных слоев жидкости, прямо пропорциональна градиенту скорости и площади F поверхности соприкосновения слоев. Эта сила зависит от физических свойств жидкости и температуры и не зависит от давления [c.262]

Шарик. массой т движется в трубке, изогнутой по окружности радиусом Я, н.мея начальную скорость v . Коэффициент трения между шариком и трубкой /. Найти закон изменения скорости шарика, пренебрегая ого весом. [c.122]

Закон изменения скорости по радиусу, а также подсчитать силу трения Т на длине /=1 ж внутреннего цилиндра и расход жидкости Q в канале. [c.207]

Закон изменения скоростей по радиусу, а также подсчитать силу трения Т на [c.209]

Задача XII-30. К насосу подключен горизонтальный трубопровод длиной I = 12 м, диаметром d = 125 мм с краном на конце. Кран частично открыт так, что его коэффициент расхода = 0,031. При включении насоса его подача нарастает по пр-ямой от нуля до = 10 л/с за время t = 0,05 с. Скорость ударной волны а = 1200 м/с. Определить закон изменения давления у насоса (сечение А) по времени. Трением в трубе пренебречь. [c.377]

Найти графическим путем закон изменения расхода через сопло <7 по времени. Указать установившееся значение расхода, к которому стремится q . Трением в трубе и скоростным напором в ней пренебречь. [c.378]

Соответствующие законы изменения М, <1М/(1х и р показаны на рис. 212. При х = Ь силы трения скачком меняют свое направление. [c.111]

Уравновешивающая сила или момент) должна уравновешивать все внешние силы и моменты, все силы инерции и моменты сил инерции и силы трения. В механизмах с несколькими степенями свободы число уравновешивающих сил должно быть равно числу степеней свободы механизма. Для определения законов изменения сил, действующих в механизме, и нахождения наибольших сил расчет выполняется для ряда последовательных положений механизма, т. е. исследуется полный цикл его движения. [c.56]

Если вся масса жидкости, поступающей в трубу парогенератора, прогревается до температуры насыщения, то по ходу потока значение коэффициента теплоотдачи (как и при кипении в большом объеме) меняется от значения, устанавливающегося при заданной скорости в однофазной среде, до значения при развитом пузырьковом, кипении насыщенной жидкости. Закономерность изменения коэффициента теплоотдачи ino длине парогенератора а=[ х) для данной жидкости при фиксированном давлении зависит от соотношения между скоростью. парообразования /(гр"), скоростью циркуляции Wo и недогревом жидкости на входе в трубу. А ед. Наиболее простой вид функции а от х наблюдается при высоких давлениях, когда изменение температуры насыщения по ходу потока пренебрежимо мало. При низких давлениях суммар ное сопротивление, обусловленное трением и ускорением смеси, при определенных соотношениях режимных параметров оказывается соизмеримым с абсолютным давлением в системе. При этом температура насыщения по ходу потока заметно. понижается, в связи с чем закон изменения t T, а следовательно, и коэффициента теплоотдачи а по длине трубы может существенно отличаться от зависимостей t T=f(x) и a=f x), устанавливающихся, при высоких давлениях. Обеднение теплоотдающей поверхности активными зародышами паровой фазы при понижении давления также влияет на вид функции ter от х. В этих условиях влияние скорости оказывается более значительным и переход от области конвективного теплообмена в однофазном потоке к области развитого поверхностного кипения происходит на участке трубы большей длины. [c.261]

Вязкость. Все реальные жидкости обладают вязкостью между частицами или слоями, движущимися с различными скоростями, всегда возникает сила внутреннего трения, противодействующая движению. Согласно закону вязкого трения Ньютона эта сила, отнесенная к единице поверхности, пропорциональна изменению скорости в направлении нормали к этой поверхности [c.35]

Если, наоборот, Pq будет отлично от нуля, то всегда можно будет предположить, ориентируя надлежащим образом ось , что aj,>0. Трение скольжения, по крайней мере в начале движения, будет динамическим, так что закон изменения а с временем, до некоторого момента j, когда о обращается в нуль, определяется уравнением (36), в котором полагаем А = —fp и Г кр. В правой части этого уравнения во всяком случае будет иметь преобладающее значение отрицательный член трения скольжения [c.39]

Мы видели, что одним из основных законов внешнего трения твердых тел является существование статического трения. Если мы обратимся к законам трения движения при внешнем трении твердых тел, то основным отличием внешнего трения от внутреннего будет служить существенно иное влияние скорости на оба вида трения. Внутреннее трение, как мы видели (стр. 11—13), пропорционально скорости относительного скольжения двух тел, разделенных смазочной прослойкой (постоянной толщины). При внешнем же трении скорость обычно незначительно влияет на величину силы трения. В тех случаях, где это влияние обнаруживается, оно обычно может быть объяснено изменениями поверхности скольжения, зависящими от скорости скольжения и сопровождающих его процессов. Так, обычно процесс скольжения сопровождается нагреванием поверхности, окислением, разрушением поверхностных слоев, в том числе смазочных (если они есть), механическим повреждением (износом поверхности) и др. Поэтому неудивительно, что изменение скорости движения, меняя интенсивность указанных процессов, способно существенно изменять и сопротивление движению. [c.185]

Действие сил трения зависит от упругих и пластических деформаций и перемещений или их скоростей. Внешнее трение вызывается сопротивлением среды или сопротивлением специальных демпферов. При внешнем трении в большинстве случаев имеет место вязкое сопротивление, т. е. сопротивление, зависящее от скорости перемещения часто эту зависимость принимают линейной. Внутреннее трение принято описывать с помощью петли гистерезиса при установившемся режиме знакопеременного деформирования. Грубое описание петли дает сухое трение, при котором сила трения постоянна по величине и изменяет направление с изменением направления деформирования, а следовательно, знак силы трения зависит от знака относительной скорости. Однако во многих случаях допустима такая линеаризация внутреннего трения, при которой оно формально подчиняется законам вязкого трения. [c.122]

В этом равенстве F . есть сила трения, / — коэффициент трения движения, принимаемый для рассматриваемых тел постоянным, F" — нормальное давление и Л — некоторая постоянная трення, ие зависящая от давления, а зависящая от способносии соприкасающихся поверхностей к предварительной снеплеиности. Таким образом, хотя зависимость силы трения от нормального давления линейна, закон изменения силы трения в функции нормального давления выражается в виде прямой, не проходящей через начало координат (рис. 11.4, а). Постоянная величина А характеризует как бы цепкость соприкасающихся поверхностен и показывает необходимость приложения некоторой дополнительной силы для преодоления предварительной снеплеиности соприкасающихся поверхностей. [c.216]

Для решения наносим на диаграмме ДА (< ) напор Ад и откладываем в нижней части графика заданный закон изменения коэффициента расхода затвора р = / (О (рис. XII—9, а). При этом за единицу времени принимаем промежуток 1/а. Выбираем на трубе два сечения А — непосредственно у затвора, В — возле резервуара. Отмечаем на диаграмме ДА (д) режимы течения в этих сечениях в начальный момент (точки Лд и Вд,]). Так как и /1ачальный момент расход во всех сечениях трубы одинаков и равен 0, а трением пренебрегаем, то эти точки совпадают. Индекс О—1 у точки В указывает на то, что начальный режим в этом сечении сохраняется в течение времени от нуля до единицы, т. е. до тех пор, пока первая ударная волна дойдет от затвора до резервуара. [c.349]

Тело переменной массы движется вверх с постоянным ускорением w по шероховатым прямолинейным направляющим, составляющим угол а с горизонтом. Считая, что поле силы тяжести является однородным, а сопротивление атмосферы движению тела пропорционально первой степени скорости (Ь — коэффициент сопротивления), найти закон изменения массы тела. Эффективная скорость истечения газа Ve постоянна коэффициент трения скольжения между телом н направляюшими равен /, [c.337]

Тонкий диск массы М. может своей плоскостью скользить без трения по горизонтальной плоскости. По диску, верхняя поверхность которого шероховата, движется матерпаль- ая точка массы т. Уравнения относительного движения точки в декартовых координатах х я у, связанных с диском и имеющих начало в его центре масс, заданы в виде x = x(t), y = y t). Момент инерции диска относительно его центра масс равен J. Определить закон изменения угловой скорости диска. В начальном положении диск неиодвижен. [c.360]

Материальная точка, совершающая колебания в реальных условиях, испытывает сопротивление движению (трение, сопротивление воздуха и т. п.). ЗЙго означает, что, кроме восстанавливающей силы, направленной к центру колебаний, на точку действует сила сопротивления, направленная всегда в сторону, противоположную направлению движения точки. Закон изменения модуля силы сопро- [c.35]

Величину т бу.дем считать всегда положительной, поэтому в зависимости от знака diildn в формуле (1-7) сле.дует ставить знак плюс, когда dujdn положительно, и. минус — когда оно отрицательно, что будет зависеть от закона изменения скоростей и выбора направления отсчета dn. Направление силы трения будет зависеть от того, к чему считать ее приложенной. Например, при распределении скоростей, показанном на рис. 1-1, жидкость, окружающая заштрихованный цилиндр, действует на его боковую поверхность с силой трения, направленной в сторону, обратную движению. При рассмотрении же действия жидкости в цилиндре па поверхность окружающей его жидкости сила трения останется равной по величине, но уже будет направлена в сторону движения. [c.19]

Согласно рис. 6.51, в максимальное значение Стах напора достигается в конце одной из промежуточных фаз. Обычно pa.i-ница между Стах И m НевеЛИКЗ, и можно принять Стах С -Общие решения уравнений Жуковского (6.100) и цепные ураь-нения (6.109) позволяют установить закон изменения напора не только в течение процесса закрытия, но и после остановки затвора, найти закон распределения давления по длине трубы, исследовать процесс отражения ударных волн и решить ряд других задач. При этом возможен приближенный учет влияния сил трения и тяжести. [c.208]

Основополагающим трудом по гидравлике считают сочинение Архимеда О плавающих телах , написанное за 250 лет до нашей эры и содержащее его известный закон о равновесии тела, погруженного в жидкость. В конце XV в. Леонардо да Винчи написал труд О движении воды в речных сооружениях , где сформулировал понятие сопротивления движению твердых тел в жидкостях, рассмотрел структуру потока и равновесие жидкостей в сообщающихся сосудах. В 1586 г. С. Стевин опубликовал книгу Начало гидростатики , где впервые дал определение силы давления жидкости на дно и стенки сосудов. В 1612 г. Галилей создал трактат Рассуждение о телах, пребывающих в воде, и тех, которые в ней движутся , в котором описал условия плавания тел, В 1641 г. его ученик Э. Торричелли вывел закономерности истечения жидкости из отверстий. В 1661 г. Б. Паскаль сформулировал закон изменения давления в жидкостях, а в 1687 г. И. Ньютоном были установлены основные закономерности внутреннего трения в жидкости. Эти ранние работы были посвящены отдельным вопросам гидравлики и только в XVIII в. трудами членов Российской Академии наук М. В. Ломоносова, Д. Бернулли, Л. Эйлера гидравлика сформировалась, как самостоятельная наука. [c.7]

На рис. 209 показаны законы изменения нормальной силы Л , сил трения с1М1с1х и контактного давления р вдоль [c.108]

Выражения (14.53) и (14.54) представляют собой главные результаты применения интеграотьных соотношений переноса импульса и теплоты для приближенного решения системы (14.45). Зная закон изменения толщин динамического и теплового пограничных слоев вдоль оси Ох, можно достаточно просто получить расчетные формулы для теплоотдачи и трения. [c.353]

Так же просто по закону изменения б вдоль оси Ох можно рассчитать трение на стейке. Зная тренне на стенке, можно определить усилие, с которым поток воздействует на нее. Вместо трения [c.354]

Фазекас для линейного закона изменения мощности трения от максимума до нуля [N=Pv l—t/ti)] вывел формулу ДЛ.Я расчета максимальной температуры в теле при точечном источнике (при торможении) [c.116]

К этому закону мы дрисоединим добавление, которое, собственно говоря, не принадлежит Амонтону, но практически столь часто применяется и имеет настолько важное значение, что должно быть также отнесено к основным законам внешнего трения. Кинетическое трение при достаточно малых скоростях настолько близко к статическому, что к нему также применима формула (37), причем коэффициент трения р сравнительно мало меняется с изменением скорости . [c.109]

Сопротивление скольжению со стороны смазочного слоя подчиняется в условиях граничной смазки закономерностям внешнего трения, а не внутреннего. Это сказывается хотя бы в том, что сопротивление скольжению не возрастает пропорционально скорости, а остается бо.лее или менее постоянным, не завися от последней . В то же время сопротивление скольжению зависит от нагрузки, возрастая приблизительно пропорционально ее величине, что характерно для внешнего трения. Спрашивается как можно помирить этот результат, очень важный для понимания механизма граничной смазки, с измерениями по методу сдувания, хотя обнаруживающими существование измененной величины вязкости, но не обнаруживающими отклонений от закона внутреннего трения Ньютона Это кан ущееся противоречие можно понять, если учесть, что при методе сдувания слой жидкости подвергается усилию только со стороны воздуи1ного потока. При граничной смазке, наоборот, течение смазочного слоя между трущимися тепами происходит в совершенно иных условиях, при которых тангенциальные [c.206]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...