130 — Компоненты в стержнях

Свойства металла шва, наплавленного электродом без покрытия, очень низки (ударная вязкость падает до 0,5 МДж/м вместо 8 МДж/м ). Состав покрытия электродов определяется рядом функций, которые он должен выполнять защита зоны сварки от кислорода и азота воздуха, раскисление металла сварочной ванны, легирование ее нужными компонентами, стабилизация дугового разряда. Производство электродов сводится к нанесению на стальной стержень электродного покрытия определенного состава. Электродные покрытия состоят из целого ряда компонентов, которые условно можно разделить на ионизирующие, шлакообразующие, газообразующие, раскислители, легирующие и вяжущие. Некоторые компоненты могут выполнять несколько функций одновременно, например мел, который, разлагаясь, выделяет много газа (СОг). оксид кальция идет на образование шлака, а пары кальция имеют низкий потенциал ионизации и стабилизируют дуговой разряд, СОг служит газовой защитой. [c.390]

Вяжущими компонентами могут быть или жидкое стекло, или (в последнее время) полимеры. Они соединяют порошки выше упомянутых компонентов в замес, который и напрессовывается на подготовленный металлический стержень в особых прессах. Можно также готовить электроды окунанием в жидкий замес, однородность которого поддерживается перемешиванием или обработкой ультразвуком. Все материалы, идущие на изготовление покрытий, должны строго контролироваться по содержанию таких вредных примесей, как сера и фосфор. [c.391]

Теперь предположим, что стержень вращается вокруг оси х с угловой скоростью (О. Найдем компоненты вектора J. Из (15) получаем Jx = 1хх(и, Jy = 1ху(о, h = О, где мы использовали тот факт, что 1гх = О для стержня в указанном выше положении, так как zi и 22 равны нулю. Отсюда [c.250]

Если тело подвергается малой деформации, то все компоненты тензора деформации, определяющего, как мы видели, относительные изменения длин в теле, являются малыми. Что же касается вектора деформации, то он может быть в некоторых случаях большим даже при малых деформациях. Рассмотрим, например, длинный тонкий стержень. Даже при сильном изгибе, когда его концы значительно переместятся в пространстве, растяжения и сжатия внутри самого стержня будут незначительными. [c.11]

Наконец, если стержень оперт в некоторой точке опоры (рис. 4, б), то он может скользить по этой точке, но не может испытывать в ней поперечных смещений. Б этом случае незаданными являются направление t и положение точки, в которой опирается стержень, по его длине. Момент сил в точке опоры должен быть равным нулю соответственно тому, что стержень может свободно поворачиваться, а сила F в этой точке должна быть перпендикулярна к стержню продольная компонента силы вызвала бы дальнейшее его скольжение в точке опоры. [c.104]

Если при е=0 краевые условия однородные, то шесть компонент вектора С равны нулю. Определив произвольные постоянные и компоненты реакции R, получаем общее решение системы уравнений равновесия стержня с учетом промежуточной шарнирной опоры. Этот метод легко обобщить на стержень с любым числом промежуточных опор. Изложенный метод можно рассматривать как обобщенный метод Крылова для пространственно-криволиней-ных стержней. [c.80]

Стержень с заданными перемещениями ряда сечений. В практике часто возникают задачи определения начального состояния стержня, вызванного принудительными перемещениями (линейными или угловыми) дискретных сечений стерх<ня. Подобные задачи возникают при монтаже упругих элементов, когда из-за технологических погрешностей точки крепления упругого элемента не совпадают с расчетными. На рис. 2.9 пунктиром показано естественное состояние стержня. При сборке сечение k пришлось принудительно сместить (вектор и ) и стержень принял форму, показанную на рис. 2.9 сплошными линиями. Требуется определить Q и М. Считая, что компоненты вектора и есть малые величины, воспользуемся уравнениями нулевого приближения (1.112) — (1.115) или уравнением (2.5), в котором следует положить поэтому получаем (2.6) в виде [c.82]

Если ирн нагружении стержня до критического состояния внешняя нагрузка увеличивается пропорционально с коэффициентом пропорциональности 1(ц ,- и т. д., где qi, Р,< > — известные значения), то критическое состояние зависит от одного параметра— В этом случае потеря устойчивости в плоскости и относительно плоскости будет характеризоваться двумя разными критическими значениями коэффициента i ц 1 — при потере устойчивости в плоскости и 1 2 — при потере устойчивости относительно плоскости. Если qi, ц,, 7, - — расчетные значения компонент векторов нагрузки, которые стержень должен выдержать не теряя устойчивости, то это будет иметь место, если ц 1> >1,М 2>1. [c.102]

Наглядный пример распределенных сил, компоненты которых заданы в неподвижных осях, — спиральный стержень, находящийся на ускоренно (с ускорением а) движущемся объекте (см. рис. В.1). В этом случае на спираль действует распределенная нагрузка [c.186]

Рассмотрим более подробно нагрузки, действующие на стержень при его медленном движении в канале. Одна из особенностей задач статики стержней, находящихся в жестком канале, заключается в том, что силы взаимодействия между стержнем и поверхностью канала qj и i,) неизвестны. Если стержень вращается и движется вдоль оси канала, то все три компоненты векторов q и 1LI, если учитывать силы трения, отличны от нуля. Если стержень только вращается, то q, Ц2 и цз равны нулю. Распределенный крутящий момент 11 зависит от сил трения. Если трение не учитывать, то ц =0. С учетом сил трения [c.220]

Рассмотрим задачу определения внутренних усилий, возникающих в стержне произвольного сечения, который движется внутри неподвижного канала (рис. 2.12,а ), геометрия осевой линии которого известна (известны компоненты вектора х). До входа в канал стержень имеет прямолинейную форму. Можно принять, что распределенные силы трения между стержнем и внутренней поверхностью канала направлены по касательной к осевой линии стержня, т. е. [c.46]

Решение уравнений при нестационарных колебаниях. В предыдущем параграфе были рассмотрены случайные силы и вызванные ими случайные колебания, когда вероятностные характеристики сил и компонент вектора состояния стержня [Z (e, т)] во времени не изменялись. Такие случайные колебания называются стационарными случайными колебаниями. Они возможны, когда время переходного процесса много меньше времени рабочего режима. Кроме того, стационарные колебания возможны только в том случае, когда уравнения колебаний стержня есть уравнения с постоянными коэффициентами, а нагрузки, действующие на стержень, представляют собой стационарные случайные функции. [c.158]

Силы, действующие на пространственно-криволинейный стержень некруглого сечения. Угол атаки для стержней некруглого сечения. Полученные выражения для аэродинамических сил Aqь Aqя и Аяь справедливы для стержней симметричного сечения, когда ось симметрии сечения параллельна вектору скорости потока. Для стержней некруглого сечения угол атаки зависит не только от нормальной составляющей (и ) скорости и точек осевой линии стержня, но и от углов О/. В 6.2 ч. 1 было получено выражение (6.86) для приращения угла атаки Аоа при малом отклонении осевой линии стержня от состояния равновесия. При малых колебаниях появится еще дополнительный малый угол атаки, зависящий от компонент вектора Пл [соотношение (8.41)]. Поэтому полный угол атаки для стержней некруглого сечения [c.248]

Рассмотрим стержень, подверженный действию продольных сил. Известно, что в поперечном сечении стержня в общем случае при нагружении тела могут действовать шесть компонентов N. Qi, Оу, Мх, Мг и Му внутренних силовых факторов. При действии на стержень только продольных сил в его поперечном сечении будут возникать только продольные внутренние упругие силы (рис. 3.1.1) распределенные равномерно по сечению. [c.37]

В общем случае пространственного действия сил на призматический стержень внутренние усилия в поперечном сечении приводятся к шести компонентам продольному усилию Л/ , крутящему [c.240]

Перейдем к исследованию задачи кручения составного стержня. В связи с весьма большими сложностями, возникающими при решении этой задачи в общей постановке, ограничимся рассмотрением сравнительно простого случая (построение решения для которого все-такн весьма трудоемко). Пусть в стержень (материал которого характеризуется коэффициентом Ламе р), снаружи ограниченный круговым цилиндром а изнутри эллиптической полостью, контур которой 1, вставлен стержень из другого материала ) (с коэффициентом Ламе pi) таким образом, что он полностью заполняет полость. Согласно принятой системе обозначений приходим к задаче для области Dt, расположенной внутри круга радиуса R, при наличии на эллиптическом контуре Ц разрыва для касательной компоненты напряжений. [c.364]

Система из трех стержней (рис. 5.7.2) нагружена двумя силами Qi и Q2- Поскольку силы приложены в одной точке, их геометрическая сумма, вектор Q, является вектором силы в изображающем пространстве, которое в данном случае просто представляет собою плоскость чертежа. Точно так же вектор с компонентами и дз представляет собою вектор скорости точки Л в обычном смысле. Для того чтобы система превратилась в механизм, необходимо, чтобы два стержня перешли в пластическое состояние и тем самым получили возможность неограниченно деформироваться. Третий стержень останется жестким и будет вращаться около точки закрепления. Таким образом, существует только три направления возможного движения точки А в соответствии с тремя возможными попарными комбинациями перешедших в пластическое состояние стержней. Переберем все эти возможности. [c.166]

В нелинейной теории остальные компоненты деформации уже не обращаются все в нуль, но они малы по сравнению с вц. Предположим теперь, что стержень сжимается продольной силой Р, как это было показано на рис. 4.1.1, концы стержня для простоты будем считать шарнирно опертыми. Составим функционал Лагранжа так же, как это делалось в 12.1, но с учетом выражения (12.3.1) для деформации ец [c.393]

Главный вектор имеет три компонента продольную силу N, направленную вдоль оси бруса две поперечные силы Q , Qy, направленные по осям симметрии х, у сечения, перпендикулярного оси стержня. Аналогично, главный момент также имеет три компонента крутящий момент M , который можно представить парой сил, действующей в плоскости ху, и два изгибающих и Му, действующих в плоскостях уг и хг соответственно. Момент М стремится повернуть поперечное сечение стержня вокруг оси х, т. е. изогнуть его ось в плоскости yz. Момент Му поворачивает сеченпе стержня вокруг оси у, т. е. изгибает ось стержня в плоскости XZ. Наконец, момент вращает сечение в его плоскости, т. е. скручивает стержень. [c.116]

Косой изгиб, в общем случае внешние силы и моменты, нагружающие стержень, действуют в различных плоскостях. После перенесения их в центры тяжести соответствующих поперечных сечений стержня получающиеся при этом векторы внутренних силовых факторов Q и М можно разложить каждый на два компонента, соответствующих двум продольным плоскостям симметрии стержня (каждая такая плоскость хг и уг содержит ось стержня и одну из главных осей его поперечного сечения). После этого на основании принципа независимости действия сил изгиб стержня в каждой из этих двух плоскостей можно рассматривать независимо и результирующее напряженное состояние можно найти путем суммирования напряжений, соответствующих изгибам, происходящим в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. [c.134]

Пример 3. Тонкий однородный стержень АВ длины I и массы т движется в плоскости Оху (рис. 161). В некоторый момент времени он ударяется об ось Ох своим концом А. Во время удара стержень составляет с осью Ох угол а, компоненты скорости его центра масс равны у , а угловая скорость равна ф . Считая ось Ох абсолютно гладкой, а удар абсолютно упругим, найти послеударное кинематическое состояние стержня. [c.461]

Введем систему гауссовых координат s, z на срединной поверхности "стержня, причем линии г направлены вдоль оси стержня, а линии S лежат в плоскостях поперечных его сечений. Кроме того, отнесем стержень к декартовой системе координат Хр, Ур, г (рис. 10.3). Причем оси лгр, ур параллельны главным центральным осям инерции поперечного сечения х, у). Компоненты перемещения в локальной системе координат назовем, как обычно, и (по z), V (по s), W (по нормали), проекции перемещения на оси X, у, Z — соответственно , т], и. [c.408]

Если стержень прикреплен к узловым элементам таким образом, что равны нулю одновременно k-я и 1-я компоненты век- [c.68]

Если стержень прикреплен к узловым элементам таким образом, что одновременно равны нулю k-я, 1-я,. .. и s-я компоненты [c.68]

Процесс изготовления электродов предусматривает ряд выполненных в строго определенной последовательности операций по подготовке проволоки, компонентов покрытия, сухой смеси компонентов (шихты) и обмазочной массы, нанесению ее на стержень с последующей сушкой и прокалкой электродов с целью придания необходимой прочности покрытию [c.65]

Рассмотрим теперь сжатие стержня, боковые стороны которого закреплены так, что его поперечные размеры не могут меняться. Внешние силы, производящие сжатие стержня, приложены к его основаниям и действуют вдоль его длины, которую мы опять выберем в качестве оси г. Такую деформацию называют односторонним сокатием. Поскольку стержень деформируется только вдоль оси Z, то из всех компонент от нуля отлична только и г. Из (5,13) имеем теперь [c.27]

Введя, таким образом, векторхарактеризующий деформацию, и выяснив его свойства, мы можем вывести выражение для упругой свободной энергии изогнутого стержня. Упругая энергия (отнесенная к единице длины стержня) является квадратичной функцией деформации, т. е. в данном случае квадратичной функцией компонент вектора й. Легко видеть, что в этой квадратичной форме должны отсутствовать члены, пропорциональные кли Действительно, поскольку стержень однороден вдоль [c.99]

Вернемся снова к уравнениям (20,1). Произведенное нами пренебрежение вторым членом в правой стороне равенства может оказаться в некоторых случаях незаконным даже при слабом изгибе. Это — те случаи, в которых вдоль длины стержня действует большая сила внутренних напряжений, т. е. очень велико. Наличие такой силы вызывается обычно сильным натяжением стержня приложенными к его концам внешними растягивающими силами. Обозначим действующ,ее вдоль стержня постоянное натяжение посредством F , = Т. Если стержень подвергается сильному сжатию, а не растяжению, то сила Т отрицательна. Раскрывая векторное произведение [ dUdl], мы должны теперь сохранить члены, содержащие Т, членами же Z Fx VI Fy можно по-прежнему пренебречь. Подставляя для компонент вектора dtldl соответственно X", Y", 1, получим уравнения равновесия в виде [c.113]

Векторное уравнение (4.14) эквивалентно системе 12 уравнений первого порядка с переменными коэффициентами. Элементы матрицы В зависят от статического напряженно-деформированного состояния (от компонент векторов Оо, Мо, хо). Кроме того, стержень может иметь переменное сечение, т. е. J и А есть функции е. В частном случае свободных колебаний ыенапруженного стержня матрица В принимает вид (в этом случае матрицы Ад и Ам — [c.76]

Система уравнений (7.49) дает возможность исследовать из-гибно-крутильные колебания стержня переменного сечения. Уравнение (7.50) описывает изгибные колебания стержня в плоскости х Охз- При малых колебаниях прямолинейного стержня уравнение (7.50) независимо от уравнений (7.49). Напомним, что рассматривается стержень, сечение которого имеет ось симметрии и точки О] и Ог (центр масс и центр изгиба) принадлежат этой оси. Если сечение не имеет осей симметрии, то вектор а будет иметь в системе осей, связанных с центром масс элемента стержня, две компоненты, что приведет к системе трех уравнений изгиб-но-крутильных колебаний стержня. [c.175]

При некоторых уелрвиях нагружения тел, у которых один размер существенно отличается от двух других измерений (тонкий длинный стержень, тонкая оболочка), могут возникать большие перемещения и при малых деформациях. В этих случаях компоненты имеют более высокий порядок малоети, чем ohj, и в формуле (1.31) необходимо сохранить квадратичные слагаемые относительно со /, т. е. компоненты тензора малой деформации будут определяться формулой [c.14]

Гринхилл показал, что функция напряжений ф математически тождественна функции тока при движении идеальной жидкости, циркулирующей с постоянной интенсивностью вихря ) в трубе того сечения, что и скручиваемый стержень ). и я V компоненты скорости циркулирующей [c.332]

Заделанным называется сечение, не имеющее перемещений относительно системы отсчета. Совокупность связей, наложенных на это сечение, называется заделкой. В заделанном сечении после отбрасывания связей могут существовать шесть компонентов реакций связей А , А , Мл, Ма, Ма Так как внешние силы не дают проекций на оси у и с и мойенто относительно осей х, у, г, то отличным от нуля будет единственный компонент А — А, направленный вдоль оси бруса (рис. II.30, а). Для системы сил, действующих на стержень (рис. 11.30, а), можно составить одно независимое уравнение статики ЕХ = 0 (система сил, действующих вдоль оси), из которого определится А. Следовательно, стержень статически определим. Для решения поставленной задачи нахождение А не обязательно, так как усилие в любом сечении можно найти, рассматривая правую отсеченную часть стержня. [c.72]

В примере, заимствованном нами из статьи Хашина [47], рассматривается цилиндрический стержень кругового поперечного сечения, армированный параллельными волокнами длина стержня равна / (5 футов 152,5 см), диаметр — d (4,0 дюйма 10,2 см) плотность —р (удельный вес = 3,0) волокна принимаются абсолютно жесткими и параллельными оси цилиндра. Считая возможным использовать теорию эффективных модулей, компоненты комплексных модулей сдвига можно определить по формулам (127), где объемная доля волокон 02 принята равной 0,6. Для матрицы (фаза с индексом 1) Хашин предположил, что тангенс угла потерь сохраняет постоянное значение [c.166]

В главе VI выводится система так называемых уравнений Коши, связывающих компоненты деформации е составляющими перемещения в окрестности любой точки деформируемого тела произвольной формы, у которого W = W (х, у, г). Одно из шести отмеченных уравнений имеет вид = dw/dz. Если иметь в виду, что в настоящем параграфе рассматривается частный случай формы тела, а именно стержень, и при этом нас интересуют перемещения лишь точек, лежащих на его оси, убеждаемся в том, что w оказываегся функцией лишь аргумента г, откуда следует, что (2.22) является частным случаем приведенного в настоящем примечании уравнения Коши. [c.138]

Порошковые электроды изготовляют из порошковой проволоки. На стержень могут быть нанесены покрытия (30—35 % массы стержня), состоящие из феррохрома, ферротитана, феррованадия и других компонентов. Твердость слоя, наплавленного электродами ПЭ-6ХЗВ10, после закалки 64—65 НКСд, Порошковые электроды с наполнителями из доменного ферромарганца и У35Х717 образуют металлопокрытия высокой твердости (51,5—57 НКСэ) и износостойкости. [c.95]

Гладкая поверхность чугунных отливок достигается путем выделения в зоне контакта "металл - стержень" тонкого слоя блестящего углерода, основным источником которого являются продукты термодеструкции компонента 2 (полиизоциаиата). С другой стороны, блестящий углерод иногда приводит к образова- [c.64]

Определенную проблему представляет выбивка стержней по Со1б-Ьох-ат п-процессу из цветного литья. Решение этой проблемы, помимо возможности использования в качестве основы компонента 1 менее термостойкой полиэфирной смолы, заключается в снижении общего содержания связующего до 1 %, доведении массового соотношения компонентов 7 и 2 до 60 40, пропускании сжатого воздуха через остывающий стержень в отливке и термообработке алюминиевой отливки вместе со стержнем при температуре не менее 370 °С. [c.65]

Россия внесла значительный вклад в создание и развитие сварки плавлением. В 1882 г. Н.Н. Бенардос предложил способ электродуговой сварки угольным электродом. Дальнейшее развитие электродуговая сварка получила в работах Н.Г. Славянова (1888 г.), применившего в качестве электрода металлический стержень, который одновременно являлся и присадочным (дополнительным) металлом. Славянов Н.Г. разработал металлургические основы электродуговой сварки, предложив использовать в качестве флюса дробленое стекло для защиты расплавленного металла сварочной ванны от взаимодействия с воздухом. Однако качество сварных соединений было низким. Значительно повысилось их качество, когда в 1907 г. шведский инженер О. Кьельберг разработал электроды, в которых на металлический стержень наносилось специальное покрытие. Оно содержало легирующие, раскисляющие, газозащитные и шлакообразующие компоненты. [c.9]

Все выбранные точки системы делят на две группы — входные и выходные. Оба вектора содержат как силовые, так и кинематические величины. Такая система является обычно передаточным звеном между двумя другими системами, рдна из которых является источником колебаний, другая — нагрузкой, воспринимающей вибрационную энергию. Например, однородный стержень, совершающий изгибные колебания в одной плоскости, имеет на каждом из двух концевых сечений перерезывающую силу, момент, линейное и угловое перемещения — вектор из четырех компонентов. [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...